- •Тепловое проектирование радиоэлектронных средств
- •Введение
- •1. Измерение температуры
- •2. Основы теплообмена
- •2.1. Теплообмен конвекций
- •2.1.1. Основные положения
- •2.1.2. Теплообмен при естественной конвекции
- •2.1.2.3. Коэффициент теплопередачи между двумя поверхностями
- •2.1.2.3.1. Коэффициент теплопередачи плоских неограниченных прослоек
- •2.1.2.3.2. Коэффициент теплопередачи ограниченных прослоек
- •2.1.3. Теплообмен при вынужденном движении жидкости
- •2.1.3.1. Коэффициент теплоотдачи при движении жидкости вдоль плоской поверхности
- •2.1.3.2. Коэффициент теплоотдачи при движении жидкости в трубах
- •2.1.3.3. Определяющий размер тел, принудительно омываемых потоком жидкости
- •2.2. Лучистый теплообмен (теплообмен излучением)
- •2.2.1. Основные понятия и определения
- •2.2.2. Законы теплового излучения
- •2.2.3. Лучистый теплообмен между телами
- •2.2.3.1. Лучистый теплообмен неограниченных поверхностей
- •2.2.3.2. Теплообмен излучением ограниченных поверхностей
- •2.2.3.4. Влияние экранов на теплообмен излучением
- •2.3. Теплообмен кондукцией (теплопроводстью)
- •2.3.1. Основные понятия. Закон Фурье
- •2.3.2. Уравнение теплопроводности Фурье
- •2.3.3. Тепловой поток через стенки
- •2.3.3.1. Плоская стенка
- •2.3.3.2. Цилиндрическая стенка
- •2.3.4. Температурное поле тел с внутренними источниками тепла
- •2.3.4.1. Плоская неограниченная стенка
- •2.3.4.2. Параллелепипед
- •3. Основные закономерности стационарных температурных полей
- •3.1. Принцип суперпозиции температурных полей
- •3.2. Температурный фон
- •3.3. Принцип местного влияния
- •3.4. Тепловые модели радиоэлектронных средств
- •3.5. Тепловые схемы системы тел
- •3.6. Методика расчетов тепловых режимов рэс
- •3.7. Особенности теплообмена в условиях невесомости и пониженного атмосферного давления
- •4. Анализ и расчет стационарных тепловых режимов рэс
- •4.1. Расчет теплового режима рэс в герметичном кожухе с крупными деталями на шасси
- •4.1.1. Расчет среднеповерхностной температуры кожуха
- •Расчет температуры поверхности кожуха герметичного блока
- •4.1.2. Расчет среднеповерхностной температуры нагретой зоны
- •4.2. Расчет теплового режима рэс с внутренней принудительной циркуляцией воздуха
- •Пример расчетов
- •4.3. Расчет теплового режима рэс кассетных конструкций
- •4.3.1. Расчет теплового режима рэс кассетной конструкции (группа а)
- •4.3.2. Расчет теплового режима рэс с воздушными зазорами между кассетами (группа б)
- •Пример расчетов
- •4.4. Расчет теплового режима вентилируемых рэс
- •Пример расчетов
- •4.5. Расчет теплового режима аппарата с теплостоком
- •5. Системы обеспечения тепловых режимов рэс
- •5.1. Классификация сотр
- •5.2. Системы охлаждения рэс
- •5.2.1. Воздушные системы охлаждения рэс
- •5.2.2. Жидкостные системы охлаждения рэс
- •5.2.3. Испарительные системы охлаждения рэс
- •5.2.4. Кондуктивные системы охлаждения рэс
- •5.2.5. Система охлаждения, основанная на скрытой теплоте плавления
- •5.2.6. Основные элементы систем охлаждения рэс
- •5.2.6.1. Теплоносители
- •5.2.6.2. Теплообменники
- •5.2.6.3. Вентиляторы и насосы систем охлаждения (нагнетатели)
- •6. Специальные устройства охлаждения рэс
- •6.1. Тепловые трубы
- •6.2. Вихревые трубы
- •6.3. Турбохолодильник
- •6.4. Термоэлектрические охлаждающие устройства
- •7. Интенсификация теплообмена в рэс. Радиаторы и их расчет
- •7.1. Пластинчатые радиаторы
- •7.2. Пластинчатый радиатор в форме диска
- •7.3. Прямоугольная пластина
- •7.4.Тепловой поток в стержнях
- •7.5. Радиаторы
- •7.6. Влияние теплового контактного сопротивления на тепловой режим приборов
- •7.6.1. Влияние паст, смазок, усилия прижатия на значение теплового контактного сопротивления
- •7.6.2. Влияние электроизоляционных прокладок на тепловое контактное сопротивление
- •7.7. Рекомендации по конструированию радиаторов
- •8. Расчет нестационарных тепловых процессов
- •8.1. Охлаждение (нагревание) тел и системы тел без источников тепла
- •8.2. Охлаждение (нагревание) тел и системы тел c источниками энергии
- •8.3. Длительность начальной стадии
- •9. Влияние тепла и влаги на рэс и их элементы
- •9.1. Влияние температуры
- •9.2. Влияние влаги
- •10. Теплообмен при кипении жидкостей и конденсации паров
- •10.1. Теплообмен при кипении жидкости
- •10.2. Теплообмен при конденсации паров
- •Библиографический список
- •Содержание
- •Тепловое проектирование радиоэлектронных средств
- •119454, Москва, пр. Вернадского, 78
2.3.4. Температурное поле тел с внутренними источниками тепла
В этом разделе рассматривают тепловые процессы в телах, содержащих внутренние источники тепла. При этом полагают, что тела однородны, коэффициенты теплопроводности этих тел , источники энергии по объему тела распределены равномерно. Удельную мощность, т.е. мощность, выделяющуюся в единице объема в единицу времени, обозначают через W, выделяющееся в теле тепло через поверхность тела передается в окружающую среду. Поверхность тела считают изотермической с температурой .
2.3.4.1. Плоская неограниченная стенка
Под неограниченной стенкой понимают такую, у которой толщина во много раз меньше ее минимального линейного размера (рис. 2.3.5). Процесс теплопередачи в стенке будет протекать симметрично средней плоскости, которую принимают за начало координат, а осьxнаправляют перпендикулярно боковой поверхности.
Рис. 2.3.5. Температурное поле неограниченной однослойной стенки
При наличии внутренних источников тепла на основании закона сохранения энергии получают S(x) W = qx S. Плотность теплового потока в плоской стенке будет возрастать пропорционально координатеx: qx = W x,т.е. при x = 0 получаютq = 0,а при x = получают соответственноq = W .
Согласно закону Фурье, можно записать
.
После разделения переменных и интегрирования, получают
.
Постоянную интегрирования Cнаходят из граничных условий: при из последнего уравнения следует, что. Учитывая это, получают выражение для распределения температуры по толщине стенки
. (2.3.18)
Так как при (рис. 2.3.5),перегрев между центральной областью стенки и ее поверхностью будет равен
. (2.3.19)
Приведенные выражения показывают, что при равномерно распределенных источниках тепла распределение температуры в стенке имеет параболический характер. Максимальное значение температура имеет в средней плоскости при х=0.
2.3.4.2. Параллелепипед
В изотропном параллелепипеде (рис. 2.3.6,а) с внутренними источниками тепла, равномерно распределенными по объему, стационарное температурное поле описывается дифференциальным уравнением теплопроводности, которое, как это следует из (2.3.5), имеет вид
.
Принимая температуру всех шести граней одинаковой, равной ts, и отсчитывая температуру любой точки относительно, граничные условия принимают вид
.
Точное решение дифференциального уравнения при указанных граничных условиях, которое позволяет рассчитать температуру в любой точке тела t(x, y, z), приведено в работе [1].
Там же показано, что температура в центре параллелепипеда может быть найдена по формуле
. (2.3.20)
Коэффициент Сзависит только от двух параметров:H/L1 иH/L2. Направление координатных осей выбирается таким образом, чтобы выполнялось условие: L1 > H, L2 > H. Зависимость представлена на рис. 2.3.6.
Рис. 2.3.6. Расчет поправочного коэффициента С = F(H/L1, Н/L2)
На основании точного решения предложена приближенная формула, позволяющая определить температуру tj в любойj-ой точке параллелепипеда
, (2.3.21)
где lj- расстояние от центра параллелепипеда доj-ой точки;Lj- расстояние от центра до грани параллелепипеда по прямой, проходящей через точкуj.
Для анизотропного параллелепипеда, коэффициенты теплопроводности которого по координатным осям x, y, zразличны, и источники энергии по объему распределены равномерно, выражения (2.3.22) и (2.3.23) остаются справедливыми, если в дифференциальное уравнение изотропного тела подставить преобразование координат
где за базовую теплопроводность принимается одно из значений λx, λy, λz.
Если за λ принятьλz, то новые размеры параллелепипеда будутL10,L20,H. Из этих размеров новой высотой считают наименьший из трех, а два других записывают какL1 иL2. Поэтому коэффициентСопределяется по той же методике (рис. 2.3.6), но размеры параллелепипеда (рис. 2.3.6а) будут преобразованными и зависимостьС=F(H/L1,Н/L2) (рис. 2.3.6б) становится универсальной.