- •Министерство образования и науки
- •Введение
- •1. Основные положения теплопроводности
- •1.1. Температурное поле
- •1.2. Температурный градиент
- •1.3. Основной закон теплопроводности
- •1.4. Коэффициент теплопроводности
- •1.5. Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •1.6. Краевые условия
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 1
- •2. Теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях первого рода
- •2.1. Теплопроводность через однослойную плоскую стенку
- •2.2. Теплопроводность через многослойную плоскую стенку
- •2.3. Теплопроводность через однослойную цилиндрическую стенку
- •2.4. Теплопроводность через многослойную цилиндрическую стенку
- •2.5. Теплопроводность через шаровую стенку
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 2
- •3. Теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях третьего рода. Коэффициент теплопередачи
- •3.1. Передача теплоты через плоскую
- •Однослойную и многослойную стенки (теплопередача)
- •3.2. Передача теплоты через цилиндрические однослойную и многослойную стенки
- •3.3. Передача теплоты через шаровую стенку
- •3.4. Передача теплоты через ребристую стенку
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 3
- •4. Конвективный теплообмен
- •4.1. Основы теории конвективного теплообмена
- •Физические свойства жидкостей
- •Режимы течения и пограничный слой
- •4.2. Коэффициент теплоотдачи
- •4.3. Основы теории подобия Основные понятия
- •4.4. Критериальные уравнения
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 4
- •5. Конвективный теплообмен в вынужденном и свободном потоке жидкости
- •5.1. Средняя температура. Определяющая температура.
- •Эквивалентный диаметр
- •5.2. Теплообмен при ламинарном течении жидкости в трубах
- •5.3. Теплообмен при турбулентном течении жидкости в трубах
- •5.4. Теплообмен при течении жидкости вдоль пластины
- •5.5 Теплообмен при поперечном обтекании одиночной трубы
- •5.6. Теплообмен при поперечном обтекании пучка труб
- •5.7. Конвективный теплообмен в свободном потоке жидкости
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 5
- •6. Теплообмен излучением
- •6.1. Общие сведения о тепловом излучении
- •6.2. Основной закон поглощения
- •6.3. Основные законы теплового излучения
- •6.4. Лучистый теплообмен между твердыми телами
- •6.5. Экраны
- •6.6. Излучение газов
- •6.7. Сложный теплообмен
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 6
- •7. Теплообменные аппараты
- •7.1. Типы теплообменных аппаратов
- •7.2. Основные положения теплового расчета
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 6
- •Библиографический список
5.7. Конвективный теплообмен в свободном потоке жидкости
Естественная конвекция, или конвективный теплообмен, в свободном потоке возникает в связи с изменением плотности жидкости от нагревания. Естественная конвекция имеет место у нагретых стен печей, трубопроводов, у батарей центрального отопления, в холодильниках при охлаждении продуктов и др. Этот вид теплообмена играет большую роль, как в промышленности, так и в быту.
Свободный, или естественный, теплообмен возникает в неравномерно нагретом газе или жидкости, находящихся, как в ограниченном, так и в неограниченном пространстве. Если тело имеет более высокую температуру, чем окружающая его жидкость, то слои жидкости, нагреваясь от тела, становятся легче и под действием возникающей подъемной силы поднимаются вверх, а на их место поступают из окружающего пространства более холодные слои. Поэтому и возникает естественная конвекция.
Рассмотрим свободный теплообмен в неограниченном пространстве у вертикальной плиты или трубы. Характерная картина свободного движения показана на рис. 5.5.
l l
Турбулентный поток
Локонообразный
поток
Участок
ламинарного движения
Рис. 5.5
У нижней части трубы в поднимающейся с небольшой скоростью жидкости наблюдается ламинарное движение с постепенно увеличивающейся толщиной ламинарного слоя. На некотором расстоянии от нижнего конца трубы по ее высоте ламинарный слой начинает разрушаться, возникает локонообразное движение жидкости, которое постепенно усиливается и переходит в развитое турбулентное движение с ламинарным подслоем в непосредственной близости к поверхности трубы. В соответствии с изменением толщины пограничного слоя и характера движения жидкости у поверхности изменяется и коэффициент теплоотдачи. По мере увеличения ламинарного слоя, считая от нижнего конца трубы, коэффициент теплоотдачи, уменьшается. Минимального значения коэффициент теплоотдачи достигает там, где толщина ламинарного слоя достигает максимума. В области локонообразного движения коэффициент теплоотдачи постепенно возрастает и принимает наибольшее постоянное значение в области развитого турбулентного движения жидкости.
Характер движения жидкости и границы ламинарного и турбулентного режима в основном зависят от температурного напора . При малых значениях температурного напора вдоль всей поверхности будет преобладать ламинарное движение жидкости. При больших температурных напорах, будет преобладать турбулентный режим движения. В развитии естественной конвекции форма тела играет второстепенную роль. Основное значение для свободного потока имеет длина поверхности, вдоль которой происходит теплообмен.
Около горизонтальных нагретых поверхностей движение жидкости имеет особый характер и зависит от положения и размеров плиты (по этому вопросу см. специальную литературу).
Многочисленные исследования по теплоотдаче в свободном потоке жидкости были проведены с горизонтальными и вертикальными проволоками, трубами, плитами и шарами. Опыты проводились с воздухом, водородом, углекислотой, водой, маслом и различными органическими жидкостями. В результате обобщения опытных данных были получены эмпирические формулы критериального вида, которые дают возможность получить средние значения коэффициента теплоотдачи.
Для горизонтальных труб диаметром d при рекомендуется уравнение
. (5.24)
Для вертикальных труб и плит следует пользоваться формулами:
– при ламинарном режиме и
; (5.25)
– при турбулентном режиме и
. (5.26)
Для газов , поэтому из формул это соотношение исключается.
В этих уравнениях за определяющую температуру принята температура окружающей среды, за определяющий линейный размер для горизонтальных труб – диаметр, а для вертикальных поверхностей – их высота.
Формула (5.24) применима и для расчета горизонтальных плит. При этом если нагретая поверхность обращена кверху, то коэффициент теплоотдачи, вычисленный по формуле (5.24), увеличивается на 30%. Если поверхность обращена книзу, то коэффициент теплоотдачи уменьшается на 30%. За определяющий размер в этих случаях берется меньшая сторона плиты.
Теплоотдача в ограниченном пространстве при свободном движении жидкости представляет собой более сложный процесс, и количественные законы будут другими. Приближенные расчеты для важнейших случаев приводятся в специальной литературе.