- •Министерство образования и науки
- •Введение
- •1. Основные положения теплопроводности
- •1.1. Температурное поле
- •1.2. Температурный градиент
- •1.3. Основной закон теплопроводности
- •1.4. Коэффициент теплопроводности
- •1.5. Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •1.6. Краевые условия
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 1
- •2. Теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях первого рода
- •2.1. Теплопроводность через однослойную плоскую стенку
- •2.2. Теплопроводность через многослойную плоскую стенку
- •2.3. Теплопроводность через однослойную цилиндрическую стенку
- •2.4. Теплопроводность через многослойную цилиндрическую стенку
- •2.5. Теплопроводность через шаровую стенку
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 2
- •3. Теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях третьего рода. Коэффициент теплопередачи
- •3.1. Передача теплоты через плоскую
- •Однослойную и многослойную стенки (теплопередача)
- •3.2. Передача теплоты через цилиндрические однослойную и многослойную стенки
- •3.3. Передача теплоты через шаровую стенку
- •3.4. Передача теплоты через ребристую стенку
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 3
- •4. Конвективный теплообмен
- •4.1. Основы теории конвективного теплообмена
- •Физические свойства жидкостей
- •Режимы течения и пограничный слой
- •4.2. Коэффициент теплоотдачи
- •4.3. Основы теории подобия Основные понятия
- •4.4. Критериальные уравнения
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 4
- •5. Конвективный теплообмен в вынужденном и свободном потоке жидкости
- •5.1. Средняя температура. Определяющая температура.
- •Эквивалентный диаметр
- •5.2. Теплообмен при ламинарном течении жидкости в трубах
- •5.3. Теплообмен при турбулентном течении жидкости в трубах
- •5.4. Теплообмен при течении жидкости вдоль пластины
- •5.5 Теплообмен при поперечном обтекании одиночной трубы
- •5.6. Теплообмен при поперечном обтекании пучка труб
- •5.7. Конвективный теплообмен в свободном потоке жидкости
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 5
- •6. Теплообмен излучением
- •6.1. Общие сведения о тепловом излучении
- •6.2. Основной закон поглощения
- •6.3. Основные законы теплового излучения
- •6.4. Лучистый теплообмен между твердыми телами
- •6.5. Экраны
- •6.6. Излучение газов
- •6.7. Сложный теплообмен
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 6
- •7. Теплообменные аппараты
- •7.1. Типы теплообменных аппаратов
- •7.2. Основные положения теплового расчета
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 6
- •Библиографический список
7. Теплообменные аппараты
7.1. Типы теплообменных аппаратов
Теплообменным аппаратом называют всякое устройство, в котором одна жидкость – горячая среда, передает теплоту другой жидкости – холодной среде. В качестве теплоносителей в тепловых аппаратах используются разнообразные капельные и упругие жидкости в самом широком диапазоне давлений и температур. По принципу работы аппараты делят на регенеративные, смесительные и рекуперативные.
В регенеративных аппаратах горячий теплоноситель отдает свою теплоту аккумулирующему устройству, которое в свою очередь периодически отдает теплоту второй жидкости – холодному теплоносителю, т. е. одна и та же поверхность нагрева омывается то горячей, то холодной жидкостью.
В смесительных аппаратах передача теплоты от горячей к холодной жидкости происходит при непосредственном смешении обеих жидкостей, например смешивающие конденсаторы.
Особенно широкое развитие во всех областях техники получили рекуперативные аппараты, в которых теплота от горячей к холодной жидкости передается через разделительную стенку, которые и будут рассмотрены в дальнейшем.
Теплообменные аппараты могут иметь самые разнообразные назначения, поэтому в большинстве случаев значительно отличаются друг от друга как по своим формам и размерам, так и по применяемым в них рабочим телам (паровые котлы, конденсаторы, пароперегреватели, приборы центрального отопления и т.д.). Несмотря на большое разнообразие теплообменных аппаратов, основные положения теплового расчета для них остаются общими.
В теплообменных аппаратах движение жидкости осуществляется по трем основным схемам (рис. 7.1).
1. Если направление движения горячего и холодного теплоносителей совпадают, то такое движение называется прямотоком (рис. 7.1, а).
а) б) в)
2
1 1
1
2
Рис. 7.1
2. Если направления движения горячего и холодного теплоносителей противоположно, то такое движение называется противотоком (рис. 7.1, б).
3. Если же горячий теплоноситель движется перпендикулярно движению холодного теплоносителя, то такое движение называется перекрестным током (рис. 7.1, в).
Кроме этих основных схем движения жидкостей, в теплообменных аппаратах применяют более сложные схемы движения, включающие все три основные схемы.
7.2. Основные положения теплового расчета
При проектировании новых аппаратов целью теплового расчета является определение поверхности теплообмена, а если последняя известна (при использовании существующих конструкций), то целью расчета является определение конечных температур рабочих жидкостей или их расходов.
Основными расчетными уравнениями теплообмена при стационарном режиме являются уравнение теплопередачи и уравнение теплового баланса.
Уравнение теплопередачи
, Вт, (7.1)
где Q – тепловой поток;
k – средний коэффициент теплопередачи, ;
F – поверхность теплообмена в аппарате, ;
–соответственно температуры горячего и холодного теплоносителей.
Уравнение теплового баланса при условии отсутствия тепловых потерь и фазовых переходов:
или
, Вт, (7.2)
где и– массовые расходы теплоносителей,кг/сек;
и – средние массовые теплоемкости жидкостей в интервале
температур от до,Дж/(кг.град);
и – температуры жидкостей при входе в аппарат;
и – температуры жидкостей при выходе из аппарата.
Величину произведения
, Вт/град
называют водяным, или условным эквивалентом.
С учетом последнего уравнение теплового баланса может быть представлено в следующем виде:
, (7.3)
где и– условные эквиваленты горячей и холодной жидкостей.
В тепловом аппарате температуры горячей и холодной жидкостей изменяются обратно пропорционально их условным эквивалентам. Это соотношение сохраняется и для каждого элемента поверхности аппарата.
При выводе основного уравнения теплопередачи (3.4) и (3.5) принималось, что температуры горячей и холодной среды в теплообменном аппарате не изменяются. В действительности температуры рабочих жидкостей при прохождении через аппарат изменяются, причем на изменение температур большое влияние оказывают схема движения жидкостей и величины условных эквивалентов.
Если по оси абсцисс откладывать значения поверхности аппарата F, а по оси ординат – значения температур в различных точках поверхности t, то для аппаратов с прямотоком можно дать температурные графики, представленные на рис. 7.2, а для аппаратов с противотоком – на рис. 7.3. Верхние кривые на графиках показывают изменение температуры горячего теплоносителя, нижние – холодного.
t t
F F
Рис.7.2. График изменения температур при прямотоке
Как видно из рис. 7.2, при прямотоке конечная температура холодного теплоносителя всегда ниже конечной температуры горячего теплоносителя.
t t
F F
Рис.7.3. График изменения температур при противотоке
При противотоке (рис. 7.3) конечная температура холодной жидкости может быть значительно выше конечной температуры горячей жидкости. Следовательно, в аппаратах с противотоком можно нагреть холодную среду, до более высокой температуры, чем в аппаратах с прямотоком, при одинаковых начальных условиях. Кроме того, как видно из рисунков, наряду с изменениями температур изменяется также и разность температур между рабочими жидкостями, или температурный напор .
Величины иk можно принять постоянными только в пределах элементарной поверхности теплообмена dF. Поэтому уравнение теплопередачи для элемента поверхности теплообмена dF справедливо лишь в дифференциальной форме:
. (7.4)
После интегрирования тепловой поток, переданный через всю поверхность F при постоянном среднем коэффициенте теплопередачи k, определяется по формуле
, Вт, (7.5)
где – средний логарифмический температурный напор по всей
поверхности нагрева.
Если принять, что температура теплоносителей изменяется по закону прямой линии, то средний температурный напор в аппарате равен разности среднеарифметических величин:
. (7.6)
Однако температуры рабочих жидкостей чаще всего меняются по криволинейному закону. Поэтому уравнение (7.6) будет только приближенным и может применяться при небольших изменениях температуры обеих жидкостей.
В этом случае после интегрирования уравнения (7.4) по поверхности с использованием начальных и конечных температур горячего и холодного теплоносителей получают уравнение
, Вт, (7.7)
где – наибольшая разность температур рабочих жидкостей на одном конце
аппарата;
–наименьшая разность температур рабочих жидкостей на другом конце
аппарата.
Сравнивая уравнения (7.7) и (7.5), получаем:
. (7.8)
Эта величина называется среднелогарифмическим температурным напором.
Таким образом, для аппаратов:
– с прямотоком
; (7.9)
– с противотоком
. (7.10)
Численное значение для аппаратов с противотоком при одинаковых условиях всегда большедля аппаратов с прямотоком, поэтому аппараты с противотоком имеют меньшие размеры.
Среднелогарифмический температурный напор аппаратов с перекрёстным током рассчитывается, как для противотока с введением поправочных коэффициентов, полученных экспериментальным путём, которые приводятся в справочной литературе.