- •Министерство образования и науки
- •Введение
- •1. Основные положения теплопроводности
- •1.1. Температурное поле
- •1.2. Температурный градиент
- •1.3. Основной закон теплопроводности
- •1.4. Коэффициент теплопроводности
- •1.5. Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •1.6. Краевые условия
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 1
- •2. Теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях первого рода
- •2.1. Теплопроводность через однослойную плоскую стенку
- •2.2. Теплопроводность через многослойную плоскую стенку
- •2.3. Теплопроводность через однослойную цилиндрическую стенку
- •2.4. Теплопроводность через многослойную цилиндрическую стенку
- •2.5. Теплопроводность через шаровую стенку
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 2
- •3. Теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях третьего рода. Коэффициент теплопередачи
- •3.1. Передача теплоты через плоскую
- •Однослойную и многослойную стенки (теплопередача)
- •3.2. Передача теплоты через цилиндрические однослойную и многослойную стенки
- •3.3. Передача теплоты через шаровую стенку
- •3.4. Передача теплоты через ребристую стенку
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 3
- •4. Конвективный теплообмен
- •4.1. Основы теории конвективного теплообмена
- •Физические свойства жидкостей
- •Режимы течения и пограничный слой
- •4.2. Коэффициент теплоотдачи
- •4.3. Основы теории подобия Основные понятия
- •4.4. Критериальные уравнения
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 4
- •5. Конвективный теплообмен в вынужденном и свободном потоке жидкости
- •5.1. Средняя температура. Определяющая температура.
- •Эквивалентный диаметр
- •5.2. Теплообмен при ламинарном течении жидкости в трубах
- •5.3. Теплообмен при турбулентном течении жидкости в трубах
- •5.4. Теплообмен при течении жидкости вдоль пластины
- •5.5 Теплообмен при поперечном обтекании одиночной трубы
- •5.6. Теплообмен при поперечном обтекании пучка труб
- •5.7. Конвективный теплообмен в свободном потоке жидкости
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 5
- •6. Теплообмен излучением
- •6.1. Общие сведения о тепловом излучении
- •6.2. Основной закон поглощения
- •6.3. Основные законы теплового излучения
- •6.4. Лучистый теплообмен между твердыми телами
- •6.5. Экраны
- •6.6. Излучение газов
- •6.7. Сложный теплообмен
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 6
- •7. Теплообменные аппараты
- •7.1. Типы теплообменных аппаратов
- •7.2. Основные положения теплового расчета
- •Вопросы для самоконтроля к разделу 6
- •Библиографический список
6.5. Экраны
В различных областях техники довольно часто встречаются случаи, когда требуется уменьшить передачу теплоты излучением. Например, нужно оградить рабочих от действия тепловых лучей в цехах, где имеются поверхности с высокими температурами. В других случаях, необходимо оградить деревянные части зданий от лучистой энергии в целях предотвращения воспламенения; следует защищать от лучистой энергии, например, термометры, так как в противном случае они дают неверные показания.
Поэтому всегда, когда необходимо, уменьшить передачу теплоты излучением, прибегают к установке защитных экранов. Обычно экран представляет собой тонкий металлический лист с большой отражательной способностью. Температуры обеих поверхностей экрана можно считать одинаковыми.
Рассмотрим действие экрана между двумя плоскими безграничными параллельными поверхностями, причем передачей теплоты конвекцией будем пренебрегать. Поверхности стенок и экрана считаем одинаковыми. Температуры стенок иподдерживаются постоянными, причем. Допускаем, что коэффициенты лучеиспускания стенок и экрана равны между собой. Тогда приведенные коэффициенты излучения между поверхностями без экрана, между первой поверхностью и экраном, экраном и второй поверхностью равны между собой.
Используя формулу (6.15), можно показать, что установка одного экрана при принятых условиях уменьшает теплоотдачу излучением в два раза:
, Вт/м, (6.24)
где – тепловой поток, передаваемый от первой поверхности ко второй
(без экрана);
–тепловой поток при установке экрана.
Можно доказать, что установка двух экранов уменьшает теплоотдачу втрое, установка трех экранов уменьшает теплоотдачу вчетверо и т. д.
6.6. Излучение газов
Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (,и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а, следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Эти газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра. Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны.
Когда луч встречает на своем пути слой газа, способного к поглощению луча с данной длиной волны, то этот луч частично поглощается, частично проходит через толщу газа и выходит с другой стороны слоя с интенсивностью, меньшей, чем при входе. Слой очень большой толщины может практически поглотить луч целиком. Кроме того, поглощательная способность газа зависит от его парциального давления или числа молекул и температуры.
Излучение и поглощение лучистой энергии в газах происходит по всему объему. Коэффициент поглощения газа является функцией
.
Толщина слоя газа s зависит от формы тела и определяется как средняя длина луча по справочным таблицам.
Давление продуктов сгорания обычно принимают равным 1 бар, поэтому парциальные давления трехатомных газов в смеси определяют следующим образом:
– давление углекислого газа численно равно его объёмной доле;
– давление водяного пара численно равно его объёмной доле.
Средняя температура стенки подсчитывается по уравнению
, (6.25)
где – температура стенки канала у входа газа;
–температура стенки канала у выхода газа.
Средняя температура газа определяется по формуле
, (6.26)
где – температура газа у входа в канал;
–температура газа у выхода из канала.
Знак «плюс» в формуле (6.26) берется в случае охлаждения, а «минус» – в случае нагревания газа в канале.
Расчет теплообмена излучением между газом и стенками канала очень сложен и выполняется с помощью целого ряда графиков и таблиц из справочной литературы, по которым определяются излучательные способности углекислого газа и водяного пара. Однако, можно использовать для расчётов более простой и вполне надёжный метод Шака, который предлагает следующие уравнения, определяющие излучение газов в среду с температурой 0К:
, Вт/м; (6.27)
, Вт/м, (6.28)
где p – парциальное давление газа, бар;
s – средняя толщина слоя газа, м;
T – средняя температура газов и стенки, К.
Следует отметить, что излучательная способность газов не подчиняется закону Стефана – Больцмана: излучение водяного пара пропорционально , а излучение углекислого газа –.
Таким образом, количество теплоты, воспринятое стенками канала в результате теплообмена излучением между газом и стенкой, находим из уравнения
, Вт/м, (6.29)
где – степень черноты лучевоспринимающих поверхностей:
; (6.30)
–количество тепла, излучаемое углекислым газом и водяным паром при
средней температуре газа;
–количество теплоты, поглощаемое углекислым газом и водяным паром
при средней температуре стенок канала.
Полученный суммарный тепловой поток излучением используется для определения коэффициента теплоотдачи излучением
(6.31)
Многие авторы для практических расчетов лучеиспускания газов рекомендуют пользоваться законом четвертых степеней, или законом Стефана –Больцмана.
Расчетное уравнение лучистого теплообмена между газом и стенками канала в этом случае имеет следующий вид:
, (6.32)
где – эффективная степень черноты стенок канала, учитывающая излучение
газа:
, (6.33)
–коэффициент излучения абсолютно черного тела, равный
5,67 ;
–отношение количества энергии излучения газа к количеству энергии
излучения абсолютно черного тела и отнесенное к 1 поверхности:
. (6.34)
–поправочный коэффициент, учитывающий более сильное влияние
парциального давления по сравнению с влиянием толщины слоя газа;
–поправка, учитывающая взаимное поглощение лучистой энергии газами;
для дымовых газов эта поправка составляет 2-4%, поэтому ею обычно
пренебрегают;
–средняя температура газа, К;
–средняя температура стенок канала, К;
–поглощательная способность газа при средней температуре стенок
канала:
. (6.35)
Величины ,,,иопределяются по справочным графикам.
В дальнейшем величина используется для определения коэффициента теплоотдачи излучением в формуле (6.31).