- •Раздел I
- •Глава 1
- •§ 1.1. Становление и начальное развитие электротехники
- •§ 1.2. Области применения электротехнических
- •§ 1.3. Электрическая цепь и ее элементы
- •§ 1.4. Схемы замещения электрических цепей
- •§ 1.5. Топологические понятия теории электрических цепей
- •§ 1.6. Применение законов Кирхгофа для описания электрического состояния цепей постоянного тока
- •§ 1.7. Основные принципы и свойства линейных электрических цепей
- •§ 1.8. Эквивалентные преобразования пассивных участков электрических цепей
- •§ 1.9. Анализ электрических цепей постоянного тока с одним источником электрической энергии
- •§ 1.10. Метод контурных токов
- •§ 1.11. Использование принципа суперпозиции для анализа электрических цепей постоянного тока
- •§ 1.12. Метод междуузлового напряжения
- •§ 1.13. Метод эквивалентного активного двухполюсника
- •§ 1.14. Режимы работы активных двухполюсников
§ 1.9. Анализ электрических цепей постоянного тока с одним источником электрической энергии
С помощью законов Кирхгофа можно рассчитать любую электрическую цепь, в том числе цепь постоянного тока с одним источником электрической энергии. Однако в этом случае нет необходимости составлять систему уравнений по законам Кирхгофа и решать ее. Для определения токов и напряжений каждого элемента цепи с одним источником электрической энергии можно использовать метод эквивалентных преобразований на основе полученных в § 1.8соотношений* Сущность метода эквивалентных преобразований легко можно понять на примере какой-либо цепи с одним источником электрической энергии. Пусть в цепи, схема которой приведена на рис. 1.12, необходимо определить токи во всех пяти ветвях, если известны сопро: тивления всех элементов цепи и э.д.с. источника электрической эйергйи.
Для решения такой задачи отдельные участки электрической цепи с последовательно или параллельно соединенными элементами заменяют одним эквивалентным элементом. Постепенным преобразованием участков схему электрической цепи упрощают и приводят к простейшей схеме цепи, состоящей из последовательно соединенных источника электрической энергии и одного эквивалентного пассивного элемента. Для цепи рис. 1.12 вначале находят эквивалентное сопротивление участка, состоящего из двух параллельно соединенных ветвей с сопротивлениями jR4иR5:
(1.31)
Затем находят эквивалентное сопротивление цепи относительно зажимов аиЬ,т. е. входное сопротивление двухполюсника (см. рис. 1.13,а):
D°2(^3 + ^4б)/100\
+ " {-4}
Таким образом, исходная разветвленная цепь рис. 1.12 сведена к простейшей цепи рис. 1.13, а, для которой нетрудно определить ток в ветви источника э. д. с. Eiс сопротивлениемR±:
It-EJiRi+Rrt). (1.33)
Зная ток /j, находят напряжение на зажимахаЬдвухполюсникаUab = RabItи токи вветвях /g,I3l
I* —Vab/Ri’ = ^аь/(^з + ^4б)* (1*34)
Наконец, по известному току 13определяют токи/4и/б2
/4=Я4-Н?5/з’/б==^4+4^5/з'*1,35^
Если заданы сопротивления всех ветвей цепи рис. 1.12 и э.д.с. источника Еуто для нахождения токов ветвей можно воспользоватьсяметодом подобия(методом пропорциональных величин). Для этого произвольно задаются током/4или /б. Пусть, например, задан ток /g= 1 А, по которому можно найтиU'cd = Rbr6,а затем /4=; —U'cd/R4- Зная /Jи /5, определяют токГ3 = Г^-\-Гьпо первому за-* кону Кирхгофа. После этого рассчитывают напряжениеU'ab — RJs^-i +U'cd.Ток/2находят по формуле (1.34):I^U'ab/Ri-По значениям токов/2иJIопределяют токГ1 = 1г + 13,после чего нетрудно найти ! э. д. с.Е*=U'ab+RJi.Пользуясь свойством пропорциональности токов и напряжений для линейных цепей и находя коэффициент подобия, равный отношению э. д. с. £, заданной в условиях задачи,!к найденному значениюЕ' (k=Е/Е'),умножают все токи, соответствующие /5=1А, на коэффициент подобия и получают истинные значения токов в ветвях цепи, соответствующие заданному значению э. д. с.
Рассмотренные методы эквивалентных преобразований и пропорциональных величин очень удобны для анализа электрического состояния электрических цепей с одним источником электрической энергии.
Пример 1.1. Рассмотрим возможность такого анализа на примере схемы цепи рис. 1.12. Пусть Rly R2— сопротивления- делителя напряжения для питания через линию связи с сопротивлениемR3двух датчиков с сопротивлениямиRi, R5.Требуется выяснить, как изменятся ток источника /iи напряжение на датчиках при увеличении длины линии связи. Ясно, что при этом увеличится сопротивлениеRq.Из формулы (1.32) видно, что при увеличенииR3возрастаетRДля того чтобы убедиться в этом, достаточно разделить числитель и знаменатель выражения (1.32) на {-/?45. Увеличение сопротивленияRаъприводит к уменьшению тока /1экак следует из (1.33). Из формулы (1.34) вытекает, что ток/3с ростом сопротивленияR$уменьшится; уменьшатся также токи /4,/5датчиков, что видно из формул (1.35), а следовательно, и напряжения на датчиках.
Пример 1.2. Определим, при каком значении сопротивления Rc<iмостовой цепи рис. 1.20, а ток в диагональной ветвиRcaбудет равен нулю, если /?а&=20 Ом,RbC= =30 Ом иRad—40 Ом.
Если TOitBветвиRcaравен нулю, то потенциалы узлова и сбудут одинаковы. Это значит, что падения напряжений в ветвяхRab,Rbc>атакже в ветвяхRUlф Rca будут одинаковыми. На основании этого можно составить уравнения;
ab~ Rbc^be и Rad^a^Rcd^с*
При отсутствии тока в диагональной ветви 1аъ—1аи^Ьс—^с'При этом условии деление первюго уравнения на второе даст такое соотношение между сопротивлениями плеч моста:
RablRad==Rbc/^cd ИЛИ RabRcd^ RbcRad*
Эти соотношения называют условиями равновесия мостовой цепи.В рассматриваемом примере мост будет уравновешен, т. е. ток в диагональной ветви будет равен нулю приRCd==RbcRad^ab=60 Ом*