- •Лекции по курсу «Электродинамика и распространение радиоволн»
- •Лекция 1. Вводная информация, основные понятия, история. Положения векторной алгебры
- •Название курса, преподаватель
- •Объем курса количество лекций, расписание, итоговая проверка
- •Рекомендуемая литература
- •Назначение курса. Рассматриваемые сущности
- •История
- •Рассматриваемые вопросы
- •Скаляры и векторы. Изображение векторов. Примеры скалярных и векторных величин
- •Операции над векторами. Скалярное, векторное, смешанное произведение
- •Скалярные и векторные поля. Изображение полей. Примеры скалярных и векторных полей
- •Лекция 2. Используемые понятия и законы векторного анализа. Заряды и токи. Векторы электромагнитного поля.
- •Циркуляция вектора и поток вектора через поверхность
- •Потенциальное и вихревое поле
- •Градиент, оператор Гамильтона
- •Дивергенция, физический смысл дивергенции
- •Ротор, физический смысл ротора
- •Теорема Стокса
- •Теорема Остроградского-Гаусса
- •Заряды, плотность заряда. Закон сохранения заряда
- •Ток, плотность тока
- •Векторы электромагнитного поля
- •Вектор е напряженности электрического поля.
- •Вектор магнитной индукции b
- •Векторы н и Dэлектромагнитного поля
- •Сводка векторов и их единиц измерения
- •Лекция 3. Основные законы электромагнетизма. Параметры сред. Уравнения Максвелла. В дифференциальной и интегральной форме
- •Закон Гаусса
- •Закон электромагнитной индукции (Фарадея)
- •Закон полного тока (Ампера)
- •Параметры сред, классификация сред
- •Уравнения Максвелла
- •Первое уравнение Максвелла. Ток смещения
- •Второе уравнение Максвелла
- •Третье уравнение Максвелла
- •Четвертое уравнение Максвелла
- •Лекция 4. Обсуждение уравнение Максвелла и следствий из них. Сторонние силы Метод комплексных амплитуд, применение к уравнениям Максвелла. Энергетические соотношения
- •Обсуждение уравнений Максвелла
- •Сторонние токи и заряды
- •Частные случаи электромагнитных процессов
- •Метод комплексных амплитуд
- •Уравнения Максвелла в комплексной форме
- •Комплексные диэлектрическая и магнитная проницаемость
- •Энергетические соотношения в электромагнитном поле. Теорема Пойнтинга
- •Теорема Пойнтинга для комплексных амплитуд
Вектор е напряженности электрического поля.
На токи и заряды в электромагнитом поле действуют силы. Механические силы, действующие в поле на заряженные тела, определяются векторами напряженности электрического поля и магнитной индукции.
На электрический заряд q, движущийся в электромагнитном поле со скоростью, действует сила как со стороны электрического, так и со стороны магнитного полей:
.
Хотя электромагнитное поле и характеризуется неразрывно связанными электрическим и магнитным полем, удобно рассмотреть воздействие этих сил на заряд по отдельности.
Первая сила относится к вектору напряженности электрического поля . Пусть заряд неподвижен,. Тогда механическая сила, действующая на заряд в электрическом поле, определяется как:
,
и называется в силой Кулона, измеряется, как и всякая сила, в ньютонах. Отсюда следует:
.
При заряде, равном одному кулону получим
.
Итак, вектор напряженности электрического поля − отношение силы, действующей со стороны электрического поля на неподвижный электрический заряд, к величине этого заряда. Или: векторопределяет величину и направление силы, с которой электрическое поле действует на заряд величиной, помещенный в данной точке поля.
Направление силы, действующей на тестовый заряд , помещенный в поле зарядаq, определяется по закону Кулона: если зарядqположителен – то векторнаправлен от него (одноименные заряды отталкиваются), если зарядqотрицателен – то векторнаправлен к нему. Направление вектора, как следует из его определения, совпадает с направлением вектора силы(рисунок Рисунок 22 ).
−Взаимодействие зарядов и вектор напряженности электрического поля
Одиночный точечный заряд создает напряженность поля, равную
,
где − единичный вектор, направленный от заряда,− расстояние от заряда. Величинаназывается абсолютной диэлектрической проницаемостью и равна.
Единицей измерения вектора является вольт/метр, В/м.
Вектор магнитной индукции b
Рассмотрим теперь заряд q, движущийся в электромагнитном поле. Сила, с которой магнитное поле действует на этот заряд, определяется вторым слагаемым из общей силы:
,
и называется силой Лоренца (рисунок Рисунок 23 ).
−Заряд, движущийся в магнитном поле
. Отсюда видно, что магнитное поле оказывает действие только на движущийся заряд. Из определения векторного произведения следует, что сила будет максимальна, если заряд перемещается перпендикулярно магнитному полю:
,
Единица измерения вектора − тесла, приим/с
.
Сила Лоренца не изменяет скорости движения заряда и его энергии; она создает ускорение, изменяя траекторию движения заряда. Например, при движении положительного заряда перпендикулярно однородному магнитному полю возникает центростремительная сила, перпендикулярная вектору , которая заставляет заряд двигаться по окружности постоянного радиуса, как показано на рисунке Рисунок 24 .
На этом рисунке используется еще один способ представления векторов, направленных перпендикулярно плоскости рисунка. При этом вектор, направленный от рисунка к зрителю, обозначается кружком с точкой, а от зрителя к рисунку – кружком с перекрестием. Здесь используется зрительная аналогия со стрелой: кружок с точкой представляет собой острие стрелы, а кружок с перекрестием – оперение стрелы; по ним можно определить направление полета.
−Вращение заряда в магнитном поле
Можно сказать, что заряды «захватываются» магнитным полем – это свойство магнитного поля используется в электронных приборах: для отклонения пучка электронов в электронно-лучевых трубках и других устройствах.