- •Оглавление
- •1 .Электрическая цепь. Идеальные элементы электрических цепей и их свойства.
- •2 Схема электрической цепи. Топология. Матрицы соединений.
- •Уравнения Кирхгофа для мгновенных значений токов и напряжений.
- •II Закон Кирхгофа
- •I закон Кирхгофа
- •II закон Кирхгофа
- •5. Расчет простых цепей при постоянных токах и напряжениях. Эквивалентные преобразования пассивных и активных двухполюсников.
- •6 .Метод эквивалентного генератора.
- •7. Уравнения равновесия для обобщенной ветви.
- •8. Принцип наложения и его применение при анализе цепей.
- •9. Баланс мощностей и потенциальная диаграмма в цепях постоянного тока.
- •10.Синусоидальные токи и напряжения, из изображения векторами и комплексными числами.
- •11. Двухполюсники при синусоидальных токах и напряжениях. Расчет цепей при различных соединениях двухполюсников. Векторные диаграммы.
- •I. Последовательное соединение двухполюсников (рис. 4-14)
- •II. Параллельное соединение двухполюсников (рис. 4-16).
- •III. Смешанное соединение
- •12. Активная, реактивная и полная мощность в цепях синусоидальных токов. Мгновенное значение мощности. Измерение мощности.
- •Мгновенное значение мощности.
- •13. Комплексный метод расчета при последовательно-параллельном соединении двухполюсников. Построение векторной диаграммы.
- •14. Матричная запись уравнений Кирхгофа и Ома для сложных цепей.
- •15. Метод узловых потенциалов. Вывод уравнений.
- •16. Система уравнений по методу контурных токов.
- •17. Уравнения по методу сечений для обобщенной модели двухполюсника.
- •18. Резонанс напряжений, частотные характеристики.
- •19. Резонансные явления в сложных цепях без потерь. Частотные характеристики.
- •Частотные свойства параллельного контура
- •1.Параллельное соединение glc.
- •20. Расчет электрических цепей при несинусоидальных периодических токах и напряжениях.
- •21.Активная мощность при несинусоидальных периодических токах и напряжениях.
- •22.Измерения при несинусоидальных периодических токах и напряжениях приборами различных систем.
- •23.Уравнения четырехполюсников.
- •24.Эквивалентные схемы четырехполюсников.
- •25.Экспериментальное определение параметров четырехполюсников при синусоидальных токах и напряжениях.
- •26.Последовательное соединение четырехполюсников. Регулярность.
- •27.Параллельное соединение четырехполюсников. Регулярность.
- •28.Смешанное соединение четырехполюсников. Регулярность.
- •1. Одноэлементный (последовательный) четырехполюсник (рис. 8-14).
- •30.Понятие об активном четырехполюснике.
- •31.Характеристические параметры четырехполюсника. Затухание.
- •32 .Круговые диаграммы для простых схем. Порядок построения круговой диаграммы в общем случае.
10.Синусоидальные токи и напряжения, из изображения векторами и комплексными числами.
Синусоидальный сигнал - это периодические, изменяющиеся во времени ток, напряжение или ЭДС.
,
,
,
; ;- соответствующие амплитудные значения- круговая частота,
f- частота, T - период, ;;- начальные фазы функции.
Изображение синусоидальной функции в виде вращающегося с угловой скоростью вектора заложено в самом определении синуса как ординаты конца радиуса окружности единичного радиуса, проведенной через начало координат.
Рис. 4-2
На рис. 4-2 изображены две синусоидальные функции иодинаковой частоты. Слева проведены (из одного центра) две окружности радиусоми, и обозначены вращающиеся с угловой скоростьюдва вектора с учетом начальных фази. Угол между ними равен.
Принято 0, если. Если подразумевать, что вектора вращаются с угловой скоростью, то они содержат всю информацию о синусоидальных функцияхи- их величины равныи, а начальные фазы -и.
Изобразив не величины и, а,, получим векторную диаграмму, т.е. относительное расположение векторови, которое сохраняет уголне зависимо от конкретного значенияt. Это называется векторной диаграммой.
Перенесем вектора на комплексную плоскость (рис. 4-3).
Рис. 4-3
Если иметь в виду, что оператор означает поворот вектора на комплексной плоскости на уголпротив часовой стрелки, то получим для тока, где, векторполностью сохраняет информацию о синусоидальной функции:- амплитуда,- начальная фаза. Это обычно записывается:
.
Множитель можно опускать т.к. эти вектора будут применяться в законах Ома и Кирхгофа (и их комбинациях), и он содержится как в левой, так и в правой части уравнений и в результате сокращения просто излишен.
В тригонометрической форме:
,
поэтому для обратного перехода от комплексного изображения к функции времени достаточно с учетом ивзять коэффициент при мнимой части комплексного изображения.
Практически применяются комплексные изображения в различных формах:
- алгебраическая,
- тригонометрическая,
- показательная, где ;.
Иногда применяют условную запись:
.
Вспомним операцию дифференцирования:
,
с учетом того, что
получим
,
т.е. изображению производной на комплексной плоскости соответствует умножение на .
Аналогично интегрированию в области изображений соответствует деление на
.
Эти обстоятельства приводят к алгебраизации интегро-дифференциальных уравнений.
Решим для примера задачу нахождения тока в схеме (рис. 4-4) с применением разного математического аппарата.
Рис. 4-4
1. Непосредственное интегрирование.
Интегро-дифференциальное уравнение
.
Приняв ,
получим:
,
т.к. в правой части уравнения синусоидальная функция надо потребовать
,
.
Дальнейшие преобразования:
,
где ;;;
.
Из этого уравнения вытекает:
; ;.
Следовательно,
,
если (выбор начала отсчета времени), то
- задача решена.
- имеет размерность сопротивления.
R - активное сопротивление.
- реактивное сопротивление.
и - соответственно индуктивное и емкостное сопротивления.
- сдвиг по фазе между напряжением и током.
Если , то- ток отстает от напряжения по фазе.
Если , то- ток опережает напряжение по фазе.
11. Двухполюсники при синусоидальных токах и напряжениях. Расчет цепей при различных соединениях двухполюсников. Векторные диаграммы.
Если в схеме элементы цепи заменить их комплексными сопротивлениями, то полученную схему всегда можно представить как соединение различных пассивных двухполюсников, характеризуемых парой чисел или, а источник тока и напряжения выразить в комплексной форме:
;.
При этом, как изложено выше, сохраняются все соотношения, полученные для схем постоянного тока, но в комплексном виде:
Закон Ома:
.
Законы Кирхгофа:
;
.
Применяются также все правила знаков. Следовательно можно пользоваться и всеми приемами: преобразования цепей, делитель тока, делитель напряжения, принцип наложения, преобразование “треугольника” в “звезду” , метод эквивалентного генератора и т.д. Пользуясь правилами алгебры комплексных чисел, при анализе получаются результаты так же в комплексном виде:
;;.
При необходимости получения результатов вычисления токов и напряжений в виде действительных функций времени записывают сигналы в показательной форме, добавляют множитель вращения вектора и, выражают комплекс в тригонометрической форме и берут коэффициент при мнимой части. Например,
.
Баланс мощностей подводится отдельно для активных и реактивных мощностей:
и.
Существенную помощь в расчетах оказывает построение векторных диаграмм, как своеобразной замены потенциальных диаграмм при постоянных токах и напряжениях.