- •I. Материалы ко второму этапу экзамена.
- •Тема №1:«дифференциальное и интегральное исчисления»
- •1. Если производные двух функций тождественно равны, то сами функции
- •26. Если f(X) является одной из первообразных для данной функции f(X), то самое общее выражение, для первообразной имеет вид
- •3. Уравнение, в которое неизвестная функция входит под знаком производной или дифференциала, классифицируется как
- •5. Дифференциальное уравнение относится к
- •6. Особым решением обыкновенного дифференциального уравнения первого порядка является ….
- •7. Общим решением дифференциального уравнения будет
- •Тема 3. «теория вероятностей и мат.Статистика»
- •II. Материалы к собеседованию. Производные и дифференциалы.
- •Интегралы. Неопределённые интегралы.
- •Определённые интегралы.
- •Дифференциальные уравнения.
- •Теория вероятностей и математическая статистика.
- •13. Задана функция плотности случайной величины, распределенной по нормальному закону:
- •15. Случайная величина принимает значения: -0,10; 0,00; 0,10; 0,30; с равными вероятностями. Найдите математическое ожидание и дисперсию.
- •20. Задана функция плотности случайной величины, распределенной по нормальному закону:
- •61. Средняя плотность болезнетворных микробов в одном кубическом метре воздуха равна 100. Берут на пробу 2 дм3 воздуха. Найдите вероятность того, что в пробе будет обнаружен хотя бы один микроб.
- •Ответы, указания, решения. Тестовые задания. Тема №1: «Дифференциальное и интегральное исчисления»
- •Тема №3. «Теория вероятностей и мат.Статистика»
- •Производные и дифференциалы.
- •Частные производные. Применение дифференциального исчисления в теории ошибок измерений.
- •Скалярное поле. Производные по направлению. Градиент.
- •Интегралы. Неопределённые интегралы.
- •Определённые интегралы.
- •Дифференциальные уравнения.
- •Теория вероятностей и математическая статистика.
- •Справочные материалы
- •Оглавление
Дифференциальные уравнения.
1. ; . При ползучести σ = const. ;; . При t = 0, ε = 0 и С =0..
2. ; . При релаксации: . .; ; . При t = 0, , тогда константа . , , , где - время релаксации.
3.;; dt; ; ; = ; || = ; ; ;
; .
4.;; ; ; . При t = 0 ε = . =; . Здесь - время упругого последействия.
5.1). Опишем на языке знаков условие задачи.Т - температура тела в произвольный момент времени t, Т1 = 35,50 С - температура тела в момент первого наблюдения, Т2 = 35,00 С - температура тела в момент второго наблюдения, Т0 = 220 С - постоянная температура окружающей среды, ТN = 36,70 С - температура тела в момент смерти, τ = 9 часов 30 минут - момент первого наблюдения, t - время, прошедшее с момента наступления смерти, t1 - время, прошедшее с момента наступления смерти до первого наблюдения, t2 - время, прошедшее с момента наступления смерти до второго наблюдения,Δt = 1 час - промежуток времени между первым и вторым наблюдением, t2 = t1 + Δt, k - коэффициент пропорциональности между скоростью охлаждения и разностью температур тела и окружающей среды.2). Составим знаковую модель в виде математической модели., где знак « - » означает охлаждение. 3). Решим дифференциальное уравнение, разделив переменные., ,, .
4). Получим частное решение уравнения (решим задачу Коши).,
.
Константу скорости охлаждения k находим:
Разделив (1) на (2) получаем константу k:
5). Вычисляем момент наступившей смерти:
t1 = 2,26 часа ≈ 2 часа 15 минут
Момент смерти: τ - t1 = 9 часов 30 минут - 2 часа 15 минут = 7 часов 15 мин по местному времени.
6. ; ; ;.
7.;λ;λ. , где - вероятность безотказной работы.
8.; λ;λ.
9.1).Проанализируем условия стационарного течения по трубке: при стационарном течении вязкой жидкости по трубке объёмная скорость течения (расход) жидкости постоянен во времени. Отсюда следует, что слой жидкости, находящийся на некотором расстоянии от оси трубки должен двигаться с определённой неизменной во времени скоростью, т.е. в трубке должно наблюдаться «телескопическое» течение. Каждый из коаксиальных цилиндрических слоёв должен иметь постоянную скорость.
2). Истолкуем полученный результат с позиций законов динамики: с точки зрения законов динамики описанная ситуация возможна только в случае скомпенсированного действия сил на каждый из тонких коаксиальных слоёв.3). Проиллюстрируем сказанное рисунком.
V = const, FТ = FД
4). Запишем равенство сил, используя понятие напряжение сдвига, реологический закон Ньютона и приняв во внимание, что градиент скорости направлен от стенки трубки к оси: для приосевого цилиндра радиуса rFД =, FТ = откуда для любой жидкости. Для ньютоновской жидкости , поэтому . 5). Решим полученное обыкновенное дифференциальное уравнение с разделяющимися переменными, частное решение получим, приняв во внимание условие на стенке трубки V = 0 при r =R.
Ответ: откуда
,,,.
10. . Подстановка полученного выражения второй производной висходное уравнение обращает его в тождество.
(t - |
(t – |
(t - |
(t - |
(t - |
(t - |
(t - |
|
|
12.; . Пусть , тогда для порядок дифф.ура окажется ниже на единицу.;
; ; ; ; ; ; . Полученное общее решение легко идентифицируется с законом движения при прямолинейном равноускоренном движении, который изучался Вами в 8 классе средней школы. проекция ускорения на ось х, - начальная скорость, - начальная координата.
13. См. решение задачи 12. , , Возможны два случая: и . В первом случае проекция ускорения будет положительна , а во втором – отрицательна.
14.См. решение задачи 12,13.
15.См. решение задачи 12,13.
16. ; ; ; ; ; ; {
17. 1). Уравнение: ― обыкновенное дифференциальное уравнение с разделяющимися переменными. 2). .
3). . 4). . 5). ;, где . И окончательно:.
18.
19.
20. ..
21. .
22. .
23. .
24. .
25. 1). Если A – наличное количество жителей города в момент времени t, то по условию прирост за время dt будет dA =k1·A·dt, где k1 – коэффициент пропорциональности. Отсюда найдём скорость прироста:
2). Кроме того, население увеличивается за счёт иммиграции, так что скорость прироста населения в целом равна: где k2 – отличный от k1 коэффициент пропорциональности.
3). Полагая в полученном уравнении: будем иметь:
4). Выберем функцию v таким образом, чтобы выражение в скобках обратилось в нуль, т.е. Из этого уравнения найдём v: .
5). Из уравнения определяем
Итак,
Из начального условия A(0) = A0 находим: Тогда искомая зависимость числа жителей города от времени выразится формулой:
26.1). Уравнение с разделяющимися переменными приведём к уравнению с разделёнными переменными, разделив обе части уравнения на произведение , :
. 2). Интегрируем полученное уравнение:
.
В нашем случае для упрощения вида общего решения, произвольную постоянную удобнее записать в логарифмическом виде:
.
Тогда общий интеграл (общее решение) уравнения примет вид:
.
3). Выражаем из последнего равенства и получаем общее решение исходного уравнения:
.
4). При делении на предполагалось, что , то есть ( для любых ). Проверкой убеждаемся, что у = 0 можно получить из формулы общего решения при С1 = 0. Следовательно, у = 0 – частное решение.5). Выделим интегральную кривую, проходящую через точку (1;2). Для этого подставим значения х = 1 и у = 2 в общее решение и определим соответствующее значение С1:
.
Итак, - искомая интегральная кривая.
27. Обозначим численность населения России в момент времени .
Дифференциальное уравнение исследуемого процесса (скорость «прироста» численности населения) имеет вид , где – коэффициент пропорциональности.
Учитывая, что , имеем - общее решение уравнения.
Согласно условию задачи 145 при . Находим частное решение:
, т.е. С =145, .
Найдём значение коэффициента , зная, что в конце 2000 года, т.е. при 1, население России равно млн человек: . Отсюда
, т.е. . Равенство теперь можно переписать так:
.
Таким образом через 20 лет численность населения составит:
При α = 2%: (млн человек);
при α = -1%: (млн человек).
28. 1). «Функция удовлетворяет уравнению» означает, что при подстановке её и её производных в уравнение, оно обратится в тождество.
2). Найдём первую производную функции по t:
3). Найдём вторую производную функции по t:
4). Получим произведение:
5). Учитывая, что получим:
.
6). Сложив полученные выражения для и приводя подобные, убеждаемся в равенстве нулю полученной суммы:
7). Т.о. функция обращает равенство (дифференциальное уравнение) в тождество, т.е. она удовлетворяет дифференциальному уравнению и является одним из решений этого уравнения.
29. По второму закону Ньютона, на движущееся тело действует сила
Дифференциальное уравнение движения в проекциях на вертикальную ось
Постоянные интегрирования С1 и С2 найдём из начальных условий v = v0, S = 0 при t = 0. Имеем C1 = v0, C2 = 0. Таким образом, закон движения брошенного вверх тела под действием силы тяжести выражается зависимостями
30.Рассмотрим электрические свойства отрезка аксона длиной Lи радиусом осевого цилиндра r. Толщину мембраны обозначим через h.
Пусть -удельное сопротивление аксоплазмы и - удельное сопротивление мембраны.
Электрическое сопротивление отрезка аксона для аксиального тока обозначим как . . Сопротивление единицы длины , так как все единицы числом L соединены последовательно.
Электрическое сопротивление мембраны отрезка аксона длины L обозначим, как и найдём , учитывая направление тока через мембрану .
. Учитывая, что сопротивления L единиц длины для тока через мембрану окажутся соединёнными параллельно, рассчитаем сопротивление , приходящееся на единицу длины..
Обозначим и назовём её постоянной длины нервного волокна .
(1).
Рассчитаем теперь аксиальный ток на отрезке нервного волокна , воспользовавшись законом Ома для однородного участка электрической цепи .
.
Силу электрического тока через мембрану можно рассчитать, пойдя двумя путями.
Первый путь основан на законе сохранения электрического заряда. Применительно к рассматриваемому случаю, сила мембранного тока будет равна убыли аксиального тока на участке . То есть:
. (2)
С другой стороны тот же самый мембранный ток должен пройти через мембрану, эквивалентная схема которой представляет параллельно соединённые сопротивление мембраны и ёмкость мембраны .
. (3)
Приравняв левые части выражений (2) и (3), получим дифференциальное уравнение второго порядка в частных производных, которое получило название «кабельное уравнение» или «телеграфное уравнение».
(4)
Из уравнения: можно получить уравнения для двух частных случаев.
В первом случае получается «стационарное телеграфное уравнение», если предположить, что потенциал V на мембране удерживается постоянным в точке с координатой x = 0. Для этого случая в качестве решения легко получить зависимость потенциала от координаты xдля заданного момента времени t. Эта зависимость имеет вид: , где - постоянная длины. Очевиден физический смысл . Предположив, что x = получим: , где - основание натуральных логарифмов. Таким образом, постоянная длины представляет собой расстояние от точки удержания потенциала до точки, в которой потенциал будет меньше исходного в раз. Чем больше значение постоянной длины, тем меньше окажется изменение потенциала с увеличением расстояния от исходной точки.
Второй частный случай получится, если поинтересоваться тем, как изменяется потенциал в одной и той же точки с течением времени. При этом в уравнении (4) и уравнение преобразуется к виду: . Это уравнение легко интегрируется методом разделения переменных.
Обозначив постоянную времени нервного волокна получим: . Из этой зависимости понятен физический смысл постоянной времени . Она представляет из себя время, в течении которого потенциал в данной точке наблюдения уменьшится в раз.
Кабельные постоянные и нервного волокна играют важную роль в процессах пространственной и временной суммации допороговых электрических сигналов, происходящих на мембранах нервных клеток.
Зависимость постоянной длины от физических характеристик волокна (1) указывает на пути возможного увеличения . -удельное сопротивление аксоплазмы и - удельное сопротивление мембраны мало меняются у разных представителей животного мира. Поэтому увеличить возможно либо за счёт увеличения радиуса осевого цилиндра нервного волокна r, что реализовано у гигантского аксона кальмара. Либо за счёт увеличения толщины h, что реализовано в миелиновом нервном волокне за счёт швановской оболочки.
31. После того, как шарик окажется полностью погружённым в жидкость, на него будут действовать три силы. Сила тяжести , выталкивающая сила Архимеда и сила Стокса. В проекциях на вертикальную ось второй закон Ньютона будет выглядеть с математической точки зрения как обыкновенное дифференциальное уравнение второго порядка:
или .
Это уравнение решается понижением порядка. Обозначив ,как и учитывая: придадим уравнению вид:
Решением полученного уравнения является скорость v как функция времени – v(t). Получить решение уравнения можно, если разделить переменные и переписать его в дифференциалах.
ln Приняв за начальные условия: , получим , и частное решение:ln. Далее: ln, , . При .