Параметры катодов

1) Рабочая температура.

2)Удельной эмиссией 1_ед = АТ²_рабе ^-в/Траб

где Т _раб—рабочая температура катода.

3). Допустимая плотность катодного Этот параметр показывает, какую наибольшую величину тока можно от­бирать с 1 см² поверхности катода в рабочем режиме.

4). Удельная мощность накала

Величина мощности накала, приходящаяся на 1 см² поверхности катода, называется удельной мощностью накала и является характеристикой потребления энергии катодом Р=ζσТ⁴ σ- постоянная Стефана – Больцмана, ζ-коэф. лучеиспускания.

5). Эффективность катода. H= I/ P

6) Долговечность катода

Классификация катодов

а) катоды из чистых металлов и сплавов.

б) плёночные катоды.

в) полупроводниковые катоды.

Катоды из чистых металлов

Вольфрамовые катоды

Танталовые катоды.

Плёночные катоды

Торированые

Карбидированные катоды.

Бариево - вольфрамовые катоды.

Полупроводниковые катоды.

Оксидные катоды.

Ториево-оксидовые катоды

9.Движение ел. В однородном эл. Поле

П ростейшим случаем является движение электрона в однородном электрическом поле в плоскости, па­раллельной силовым линиям поля. Расположив оси координат так, что­бы вектор начальной скорости элек­трону v_Q лежал в плоскости ХОУ имеем, как известно из курса физики, текущие координаты движущегося в этом поле электрона

х = (eE/2m)t² + v_oxt; у = v_oyt.

1) Начальная скорость электрона параллельна силовым ли­ниям поля; тогда v_Ox = v₀, a v_oy = 0 и уравнение движения

х = (eE/2m)t² + v_oxt

показывает, что электрон двигается параллельно оси ОХ с ускорением, равным eE/m, равномер­но-ускоренно или равномерно-замедленно в зависимости от знака (направления) v₀

2) Вектор начальной скорости электрона перпендикулярен к силовым линиям поля, т. е. v_Ox = 0 и v_Oy = v₀. В этом случае

x=(eE/2m), y= v_ot.

Определяя из второго уравнения t = y/v₀ и подставляя это значение в первое уравнение, получим уравнение траектории электрона

х = (eE/2mv₀²) у²

В ряде случаев для определения электронных траектории более простыми и удобными являются методы, даваемые гео­метрической электронной оптикой. Пусть электрон, двигающий­ся в однородном электрическом поле, подходит к эквипотен­циальной линии U₁ со скоростью V₁, направленной под углом a₁ к нормали . Разложим скорость V₁ на две состав­ляющие: одну, направленную вдоль эквипотенциальной линии, равную V₁ sin a₁, и другую, пер­пендикулярную к ней, равную V₁ cos a₁. При переходе электрона к следующей эквипотенциальной линии с потенциалом U₂ величи­на первой составляющей не изме­няется, величина же нормальной составляющей изменится под действием разности потенциалов U_2. Вследствие этого изменится по величине и направлению полная скорость электрона, который, как это показано на рис, будет теперь иметь скорость V₂, составляющую угол а₂ с нор­малью к эквипотенциальной линии U₂. Из условия, что составляющая скорости, параллельная эквипотенциальным линиям, не изменяется по своей величине, следует

V₁sin a₁=V₂sin a₂

Так как величины скоростей определяются потенци­алами, имеем

sin a₁/sina₂=V₂/V₁

Пользуясь этим выражением, можно вычислить угол a₂, т. е.

определить новое направление траектории электрона.