- •Оглавление
- •Введение
- •Теплопроводность.
- •Основной закон теплопроводности.
- •1.2 Дифференциальное уравнение теплопроводности и условия однозначности.
- •1.2.1 Дифференциальное уравнение.
- •1.2.2 Условия однозначности.
- •1.3 Теплопроводность при стационарном режиме.
- •1.3.1.Теплопроводность плоской однослойной стенки.
- •1.3.2. Теплопроводность многослойной стенки.
- •1.4 Теплопроводность цилиндрической стенки.
- •1.4.1 Теплопроводность однослойной цилиндрической стенки.
- •1.4.2 Теплопроводность многослойной цилиндрической стенки.
- •1.5. Теплопроводность тел неправильной формы.
- •1.6. Нестационарная теплопроводность.
- •1.6.1 Общие положения. Описание процесса.
- •1.6.2 Решение задач нестационарной теплопроводности.
- •1.6.3. Охлаждение тел конечных размеров.
- •1.6.4 Зависимость процесса охлаждения от формы и размеров тела.
- •2. Теплопередача при стационарных условиях и граничных условиях 3 рода.
- •2.1 Теплопередача через плоскую стенку.
- •2.1.1 Теплопередача через однослойную стенку.
- •2.1.2 Теплопередача через многослойную стенку.
- •2.2 Теплопередача через цилиндрическую стенку при граничных условиях 3-го рода.
- •2.2.1 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.2 Теплопередача через многослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.3 Теплопередача через шаровую стенку.
- •2.3. Интенсификация теплопередачи.
- •2.4. Критический диаметр изоляции.
- •3. Конвективный теплообмен.
- •3.1Основные понятия и определения.
- •3.2. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена.
- •3.3.Основы теории подобия.
- •Условия подобия физических процессов.
- •3.4. Теплоотдача при вынужденном продольным омывании плоской поверхности
- •3.4.1. Расчет теплоотдачи при ламинарном гидродинамическом пограничном слое.
- •3.4.2. Зависимость теплоотдачи от изменения температуры по ее длине.
- •3.4.3. Влияние на теплоотдачу необогреваемого начального участка
- •3.4.4. Теплоотдача при турбулентном пограничном слое
- •3.5. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах
- •3.5.1. Теплоотдача при ламинарном режиме движения жидкости.
- •3.5.2. Теплоотдача при турбулентном режиме движения жидкости в трубах.
- •3.5.3. Теплоотдача при переходном режиме
- •3.5.4. Теплоотдача в трубах некруглого поперечного сечения.
- •3.5.5 Теплоотдача в изогнутых трубах
- •3.5.6. Теплоотдача в шероховатых трубах
- •3.6 Теплоотдача при вынужденном поперечном омывании труб и пучков труб.
- •3.61.Теплоотдача при поперечном омывании одиночной круглой трубы.
- •3.6.2 Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб.
- •4. Теплоотдача при свободном движении жидкости.
- •4.1 Свободный теплообмен в неограниченном пространстве около верикальной плиты или трубы.
- •4.2 Теплоотдача при свободном движении около горизонтальной трубы.
- •4.3 Движение жидкости около нагретых горизонтальных плоских стенок.
- •4.4 Теплоотдача при свободном движении жидкости в ограниченном пространстве.
- •2)Если ширина щели мала, внутри щели возникают циркуляционные контуры.
- •5.Теплообмен при кипении жидкости
- •5.1.Основные представления о процессе кипения
- •Режимы кипения
- •Минимальный радиус пузырька
- •Отрывной диаметр пузырька
- •Кривая кипения
- •Влияние некоторых факторов на интенсивность теплоотдачи при кипении
- •5.2Кризисы кипения
- •Первый кризис кипения
- •Второй кризис кипения
- •5.3.Пузырьковое кипение
- •5.3.1.Пузырьковое кипение жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.2.Расчет теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.3Пузырьковое кипение в условиях вынужденного движения в трубах.
- •Структура двухфазного потока
- •Вертикальные трубы
- •Горизонтальные и наклонные трубы
- •Структура потока при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •Изменение избыточной температуры стенки по периметру при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •5.3.4.Зависимость теплоотдачи от параметра х. Кризис кипения второго рода
- •5.3.5.Расчет теплоотдачи при кипении в трубах
- •5.4. Пленочное кипение жидкости
- •5.4.1. Теплоотдача при ламинарном движении паровой пленки
- •5.4.2.Теплоотдача при турбулентном движении паровой пленки
- •6. Излучение.
- •6.1. Основные законы теплового излучения
- •6.1.1. Виды лучистых потоков
- •6.1.2. Законы теплового излучения твердого тела. Закон Планка
- •Закон смещения Вина
- •Закон Стефана – Больцмана
- •Закон Кирхгофа
- •Закон Ламберта
- •6.2 Теплообмен излучением в системе произвольно расположенных тел
- •Частные случаи
- •6.2.1.Теплообмен излучением при наличии экранов
- •6.3 Излучение газов
- •Отличие излучения газа от излучения твердых тел
- •6.3.1 Теплообмен в поглощающих и излучающих средах
- •Оптическая толщина среды и режимы излучения
- •6.3.2 Излучение паров и газов
- •Основные полосы спектров поглощения и.
- •7. Тепловой расчет теплообменных аппаратов
- •7.1 Основные положения и уравнения теплового расчета
- •Уравнение теплового баланса
- •Уравнение теплопередачи
- •7.2 Вычисление средней разности температур
1.6.3. Охлаждение тел конечных размеров.
Параллелепипеды, цилиндры, прямоугольные стержни конечных размеров можно представить как тела, образованные пересечением соответственно 3-х взаимно перпендикулярных неограниченных пластин , цилиндра и пластины, 2-х пластин и т.д.
Доказано, что решение таких пространственных задач может быть представлено в следующем виде:
безразмерная температура тела конечных размеров равна произведению безразмерных температур для тел неограниченных размеров в результате пересечения которых образовалось данное тело.
Например:
параллелепипед; он образован в результате пересечения трех безразмерных пластин.
Для того чтобы найти безразмерную температуру в центре параллелепипеда мы должны найти температуры в центре неограниченных пластин и перемножить их т.е.
или
.
Таким образом, решение задачи свелось к решению для безграничной пластины.
Это метод решения известен под названием теоремы о перемножении решений.
2) цилиндр; он образован пересечением безграничного цилиндра и пластины
или
.
Безразмерная температура в центре или на поверхности цилиндра определится произведением безразмерных температур в центре или на поверхности пластины или цилиндра. В качестве определяющего размера берется половина высоты цилиндра и радиус.
3) прямоугольный стержень; он образован в результате пересечения двух неограниченных пластин
или
.
Функции ,,,- определяются для тел бесконечных размеров с учетом места расположения интересующей точки (на поверхности или в центре тела).
1.6.4 Зависимость процесса охлаждения от формы и размеров тела.
Исследования показали, что чем больше отношение поверхности тела к его объему, тем больше будет скорость протекания процесса нагревания или охлаждения.
Отношение площади пластины к ее объему составляет 1, для цилиндра – 2, для шара – 3.
При одинаковой определяющем размере l и прочих равных условиях наибольшая скорость изменения температуры во времени будет наблюдаться у шара.
2. Теплопередача при стационарных условиях и граничных условиях 3 рода.
Перенос теплоты от одной среды (горячей) к другой(холодной) через однослойную или многослойную твердую стенку любой формы называется теплопередачей.
Примеры теплопередачи:
передача теплоты от греющей среды к воздуху помещения через стенки нагревательных приборов;
передача теплоты от дымовых газов к воде через стенки кипятильных труб в паровых котлах;
передача теплоты от конденсирующегося пара к воде через стенки труб конденсатора и т.д.
Теплопередача является сложным процессом, в котором тепло передается всеми способами: теплопроводностью, конвекцией и излучением.
2.1 Теплопередача через плоскую стенку.
2.1.1 Теплопередача через однослойную стенку.
При решении задач теплопередачи задаются граничными условиями 3-го рода.
Пусть иметься однородная плоская стенка с коэффициентом теплопроводности λ и толщиной δ. По одну сторону стенки находится горячая жидкость с температурой , по другую-холодная с температурой. Значения коэффициентов теплоотдачииопределяются условиями состояния и движения жидкости. Температуры на поверхности стенки и неизвестны.
Известно:,,,.
Определить: q, , .
При стационарном режиме количество теплоты, переданное от горячей жидкости к поверхности стенки равно количеству теплоты, переданному через стенку и равно количеству теплоты, отданному от поверхности стенки к холодной жидкости, т.е. для теплового потока q можно записать три уравнения:
,
,
.
Выделим температурные напоры:
,
, (2.1)
.
Сложив, систему уравнений (2.1),получим полный температурный напор:
,
откуда определяется значение плотности теплового потока: ,
или
, - уравнение теплопередачи.
Величина К носит название коэффициента теплопередачи.
, ,.
Коэффициент теплопередачи численно равен количеству теплоты, переданной от одной среды к другой через единицу площади в единицу времени при разности температур между средами в один градус.
Величина обратная коэффициенту теплопередачи, называется термическим сопротивлением теплопередачи:
, ,
т.е. полное термическое сопротивление равно сумме частных термических сопротивлений.
Здесь ,- термические сопротивления теплоотдачи на наружной и внутренней стороне стенки;
- термическое сопротивление теплопроводности стенки.
Температуры на поверхностях стенки можно определить, используя систему уравнений (2.1): ;
.