- •Оглавление
- •Введение
- •Теплопроводность.
- •Основной закон теплопроводности.
- •1.2 Дифференциальное уравнение теплопроводности и условия однозначности.
- •1.2.1 Дифференциальное уравнение.
- •1.2.2 Условия однозначности.
- •1.3 Теплопроводность при стационарном режиме.
- •1.3.1.Теплопроводность плоской однослойной стенки.
- •1.3.2. Теплопроводность многослойной стенки.
- •1.4 Теплопроводность цилиндрической стенки.
- •1.4.1 Теплопроводность однослойной цилиндрической стенки.
- •1.4.2 Теплопроводность многослойной цилиндрической стенки.
- •1.5. Теплопроводность тел неправильной формы.
- •1.6. Нестационарная теплопроводность.
- •1.6.1 Общие положения. Описание процесса.
- •1.6.2 Решение задач нестационарной теплопроводности.
- •1.6.3. Охлаждение тел конечных размеров.
- •1.6.4 Зависимость процесса охлаждения от формы и размеров тела.
- •2. Теплопередача при стационарных условиях и граничных условиях 3 рода.
- •2.1 Теплопередача через плоскую стенку.
- •2.1.1 Теплопередача через однослойную стенку.
- •2.1.2 Теплопередача через многослойную стенку.
- •2.2 Теплопередача через цилиндрическую стенку при граничных условиях 3-го рода.
- •2.2.1 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.2 Теплопередача через многослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.3 Теплопередача через шаровую стенку.
- •2.3. Интенсификация теплопередачи.
- •2.4. Критический диаметр изоляции.
- •3. Конвективный теплообмен.
- •3.1Основные понятия и определения.
- •3.2. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена.
- •3.3.Основы теории подобия.
- •Условия подобия физических процессов.
- •3.4. Теплоотдача при вынужденном продольным омывании плоской поверхности
- •3.4.1. Расчет теплоотдачи при ламинарном гидродинамическом пограничном слое.
- •3.4.2. Зависимость теплоотдачи от изменения температуры по ее длине.
- •3.4.3. Влияние на теплоотдачу необогреваемого начального участка
- •3.4.4. Теплоотдача при турбулентном пограничном слое
- •3.5. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах
- •3.5.1. Теплоотдача при ламинарном режиме движения жидкости.
- •3.5.2. Теплоотдача при турбулентном режиме движения жидкости в трубах.
- •3.5.3. Теплоотдача при переходном режиме
- •3.5.4. Теплоотдача в трубах некруглого поперечного сечения.
- •3.5.5 Теплоотдача в изогнутых трубах
- •3.5.6. Теплоотдача в шероховатых трубах
- •3.6 Теплоотдача при вынужденном поперечном омывании труб и пучков труб.
- •3.61.Теплоотдача при поперечном омывании одиночной круглой трубы.
- •3.6.2 Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб.
- •4. Теплоотдача при свободном движении жидкости.
- •4.1 Свободный теплообмен в неограниченном пространстве около верикальной плиты или трубы.
- •4.2 Теплоотдача при свободном движении около горизонтальной трубы.
- •4.3 Движение жидкости около нагретых горизонтальных плоских стенок.
- •4.4 Теплоотдача при свободном движении жидкости в ограниченном пространстве.
- •2)Если ширина щели мала, внутри щели возникают циркуляционные контуры.
- •5.Теплообмен при кипении жидкости
- •5.1.Основные представления о процессе кипения
- •Режимы кипения
- •Минимальный радиус пузырька
- •Отрывной диаметр пузырька
- •Кривая кипения
- •Влияние некоторых факторов на интенсивность теплоотдачи при кипении
- •5.2Кризисы кипения
- •Первый кризис кипения
- •Второй кризис кипения
- •5.3.Пузырьковое кипение
- •5.3.1.Пузырьковое кипение жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.2.Расчет теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.3Пузырьковое кипение в условиях вынужденного движения в трубах.
- •Структура двухфазного потока
- •Вертикальные трубы
- •Горизонтальные и наклонные трубы
- •Структура потока при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •Изменение избыточной температуры стенки по периметру при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •5.3.4.Зависимость теплоотдачи от параметра х. Кризис кипения второго рода
- •5.3.5.Расчет теплоотдачи при кипении в трубах
- •5.4. Пленочное кипение жидкости
- •5.4.1. Теплоотдача при ламинарном движении паровой пленки
- •5.4.2.Теплоотдача при турбулентном движении паровой пленки
- •6. Излучение.
- •6.1. Основные законы теплового излучения
- •6.1.1. Виды лучистых потоков
- •6.1.2. Законы теплового излучения твердого тела. Закон Планка
- •Закон смещения Вина
- •Закон Стефана – Больцмана
- •Закон Кирхгофа
- •Закон Ламберта
- •6.2 Теплообмен излучением в системе произвольно расположенных тел
- •Частные случаи
- •6.2.1.Теплообмен излучением при наличии экранов
- •6.3 Излучение газов
- •Отличие излучения газа от излучения твердых тел
- •6.3.1 Теплообмен в поглощающих и излучающих средах
- •Оптическая толщина среды и режимы излучения
- •6.3.2 Излучение паров и газов
- •Основные полосы спектров поглощения и.
- •7. Тепловой расчет теплообменных аппаратов
- •7.1 Основные положения и уравнения теплового расчета
- •Уравнение теплового баланса
- •Уравнение теплопередачи
- •7.2 Вычисление средней разности температур
2.2.3 Теплопередача через шаровую стенку.
Теплопередачу шара можно определить по следующим уравнениям:
или
,
где
-
коэффициент теплопередачи для шаровой стенки, .
,
называется термическим сопротивлением теплопередачи шаровой стенки.
2.3. Интенсификация теплопередачи.
При решении практических задач в одних случаях необходимо интенсифицировать процесс передачи теплоты, в других, наоборот, затормозить.
Практика работы тепловых аппаратов требует улучшать условия передачи теплоты от горячего теплоносителя к холодному.
Эти условия в основном зависят от коэффициента теплопередачи. Однако для исследования процесса теплопередачи знание численного значения коэффициента теплопередачи К недостаточно. Нужно проанализировать соотношение всех термических сопротивлений, оценить влияние отдельных членов и выявить возможности интенсификации теплопередачи.
Рассмотрим пути интенсификации теплопередачи.
а) Интенсификация теплопередачи путем увеличения коэффициентов теплопередачи.
Из уравнения теплопередачи
следует, что при заданных размерах стенки и температурах жидкостей величиной, определяющей теплопередачу, является коэффициент теплопередачи . Но поскольку теплопередача — явление сложное, то правильное решение можно найти только на основе анализа частных составляющих, характеризующих процесс.
Например, рассмотрим коэффициент теплопередачи для плоской стенки:
.
Предположим, что стенка тонкая и коэффициент теплопроводности λ велик. В этом случае член можно принять равным нулю и им пренебречь. И тогда коэффициент теплопередачи можно записать:
. (2.4)
Из уравнения следует, что коэффициент теплопередачи не может быть больше самого малого . Пристремится к своему предельному значению. При коэффициент теплопередачи стремится к
Если ,,,, то
, .
При ,.
При ,.
Из рассмотренного примера видно, что при увеличение большего из коэффициентов теплопередачипрактически не дает увеличения .
На рисунке 2.3.1 представлена зависимость согласно формуле (2.4). Из графика следует, что при увеличении значение быстро растет до тех пор, пока не сравняется с. После того какстанет больше, рост замедляется и при дальнейшем увеличении практически прекращается. Следовательно, придля увеличенияследует увеличивать, т. е. уменьшать большее из термических сопротивлений. Иначе говоря, при увеличение возможно только за счет увеличения . Если, увеличение коэффициента теплопередачи возможно за счет увеличения любого из.
Способы увеличения коэффициента теплопередачи:
б) очищение поверхности от накипи и сажи, что уменьшает термическое сопротивление стенки;
в) увеличение скорости движения и турбулизации потока, что приводит к увеличению ;
г) уменьшение толщины стенки ;
д) увеличение коэффициента теплопроводности;
е) интенсификация теплопередачи за счет оребрения стенок.
Ребристые поверхности применяют для выравнивания термических сопротивлений с обеих сторон стенки, когда одна поверхность омывается жидким теплоносителем с большим коэффициентом теплоотдачи, а другая поверхность - газом с малым коэффициентом теплоотдачи и большим термическим сопротивлением. Оребрение стенки позволяет увеличить площадь ее соприкосновения с газом и тем самым уменьшить термическое сопротивление и увеличить тепловой поток.
При передаче теплоты через цилиндрическую стенку термические сопротивления иопределяются не только значениями коэффициентов теплоотдачи, но и размерами самих поверхностей. При передаче тепла через шаровую стенку влияние диаметров и оказывается еще сильнее, что видно из соотношений и . Отсюда следует, что если мало, то термическое сопротивление теплоотдачи можно уменьшить путем увеличения соответствующей поверхности. Такой же результат можно получить и для плоской стенки, если одну из поверхностей увеличить путем оребрения. Последнее обстоятельство и положено в основу интенсификации теплопередачи за счет оребрения. При этом термические сопротивления станут пропорциональными величинам
и .
Следует указать, что при использовании метода оребрения нужно руководствоваться следующими соображениями: если, то оребрять поверхность со стороны , следует до тех пор, пока не достигает значения . Дальнейшее увеличение поверхности малоэффективно.
Ребристые поверхности изготавливаются или в виде сплошных отливок или отдельных ребер, прикрепленных к поверхности.
Строгое аналитическое решение задачи о распространении тепла в ребре связано со значительными трудностями. В основу решения, поэтому кладут некоторые допущения, которые позволяют сравнительно простым путем получить нужный результат.
Пусть имеется плоская стенка (рис. 2.3.2) толщиной , на одной стороне которой ребра. Если, то в общем случае температура ребер изменяется по высоте. Но для коротких ребер, выполненных из материала с высоким коэффициентом теплопроводности, температуру поверхности ребер можно приближенно принять постоянной и равной величине.
Для стационарного режима можно записать три уравнения теплового потока:
;
;
.
Выделив температурные напоры и сложив полученные уравнения, определим значение теплового потока:
,
где - коэффициент теплопередачи ребристой стенки, .
Если тепловой поток отнести к единице гладкой поверхности, то:
, .
Если тепловой поток отнести к единице ребристой поверхности, то:
, .
Для круглой трубы с наружным оребрением
, ,
где - внутренний диаметр трубы;
- наружный диаметр трубы.
Все формулы справедливы для ребер небольшой высоты.
Отношение оребренной поверхности к гладкой поверхностиназываетсякоэффициентом оребрения.