- •Оглавление
- •Введение
- •Теплопроводность.
- •Основной закон теплопроводности.
- •1.2 Дифференциальное уравнение теплопроводности и условия однозначности.
- •1.2.1 Дифференциальное уравнение.
- •1.2.2 Условия однозначности.
- •1.3 Теплопроводность при стационарном режиме.
- •1.3.1.Теплопроводность плоской однослойной стенки.
- •1.3.2. Теплопроводность многослойной стенки.
- •1.4 Теплопроводность цилиндрической стенки.
- •1.4.1 Теплопроводность однослойной цилиндрической стенки.
- •1.4.2 Теплопроводность многослойной цилиндрической стенки.
- •1.5. Теплопроводность тел неправильной формы.
- •1.6. Нестационарная теплопроводность.
- •1.6.1 Общие положения. Описание процесса.
- •1.6.2 Решение задач нестационарной теплопроводности.
- •1.6.3. Охлаждение тел конечных размеров.
- •1.6.4 Зависимость процесса охлаждения от формы и размеров тела.
- •2. Теплопередача при стационарных условиях и граничных условиях 3 рода.
- •2.1 Теплопередача через плоскую стенку.
- •2.1.1 Теплопередача через однослойную стенку.
- •2.1.2 Теплопередача через многослойную стенку.
- •2.2 Теплопередача через цилиндрическую стенку при граничных условиях 3-го рода.
- •2.2.1 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.2 Теплопередача через многослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.3 Теплопередача через шаровую стенку.
- •2.3. Интенсификация теплопередачи.
- •2.4. Критический диаметр изоляции.
- •3. Конвективный теплообмен.
- •3.1Основные понятия и определения.
- •3.2. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена.
- •3.3.Основы теории подобия.
- •Условия подобия физических процессов.
- •3.4. Теплоотдача при вынужденном продольным омывании плоской поверхности
- •3.4.1. Расчет теплоотдачи при ламинарном гидродинамическом пограничном слое.
- •3.4.2. Зависимость теплоотдачи от изменения температуры по ее длине.
- •3.4.3. Влияние на теплоотдачу необогреваемого начального участка
- •3.4.4. Теплоотдача при турбулентном пограничном слое
- •3.5. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах
- •3.5.1. Теплоотдача при ламинарном режиме движения жидкости.
- •3.5.2. Теплоотдача при турбулентном режиме движения жидкости в трубах.
- •3.5.3. Теплоотдача при переходном режиме
- •3.5.4. Теплоотдача в трубах некруглого поперечного сечения.
- •3.5.5 Теплоотдача в изогнутых трубах
- •3.5.6. Теплоотдача в шероховатых трубах
- •3.6 Теплоотдача при вынужденном поперечном омывании труб и пучков труб.
- •3.61.Теплоотдача при поперечном омывании одиночной круглой трубы.
- •3.6.2 Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб.
- •4. Теплоотдача при свободном движении жидкости.
- •4.1 Свободный теплообмен в неограниченном пространстве около верикальной плиты или трубы.
- •4.2 Теплоотдача при свободном движении около горизонтальной трубы.
- •4.3 Движение жидкости около нагретых горизонтальных плоских стенок.
- •4.4 Теплоотдача при свободном движении жидкости в ограниченном пространстве.
- •2)Если ширина щели мала, внутри щели возникают циркуляционные контуры.
- •5.Теплообмен при кипении жидкости
- •5.1.Основные представления о процессе кипения
- •Режимы кипения
- •Минимальный радиус пузырька
- •Отрывной диаметр пузырька
- •Кривая кипения
- •Влияние некоторых факторов на интенсивность теплоотдачи при кипении
- •5.2Кризисы кипения
- •Первый кризис кипения
- •Второй кризис кипения
- •5.3.Пузырьковое кипение
- •5.3.1.Пузырьковое кипение жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.2.Расчет теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.3Пузырьковое кипение в условиях вынужденного движения в трубах.
- •Структура двухфазного потока
- •Вертикальные трубы
- •Горизонтальные и наклонные трубы
- •Структура потока при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •Изменение избыточной температуры стенки по периметру при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •5.3.4.Зависимость теплоотдачи от параметра х. Кризис кипения второго рода
- •5.3.5.Расчет теплоотдачи при кипении в трубах
- •5.4. Пленочное кипение жидкости
- •5.4.1. Теплоотдача при ламинарном движении паровой пленки
- •5.4.2.Теплоотдача при турбулентном движении паровой пленки
- •6. Излучение.
- •6.1. Основные законы теплового излучения
- •6.1.1. Виды лучистых потоков
- •6.1.2. Законы теплового излучения твердого тела. Закон Планка
- •Закон смещения Вина
- •Закон Стефана – Больцмана
- •Закон Кирхгофа
- •Закон Ламберта
- •6.2 Теплообмен излучением в системе произвольно расположенных тел
- •Частные случаи
- •6.2.1.Теплообмен излучением при наличии экранов
- •6.3 Излучение газов
- •Отличие излучения газа от излучения твердых тел
- •6.3.1 Теплообмен в поглощающих и излучающих средах
- •Оптическая толщина среды и режимы излучения
- •6.3.2 Излучение паров и газов
- •Основные полосы спектров поглощения и.
- •7. Тепловой расчет теплообменных аппаратов
- •7.1 Основные положения и уравнения теплового расчета
- •Уравнение теплового баланса
- •Уравнение теплопередачи
- •7.2 Вычисление средней разности температур
4. Теплоотдача при свободном движении жидкости.
Движение жидкости, обусловленное разностью плотностей нагретых и холодных частиц, называется свободным. Свободное движение часто встречается в быту, технике (нагрев воздуха в помещении от нагревательного прибора), от нагретых торцов трубопроводов, от нагретой обмуровки технических агрегатов и т.д. Этот вид теплообмена играет большую роль как в промышленности, так и в быту. Если в помещение, в котором воздух находится в спокойном состоянии и во всем объеме имеет одинаковую температуру, внести нагретое тело, то между телом и воздухом возникает теплообмен. От соприкосновения с телом воздух нагревается и становится легче. Вследствие разности плотностей нагретых и холодных частиц возникает подъемная сила, под действием которой нагретые частицы поднимаются (всплывают) кверху. На их место поступают свежие, холодные частицы, которые также нагреваются и поднимаются. Так возникает свободное движение. Форма тела играет второстепенную роль.
Свободное движение всегда определяется наличием теплообмена. Чем больше передается тепла, тем интенсивнее движение. Т.к. количество переданного тепла пропорционально поверхности тела (протяженности) и разности температур поверхности и жидкости, то свободное движение определяется именно этими факторами. Имеет значение положение поверхности.
Температурным напором определяется разность плотностей и подъемная сила, а протяженностью поверхности – зона распространения процесса. В зависимости от значения и соотношения этих величин характер движения получается различным. Свободное движение может быть ламинарным и турбулентным.
4.1 Свободный теплообмен в неограниченном пространстве около верикальной плиты или трубы.
При малых значениях температурного напора (<150C) вдоль всей поверхности наблюдается ламинарный режим, при больших температурах (>150C) – наблюдается турбулентный режим. Турбулентный подразделяется на локонообразный и вихревой режим. Однако, и при больших температурных напорах из нижней части стенки длиной сохраняется ламинарный режим. На участке ламинарного движения коэффициент теплоотдачи по высоте стенки убывает, т.к. увеличивается толщина ламинарного пограничного слоя. Минимальное значение там, где толщина пограничного слоя максимальна.
На некотором расстоянии от нижнего края стенки ламинарный пограничный слой начинает разрушаться, возникает локонообразное движение, которое постепенно усиливается и переходит в развитое турбулентное (вихревое) движение. Коэффициент теплоотдачи в области локообразного движения постепенно возрастает и в области развитого турбулентного движения принимает постоянное значение.
На стенке скорость жидкости равна нулю w=0. В пограничном слое она увеличивается до максимума и за тем падает до подвижности воздуха в помещении.
В развитии процесса свободного движения форма тела играет второстепенную роль. Большое значение имеет протяженность поверхности, вдоль которой происходит движение нагретого воздуха. При свободном движении определяющим критерием является комплекс.- число Рэлея.
Для определения средних чисел теплоотдачи при движении жидкости вдоль вертикальной стенки применяют следующие формулы
- Ламинарное движение жидкости вдоль вертикальной стенки:
;
.
Формулы применимы при числах ;.
- Турбулентное движение жидкости вдоль вертикальной стенки:
При турбулентном режиме, наступающем при среднее значениеможно просчитать:
За определяющую температуру принята температура жидкости вдали от нагретой поверхности – ; за определяющий размер – длина поверхности, отсчитываемая от начала теплообмена.
Если , то имеет местопереходный режим свободного движения жидкости, который отличается неустойчивостью как течения жидкости, как и теплоотдачи.