- •1. Введение
- •2. Расчёт нелинейных электрических цепей постоянного тока
- •2.1 Статическое и динамическое сопротивление нелинейного элемента
- •2.2 Графические методы расчёта участков электрической цепи, содержащих н.Э. И источник эдс
- •2.2.1 Последовательное соединение
- •2.2.2 Параллельное соединение
- •2.2.3 Смешанное соединение
- •2.2.4 При наличии характеристик с падающими участками
- •2.3 Последовательное, параллельное и смешанное соединения участков электрической цепи, содержащей нелинейные элементы и источники эдс
- •2.4 Метод линеаризации (приведение нелинейных цепей к линейным)
- •2.5 Метод последовательных приближений
- •2.6 Метод активного двухполюсника
- •2.7 Метод пересечения характеристик
- •2.8 Аналитическое представление вольт-амперных характеристик
- •2.8.1 Кусочно-линейная аппроксимация.
- •2.8.2 Другие виды аппроксимаций вольт-амперных характеристик
- •2.9 Аналитичесике методы расчёта нелинейных реистивных цепей
- •2.9.1 Составление уравнений состояния цепей на основании законов кирхгофа
- •2.9.2 Составление уравнений состояния цепи методом узловых напряжений (потенциалов)
- •3. Расчёт нелинейных магнитных цепей при постоянном токе
- •3.1. Расчет неразветвленной однородной магнитной цепи
- •3.1.1 Прямая задача
- •3.1.2 Обратная задача
- •3.1.3 Магнитное сопротивление
- •3.2 Расчёт неразветвлённой неоднородной магнитной цепи
- •3.2.1 Прямая задача
- •3.2.2 Обратная задача
- •3.3. Расчет разветвленной магнитной цепи
- •3.3.1 Узловые контурные уравнения магнитной цепи
- •3.3.2 Графический расчёт разветвлённой цепи
- •3.3.3 О расчёте постоянных магнитов
- •3.3.4 О расчёте магнитных цепей с постоянными магнитами
- •Приложения
- •Примеры решения задач нелинейных электрических цепей при постоянном токе
- •Дополнительные вопросы к задаче
- •Дополнительные вопросы к задаче
- •Дополнительные вопросы к задаче
- •Дополнительные вопросы к задаче
- •Дополнительные вопросы к задаче
- •4.2 Примеры решения задач нелинейных магнитных цепей при постоянном токе
- •Дополнительные вопросы к задаче
- •Дополнительные вопросы к задаче
- •Оглавление
- •Библиографический список.
2.2.4 При наличии характеристик с падающими участками
При наличии характеристик с падающими участками, при которых динамическое сопротивление отрицательное, может оказаться, что решение будет многозначным, т. е. при заданном напряжении может быть несколько совокупностей токов в ветвях, удовлетворяющих в равной мере уравнениям Кирхгофа. Иными словами, может существовать несколько состояний равновесия. Рассмотрим пример цепи (рис. 8), состоящей из последовательно соединенных двух участков, первый из которых обладает линейной характеристикой u1 = r1i1 (r1 = const), а второй — нелинейной характеристикой и2 = F2(i2) с падающим участком (рис. 9). При этом il = i2 = i. B рассматриваемом случае результирующая характеристика и = F(i) также имеет падающий участок.
Рис. 8. Соединённые последовательно линейный
и нелинейный элементы
Если приложенное к зажимам цепи напряжение и таково, что горизонтальна линия (пунктирная линия на рис. 9), определяемая этим напряжением, пересекает характеристику в нескольких точках, то возможно несколько состояний равновесия. На рис. 9 токи при равновесии определяются точками a1, a2, a3 и соответствующее им напряжение и1 — точками b1, b2 и b3, а напряжение и2 — точками c1, c2 и с3.
Рис. 9. Вольтамперная характеристика цепи с последовательно соединёнными линейным и нелинейным элементы
2.3 Последовательное, параллельное и смешанное соединения участков электрической цепи, содержащей нелинейные элементы и источники эдс
Пусть имеется ветвь с последовательно соединенными нелинейным элементом и источником ЭДС (рис. 10), причем заданы характеристика uab = F(i) нелинейного элемента, значение и направление ЭДС е. Напряжение на всей ветви между точками а и с равно:
uaс = uab + ubc = uab - ebc
Это соотношение получается, если применить второй закон Кирхгофа к контуру, указанному на рис. 10 круговой стрелкой:
ebс = uca + uab = - uac + uab или uac = uab - ebc
Если ЭДС е действует в направлении выбранного положительного направления тока, т. е. еbс > 0, то при положительном токе она способствует прохождению тока и при ebc < uab уменьшает значение иас. На рис. 11, а изображена характеристика нелинейного элемента uab = F(i) и отложена прямая, соответствующая еbс > 0. Здесь же нанесена результирующая характеристика иас = F1(i) для всей ветви.
На рис. 11, б произведено то же построение при еbс < 0, т. е. когда ЭДС источника в рассматриваемой ветви действует против принятого положительного направления тока.
Рис. 10. Последовательное соединение нелинейного
элемента и источника ЭДС
Рис. 11. а – вольтамперная характеристика нелинейного элемента при положительном направлении действия Э.Д.С.; б - вольтамперная характеристика нелинейного элемента когда Э.Д.С. действует против принятого направления тока
2.4 Метод линеаризации (приведение нелинейных цепей к линейным)
Если продолжать линейный участок h-b-a (см. рис. 1) характеристики до пересечения с осью напряжения, то он пересечёт её в точке f.
Отрезок в принятом масштабе напряжений выражает постоянное напряжениеU0. Нетрудно заметить, что в любой точке h прямолинейной части вольтамперной характеристики напряжение складывается из постоянного напряжения U0 и изменяющейся части, определяемой произведением тока и динамического сопротивления, т. е. прямая выражается уравнением
U = U0 + IRДИН (3)
На основании уравнения (3) нелинейный элемент можно представить схемой последовательного соединения ЭДС Е0 — U0 и динамического сопротивления RДИН (рис. 1, б). При этом
U = Е0 + IRДИН
Рис. 12. а - схему замещения можно получить для нелинейного элемента с вольтамперной характеристикой, обращенной выпуклостью к оси токов; б – схема замещения нелинейного элемента параллельно соединёнными источником тока и динамической проводимостью
Аналогичную схему замещения можно получить для нелинейного элемента с вольтамперной характеристикой, обращенной выпуклостью к оси токов (рис. 12, а). ЭДС Е0 в этом случае будет направлена по направлению тока. На примере данной характеристики покажем, что нелинейный элемент можно представить схемой параллельного соединения источника тока и динамической проводимости GДИН.
В линейной части характеристики ток можно представить в виде суммы
I = I0 + UGДИН (4)
Этому равенству соответствует схема замещения рис. 12, б.
После замены нелинейных элементов эквивалентными схемами замещения с линейными элементами нелинейную цепь можно рассчитать одним из методов, применяемых для расчета линейных цепей.