- •Ярославский государственный университет
- •2. Электрическое поле. Напряженность поля
- •3. Поток вектора напряженности электрического поля и электростатическая теорема Гаусса. Вычисление электрических полей простейших систем зарядов
- •1. Потенциал электрического поля
- •2. Диполь. Диэлектрики в электрическом поле
- •3. Поле в диэлектрике. Диэлектрическая проницаемость
- •1. Проводники в электрическом поле. Электрический ток
- •2. Электродвижущая сила (эдс), Закон Ома
- •3. Последовательное и параллельное соединение проводников
- •4. Правила Кирхгофа
- •5. Работа и мощность постоянного тока
- •6. Земное электричество
- •Магнитное поле в вакууме
- •1. Взаимодействие магнитов и токов
- •2. Магнитное поле движущегося заряда. Закон Био – Савара – Лапласа
- •3.Сила Лоренца. Закон Ампера
- •Явление электромагнитной индукции
- •2. Вихревое электрическое поле. Вихревые токи
- •3. Уравнения Максвелла. Электромагнитные волны
- •Колебания и волны
- •1. Колебательное движение. Свободные, затухающие, вынужденные колебания
- •2. Упругие волны
- •3. Уравнение упругой волны
- •Примеры тестовых заданий электричество
- •1. Закон Кулона. Теорема Гаусса для электростатического поля
- •2. Связь напряженности и потенциала
- •3.Магнитные поля системы токов
- •4. Электрическое и магнитное поле в веществе
- •5. Свойства электрических и магнитных полей. Законы постоянного и переменного тока
- •6. Уравнения Максвелла
- •Колебания и волны Темы заданий
- •С о д е р ж а н и е электричество
- •Колебания и волны
- •1. Колебательное движение. Свободные, затухающие, вынужденные колебания
- •Примеры тестовых заданий
Примеры тестовых заданий электричество
11 |
Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме |
12 |
Связь напряженности и потенциала |
13 |
Магнитные поля системы токов |
14 |
Электрическое и магнитное поле в веществе |
15 |
Свойства электрических и магнитных полей |
16 |
Уравнения Максвелла |
1. Закон Кулона. Теорема Гаусса для электростатического поля
1.1. Электростатическое поле создано одинаковыми по величине точечными зарядами q1 и q2. Куда направлен вектор напряженности поля в точке С, если
q1 = –q, q2 = +q, расстояния а равны.
Для напряженности поля имеем: Е = (1/40) Q/r2 er .
Направлен вектор напряженности электрического поля вдоль прямой, проходящей через данную точку и заряд от заряда, если заряд положительный и к заряду, если заряд отрицательный.
Поскольку расстояние от положительного заряда до точки С в два раза меньше, поле созданное им будет больше и направление будет 3.
1.2. q1 = q2 = –q; q1, q2, С – образуют равнобедренный треугольник. Указать направление поля Е.
Поле заряда q1 направлено по стороне Сq1 в сторону заряда, а заряда q2 по стороне Сq2 в сторону заряда q2. Суммарное поле направлено по 4.
1.3. В электрическом поле плоского конденсатора перемещается заряд +q в направлении, указанном стрелкой. Работа сил поля на участке АВ:
положительна, отрицательна или равна нулю.
Работа сил поля по определению работы А = Fdl = Fdlcos – скалярное произведение силы на перемещение ( – угол между F и dl). Электрическое поле и сила, действующая на положительный заряд направлены от + к – .
В первом случае перемещение силе, = 90 и работа равна нулю.
Во втором случае направление перемещения совпадает с направлением силы, = 0 и работа положительна.
1.4. Точечный заряд +q находится в центре сферической поверхности. Если добавить заряд +q за пределами сферы, то поток вектора напряженности электростатического поля Е через поверхность сферы:
увеличится, уменьшится или не изменится?
Согласно теореме Гаусса, поток вектора напряженности электрического поля через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на 0: ФЕ = Q/0. Таким образом поток то поток вектора напряженности электростатического поля Е через поверхность сферы определяется только зарядами внутри поверхности.
2. Связь напряженности и потенциала
2.1. На рисунке представлена зависимость плотности тока j, протекающего в проводниках 1 и 2 от напряженности электрического поля Е.
j,
усл. ед. 20
15
1
10
2
5
2
4 6 8
Определить отношение удельных проводимостей этих элементов.
Закон Ома в дифференциальной форме имеет вид: j = E.
Поэтому отношение 1/2 будет равно 2.
2.2. Обкладки плоского конденсатора имеют поверхностные плотности заряда + и –2 соответственно как выглядит Е и вне и между пластин?
х
1
2 3
+
–2
Е
0
х
1
2 3
+
–2
Направим ось х как показано на рисунке, совместив 0 с + пластиной.
В области 1 поле от + пластины Е = /0 , направлено – х . Поле от –2 пластины Е = 2/0,наравлено по х. Результирующее поле Е = /0 направлено по х (положительно)
В области 2 направления полей совпадают с направлением х, и результирующее поле будет Е = 3/0.
В области 3 поле пластины + направлено по х, поле пластины –2 направлено – х . Результирующее поле Е = 2/0,наравлено – х.
Ех = –d/dх, тогда будет, как изображено на рисунке. Начало координат не принципиально, поскольку определяется с точностью до const.
2.3. Если система зарядов в пространстве создает электрическое поле в областях 1-2-3 как показано на рисунке, то потенциал будет иметь вид
(связь между Е и : Ех = –d/dх):
Е
1
2 3
х
1
2 3
х