- •Ярославский государственный университет
- •2. Электрическое поле. Напряженность поля
- •3. Поток вектора напряженности электрического поля и электростатическая теорема Гаусса. Вычисление электрических полей простейших систем зарядов
- •1. Потенциал электрического поля
- •2. Диполь. Диэлектрики в электрическом поле
- •3. Поле в диэлектрике. Диэлектрическая проницаемость
- •1. Проводники в электрическом поле. Электрический ток
- •2. Электродвижущая сила (эдс), Закон Ома
- •3. Последовательное и параллельное соединение проводников
- •4. Правила Кирхгофа
- •5. Работа и мощность постоянного тока
- •6. Земное электричество
- •Магнитное поле в вакууме
- •1. Взаимодействие магнитов и токов
- •2. Магнитное поле движущегося заряда. Закон Био – Савара – Лапласа
- •3.Сила Лоренца. Закон Ампера
- •Явление электромагнитной индукции
- •2. Вихревое электрическое поле. Вихревые токи
- •3. Уравнения Максвелла. Электромагнитные волны
- •Колебания и волны
- •1. Колебательное движение. Свободные, затухающие, вынужденные колебания
- •2. Упругие волны
- •3. Уравнение упругой волны
- •Примеры тестовых заданий электричество
- •1. Закон Кулона. Теорема Гаусса для электростатического поля
- •2. Связь напряженности и потенциала
- •3.Магнитные поля системы токов
- •4. Электрическое и магнитное поле в веществе
- •5. Свойства электрических и магнитных полей. Законы постоянного и переменного тока
- •6. Уравнения Максвелла
- •Колебания и волны Темы заданий
- •С о д е р ж а н и е электричество
- •Колебания и волны
- •1. Колебательное движение. Свободные, затухающие, вынужденные колебания
- •Примеры тестовых заданий
3.Магнитные поля системы токов
3.1. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I1 и I2, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа.
Если 2I1 = I2, то вектор магнитной индукции В результирующего поля в точке А направлен: вниз, вверх, влево, вправо
Магнитная индукция В в точке на расстоянии b от проводника с током I определяется уравнением B = 0 2I /4b, направление определяется по правилу буравчика, то есть направления поля этих проводников противоположно: I1 – вниз, а I2 – вверх.
Проводник с током I2 в два раза ближе к точке А и ток в нем в два раза больше, значит он и будет определять направление поля – вверх.
3.2. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1 =2I2. Индукция В результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала…
I1
I2
a
b c d
На интервалах b и c магнитные поля создаваемые проводниками направлены в одну сторону, поэтому нуля быть не может. На интервалах a и d В направлено в противоположные стороны. Но поскольку I1 = 2I2, на участке а В от проводника I1 превосходит поле от проводника I2 и нулю равно быть не может. На участке d найдется точка, где суммарное магнитное поле будет равно нулю. Учитывая, что величина магнитного поля проводника с током определяется уравнением B = 2I/l (l – расстояние до проводника) и I1 = 2I2, для этой точки будет выполняться условие: 2l1 = l2 = b + c.
4. Электрическое и магнитное поле в веществе
4.1. На рисунке представлены графики, отражающие характер зависимости поляризованности Р диэлектрика от напряженности поля Е.
Укажите зависимость, соответствующую неполярному диэлектрику.
Для неполярного диэлектрика Р = Е, то есть изменяется линейно с полем. Зависимость 4.
5. Свойства электрических и магнитных полей. Законы постоянного и переменного тока
5.1. На рисунке показан длинный проводник с током, около которого находится небольшая проводящая рамка.
I
1 2 4 3
При выключении тока в проводнике указанного направления, в рамке возникнет индукционный ток направления 1-2-3-4, 4-3-2-1 или тока не возникнет?
Согласно закону электромагнитной индукции Фарадея ЭДС = – dФ/dt, где знак минус (правило Ленца) указывает, что направление индукционного тока (знак ЭДС) таково, что бы препятствовать причине его вызывающей. Направление В (поток Ф через контур) направлен от нас, значит если ток выключить, в контуре индукционный ток должен поддерживать уменьшающийся поток, то есть направлен по 1-2-3-4.
5.2. Вольт-амперная характеристика активных элементов цепи 1 и 2 представлена на рисунке.
На элементе 1 при напряжении 30 В выделится мощность:
(На .элементе 2 при напряжении 20 В выделится мощность:)
15 Вт, 0,45 Вт, 0,30 Вт, 450 Вт, 0,1 Вт, 100 Вт?
Мощность тока определяется уравнением: P = IU.
На элементе 1 при напряжении 30 В: Р = 30 В 15 мА = 450 мВт = 0,45 Вт.
На элементе 2 при напряжении 20 В: Р = 20 В 5 мА = 100 мВт = 0,1 Вт.
5.3. Индуктивность контура зависит от:
- скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную контуром;
- материала, из которого изготовлен контур;
- силы тока, протекающего в контуре;
- формы и размеров контура, магнитной проницаемости среды;
Индуктивность катушки L 0n2Sl, где - магнитная проницаемость сердечника (среды), 0 – магнитная постоянная, n – число витков катушки, S – площадь контура, l – размер катушки.
5.4. После замыкания ключа К в цепи, представленной на рисунке, загорится позже других лампочка: А, Б, В, Г? Или они загорятся все одновременно?
При замыкании ключа ток в цепи с индуктивностью за счет явления самоиндукции ток будет нарастать постепенно, поэтому лампочка В загорится в полный накал позже.
5.5. На каком интервале времени ЭДС индукции контура максимальна?
В
1 2 3 4 5 6 7 8
t
ЭДСИНД = –dФ/dt = –d(ВS)/dt,
где Ф – магнитный поток пронизывающий контур, В – значение магнитной индукции, S – площадь витков контура. ЭДС максимальна там, где максимальна скорость изменения В, то есть на участке 7.
5.6. На рисунке указаны траектории заряженных частиц, имеющих одинаковую скорость и влетающих в однородное магнитное поле, перпендикулярное плоскости чертежа. При этом для частицы 3: q = 0, q > 0, q < 0 ?
Сила Лоренца, действующая на заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле со скоростью v равна F = q [v B] = n q v B sin. Направление векторного произведения определяется по правилу буравчика и направлено вправо, значит заряд частицы q > 0. |
5.7. Ионизированные изотопы магния 24Mn и 25Mn с одинаковой энергией Ек влетают в магнитное поле, направленное перпендикулярно скоростям. Как относятся радиусы их траекторий?
Для сил, действующих на ионизированные атомы, имеем F = q [V B]. Под действием этой силы частицы летят по окружностям, радиусы которых находятся из соотношения: mV2/R = q V B, R = (mV)/qB, откуда R1/R2 = (m1V1)/(m2V2). Отношение скоростей определятся из: (m1V12)/2 = (m2V22)/2 = ЕК ; V1/V2 = (m2/m1). Окончательно имеем: R1/R2 = (m1V1)/(m2V2) = (m1/m2) (m2/m1) = m1/m2) = (24/25)