- •По теме: механика, магнитостатика, электродинамика.
- •Глава 3. Специальная теория относительности.
- •Часть II
- •Глава 1. Электростатика
- •Глава 2. Магнитостатика
- •Глава 3. Электродинамика.
- •Часть 1. Механика.
- •Глава 1. Кинематика.
- •§ 1.1 Кинематика материальной точки.
- •2) Векторное произведение (вектор, направленный перпендикулярно к каждому из векторов)
- •§ 1.2 Кинематика твердого тела.
- •Глава 2. Динамика.
- •§ 2.1 Динамика материальной точки. Понятие массы и силы.
- •§ 2.2 Импульс. Закон сохранения импульса. Центр масс.
- •§2.3 Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •§2.4 Работа и энергия.
- •§2.5 Динамика твердого тела, закрепленного на оси.
- •§2.6 Кинетическая энергия вращающегося тела. Теорема Штейнера - Гюйгенса.
- •§ 2.7. Динамика твердого тела с неподвижной точкой. Уравнение Эйлера.
- •§ 2.8. Динамика произвольного движения твердого тела.
- •§2.9. Явление прецессии. Гироскопы.
- •Глава 3. Специальная теория относительности.
- •§ 3.1. Принцип относительности.
- •§3.2. Преобразования Лоренца.
- •§3.3. Преобразование интервалов длины, времени и скоростей.
- •§3.4. Релятивистская динамика.
- •§3.5 Четырех - векторы.
- •§3.6 Преобразование силы.
- •§ 1.2 Теорема Остроградского-Гаусса
- •§1.3 Электрический потенциал.
- •§ 1.4 Энергия электростатического поля
- •§ 1.5 Электрическое поле диэлектрика
- •§ 1.6 Электрическое поле на границе двух диэлектриков
- •§ 1.7 Проводники в электростатическом поле.
- •§ 1.8 Ёмкость конденсатов
- •§ 1.9 Электрический ток в уравнении непрерывности
- •§ 1.10 Закон электрического тока.
- •Глава II Магнитостатика.
- •§2.1 Силы Лоренца и Ампера
- •§2.2 Магнитное поле прямого проводника с током.
- •2.3 Закон полного тока. Теорема о циркуляции.
- •§2.4 Плотность источника магнитного поля.
- •§2.5 Закон Био-Савара-Ласпласа.
- •Глава III Электродинамика
- •§3.1 Преобразование полей
- •§3.2 Электромагнитная индукция.
- •§3.3 Взаимная индукция. Самоиндукция. Индуктивность.
- •§ 3.4Уравнение Максвелла.
§ 1.5 Электрическое поле диэлектрика
Рассмотрим систему зарядов , которая отличается осиOв небольшой области пространства.
Поместим в эту область начало системы отсчёта и определим потенциал в точке.
* * *
a>>x
* * *
Так как R0>>R, то подынтегральную функцию мы можем переставить в виде степенного ряда.
Т.о. первый член ряда определяет потенциал по форме точечного заряда. Второй член ряда на много меньше 1го и его вклад будет несущественным, за исключением того случая, когда общий заряд системы q=0, и тогда потенциал будет определяться 2-ым членом ряда, который называется-дипольный момент.
Пример: Определим дипольный момент заряда
Диэлектриком называют тела, заряды которых связаны между собой в неразрывные цепи
Рассмотрим неполимерный диэлектрик. В таком диэлектрике отрицательный заряд атома расположен сферически, симметрично относительно ……………………… В отсутствии внешних полей диэлектрик дипольный момент такого атома равен 0, так как
Если диэлектрик поместить в электрическое поле, то симметрическа картина нарушиться.
В этом случаи у атома появляется дипольный момент, который совпадает с направление вектораи диэлектрик становиться поляризованным.
Полярные диэлектрики
Отрицательные и положительные заряды атома располагаютсянесимметрично и каждый атом обладает дипольным моментом. Но в отсутствии внешнего поляразряд атомов расспологаеться хаотически и
Если поместить диэлектрик во внешние электрическое поле, то дипольный моменты орентир. Вдоль поля и диэлектрик становиться поляризованным. Для характеристики полеризированного диэлектрика вводят вектор «поляризированность» , который равен суммарному дипольному моменту единиц объёма проводника.
Для определения этого вектора разобьём весь диэлектрик на вdv. Определим суммарный дипольный момент в каждом из этих объёмов, тогда векторполяризизированности
Процесс возникновения дипольного момента у диэлектрика называется померид
Рассмотри плоскую поверхность dsвнутри диэлектрика. Поместим……в электрическое поле и определим какой положительный заряд был перенесён через эту поверхность приполяризации диэлектрика
При померизации диэлектрика через поверхность dsпройдут заряды только тех диполей, которые до поляризации находил внутри объёма параллельно объём, которыхds*decos
Если в единицу объема диэлектрика было к диполей, а заряд каждого диполя q, то через поверхностьdsбудет перенесён зарядcos=
Так как вектор поляризациовонность то заряд, поляризации будет перенесён черезds
Рассмотрим объём Vвнутри диэлектрика, который ограниченно замкнут поверхностьюS. Определённый заряд, который есть внутри объёма М при потери диэлектрика.
Для этого разобьём по SнаdS/ Вычислим заряд перенесённый через каждый участок по формуле, и затем сложим тогда внутри объёмаVост. Заряд Ур. Знака
- Этот заряд называется поляризованным. Его можно за……
- плотность поляризованных зарядов
Так как это рав выю для любого V, то
Пусть в диэлектрике находиться другой заряд(сторонний) кроме зарядов самого диэлектрика
Пусть пл. стор. Зряда –q0тогда
- вектор электрического смещения или вектор электрического индукции
Мы будем рассматривать только такие диэлектрики для которых вектор пропорционален вектор
H- диэлектрическая восприимчивость
; диэлектрическая проницаемость
Вычислим поток через произвольную замкнутую поверхность
q0- сумма всех сторон зарядов, которые находиться внутри поверхности
Энергетическая система зарядов определённых по форме
(§1.4)
Если заряды находиться в диэлектрике то :