- •По теме: механика, магнитостатика, электродинамика.
- •Глава 3. Специальная теория относительности.
- •Часть II
- •Глава 1. Электростатика
- •Глава 2. Магнитостатика
- •Глава 3. Электродинамика.
- •Часть 1. Механика.
- •Глава 1. Кинематика.
- •§ 1.1 Кинематика материальной точки.
- •2) Векторное произведение (вектор, направленный перпендикулярно к каждому из векторов)
- •§ 1.2 Кинематика твердого тела.
- •Глава 2. Динамика.
- •§ 2.1 Динамика материальной точки. Понятие массы и силы.
- •§ 2.2 Импульс. Закон сохранения импульса. Центр масс.
- •§2.3 Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •§2.4 Работа и энергия.
- •§2.5 Динамика твердого тела, закрепленного на оси.
- •§2.6 Кинетическая энергия вращающегося тела. Теорема Штейнера - Гюйгенса.
- •§ 2.7. Динамика твердого тела с неподвижной точкой. Уравнение Эйлера.
- •§ 2.8. Динамика произвольного движения твердого тела.
- •§2.9. Явление прецессии. Гироскопы.
- •Глава 3. Специальная теория относительности.
- •§ 3.1. Принцип относительности.
- •§3.2. Преобразования Лоренца.
- •§3.3. Преобразование интервалов длины, времени и скоростей.
- •§3.4. Релятивистская динамика.
- •§3.5 Четырех - векторы.
- •§3.6 Преобразование силы.
- •§ 1.2 Теорема Остроградского-Гаусса
- •§1.3 Электрический потенциал.
- •§ 1.4 Энергия электростатического поля
- •§ 1.5 Электрическое поле диэлектрика
- •§ 1.6 Электрическое поле на границе двух диэлектриков
- •§ 1.7 Проводники в электростатическом поле.
- •§ 1.8 Ёмкость конденсатов
- •§ 1.9 Электрический ток в уравнении непрерывности
- •§ 1.10 Закон электрического тока.
- •Глава II Магнитостатика.
- •§2.1 Силы Лоренца и Ампера
- •§2.2 Магнитное поле прямого проводника с током.
- •2.3 Закон полного тока. Теорема о циркуляции.
- •§2.4 Плотность источника магнитного поля.
- •§2.5 Закон Био-Савара-Ласпласа.
- •Глава III Электродинамика
- •§3.1 Преобразование полей
- •§3.2 Электромагнитная индукция.
- •§3.3 Взаимная индукция. Самоиндукция. Индуктивность.
- •§ 3.4Уравнение Максвелла.
§2.4 Работа и энергия.
Элементарной работой силы на бесконечно малом перемещенииточки ее приложения, называется:
Работа характеризует действие силы.
Для обозначения элементарной работы используют (а не), чтобы подчеркнут, что работа не является дифференциалом (изменением) какой либо величины.
Если точка приложения ,перемещается по некоторой траектории, от точки 1 до точки 2, то для вычисления работы силы на этой траектории, надо разбить ее на бесконечно малые участки, длиной, вычислить элементарные работына каждом таком участке и затем сложить.
2
О
1
совпадает с
Если ввести вектор , направление которого будет совпадать с направлением движения точки, то, тогда
Сумма бесконечно малых слагаемых называется определенным интегралом:
, отличие данного интеграла от обычного, состоит в том, что он берется вдоль траектории движения – такой интеграл называется циркуляцией.
Мощностью сил называется отношение элементарной работы к бесконечно малому интервалу времени , за которое она была совершена.
, где- скорость точки приложения силы.
Кинетической энергией материальной точки называется
* * *
Частная производная.
Пример:
, где
Набла.
- градиент функции.
1. Градиент всегда направлен в сторону наибольшего возрастания функции.
2. Градиент всегда направлен перпендикулярно к поверхности, на которой функция постоянна.
* * *
Среди сил, действующих на материальную точку, есть такие, которые можно представить в виде градиента:
Такие силы называются потенциальными, а функция - потенциальной энергией.
z
z
mg
неустойчивое положение равновесия
FF
FF
X
положение равновесия
Силы, которые действуют на материальную точку, можно разделить на потенциальные и все остальные.
- полная энергия точки.
Полная энергия точки сохраняется, если мощность всех сил, действующих на точку, кроме потенциальной, равна нулю.
- мощность всех сил, кроме потенциальной.
Среди непотенциальных сил есть такие, мощность которых равна нулю – консервативные силы.
Следует заметить, что одни и те же силы() при определенных условиях, могут быть и консервативными и неконсервативными.
- всегда консервативная.
Среди консервативных сил, можно выделить такие, которые пропорциональны скорости в точке приложения силы и перпендикулярны ее направлению – такие силы называются гироскопическими.
Силы, мощность которых отрицательна, называются диссипативными.
Кинетической энергией системы, называется сумма кинетических энергий всех ее частиц.
Потенциальной энергией системы, называется сумма потенциальных энергий всех ее частиц.
Полной энергией системы, называется , тогда, где- сумма мощностей всех сил (внутренних и внешних), действующих в системе, кроме потенциальной.
Если , то полная энергия системы сохраняется.
Системы, в которых энергия сохраняется, называется консервативными.