- •По теме: механика, магнитостатика, электродинамика.
- •Глава 3. Специальная теория относительности.
- •Часть II
- •Глава 1. Электростатика
- •Глава 2. Магнитостатика
- •Глава 3. Электродинамика.
- •Часть 1. Механика.
- •Глава 1. Кинематика.
- •§ 1.1 Кинематика материальной точки.
- •2) Векторное произведение (вектор, направленный перпендикулярно к каждому из векторов)
- •§ 1.2 Кинематика твердого тела.
- •Глава 2. Динамика.
- •§ 2.1 Динамика материальной точки. Понятие массы и силы.
- •§ 2.2 Импульс. Закон сохранения импульса. Центр масс.
- •§2.3 Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •§2.4 Работа и энергия.
- •§2.5 Динамика твердого тела, закрепленного на оси.
- •§2.6 Кинетическая энергия вращающегося тела. Теорема Штейнера - Гюйгенса.
- •§ 2.7. Динамика твердого тела с неподвижной точкой. Уравнение Эйлера.
- •§ 2.8. Динамика произвольного движения твердого тела.
- •§2.9. Явление прецессии. Гироскопы.
- •Глава 3. Специальная теория относительности.
- •§ 3.1. Принцип относительности.
- •§3.2. Преобразования Лоренца.
- •§3.3. Преобразование интервалов длины, времени и скоростей.
- •§3.4. Релятивистская динамика.
- •§3.5 Четырех - векторы.
- •§3.6 Преобразование силы.
- •§ 1.2 Теорема Остроградского-Гаусса
- •§1.3 Электрический потенциал.
- •§ 1.4 Энергия электростатического поля
- •§ 1.5 Электрическое поле диэлектрика
- •§ 1.6 Электрическое поле на границе двух диэлектриков
- •§ 1.7 Проводники в электростатическом поле.
- •§ 1.8 Ёмкость конденсатов
- •§ 1.9 Электрический ток в уравнении непрерывности
- •§ 1.10 Закон электрического тока.
- •Глава II Магнитостатика.
- •§2.1 Силы Лоренца и Ампера
- •§2.2 Магнитное поле прямого проводника с током.
- •2.3 Закон полного тока. Теорема о циркуляции.
- •§2.4 Плотность источника магнитного поля.
- •§2.5 Закон Био-Савара-Ласпласа.
- •Глава III Электродинамика
- •§3.1 Преобразование полей
- •§3.2 Электромагнитная индукция.
- •§3.3 Взаимная индукция. Самоиндукция. Индуктивность.
- •§ 3.4Уравнение Максвелла.
§ 1.6 Электрическое поле на границе двух диэлектриков
Рассмотрим границу раздела 2ух сред, выберем замкнутый цилиндр таким образом чтобы одно её основание находилось в 1-ой среде, а другой во 2-ой
2
Основание цилиндра настолько мал что их можно считать // границе раздела и вектор в каждой точке основания цилиндра можно считать постоянной.
Вычислим потто вектора через такую замкнутую поверхность.
Устремим высоту цилиндра к нулю , так чтобы каждое основание оставалось в своей среде, тогда интеграл по боковой поверхности будет=0
Напряжённость электрического поля определяет силу действующую на заряд , и по этому является физической величиной и также как и сила не может принимать бесконечно большое значение, гдеq- заряд который находиться внутри интегрирования на поверхности раздела 2ух сред площадьюS,
;
δ-(сигма) поверхность плоскости заряда на границе раздела таким образом нормальная составляющая(вектора напряжения электрического поля на границе между 2ух сред изменяется скачком
Рассмотрим замкнутый контур дописать
И вычислим циркуляцию вектора по этому замкнутому контуру. Эта циркуляция равно работе электрического поля по перемещению единичного полного заряда по замкнутому контору, такая работа в (§1.3) =0
Пусть сторона lнастолько мала чтово всех точках этой стороны одинаковы, тогда :
Если h=>0 ,то
Так как , тогда
На границе раздела 2ух сред тангенсальное составляющеене прерывна
§ 1.7 Проводники в электростатическом поле.
Проводниками называют тела заряды которых могут перемещаться свободно.
Если внутри проводника будет электрическое поле, то на заряды будет проводника действовать сила под действием которой они двигаются, что приводит к изменению электрического поля lпроводника.
Постоянным полем будет только в том случае, если заряды не подвижны а это возможно только если =0, таким образом в электростатическом поле внутри проводника поле=0
, то потенциал в проводнике будетconst=y(фи)? т.е. во всех точках проводника потенциал будет точно таким же, как на всей поверхности.
Внутри проводника т.о заряды проводника находятся на его поверхности.
Определим напряжённость электрического поля в поверхности проводника, для этого вычислим поток через замкнутую цилиндрическую поверхность, одно основание находиться вне проводника, а другое внутри, так как поверхность проводника является эквипотенциальна поверхности, тоyповерхности проводникабудет направленак ней, по этому поток через боковую поверхность будет =0, поток через поверхность внутри также=0
Определим напряжённость поля внутри полости проводника, для этого вычислим циркуляцию по замкнутому контору, часть которого проходит через проводник (i1), а другая (i2) через полость.
Так как интеграл должен быть =0, для любого участка контур с2, то это означает, что =0