- •1. Основні закони і співвідношення
- •2. Приклади розв’язування задач
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •3. Задачі для самостійного розв’язування
- •3.1. Поле прямолінійного й колового провідника зі струмом, соленоїда
- •3.2. Сила Лоренца
- •3.3. Закони Ампера, соленоїд, контур зі струмом у магнітному полі, магнітний потік, явище електромагнітної індукції, індуктивність, енергія магнітного поля
- •1. Основні закони і співвідношення
- •2. Приклади розв’язування задач
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •3. Задачі для самостійного розв’язування
- •3.1. Механічні коливання і хвилі
- •3.2. Електромагнітні коливання і хвилі
- •1. Основні закони і співвідношення
- •2. Приклади розв’язування задач
- •Розв’язання
- •Р озв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання
- •Розв’язання.
- •3. Задачі для самостійного розв’язування
- •3.1. Геометрична і хвильова оптика
- •3.2. Квантова оптика
- •1. Основні закони і співвідношення
- •1.1. Воднеподібні атоми в теорії Бора. Гіпотеза де Бройля. Співвідношення невизначеностей
- •1.2. Хвильові властивості мікрочастинок
- •1.3. Рівняння Шрьодінгера і його розв’язки
- •2. Приклади розв’язування задач
- •Розв'язання
- •Розв'язання
- •Розв'язання
- •Розв'язання
- •Розв'язання
- •Розв’язання
- •Розв'язання
- •Розв'язання
- •Розв'язання
- •Розв'язання
- •3. Задачі для самостійного розв’язування
- •1. Основні закони і співвідношення
- •1.1. Будова ядра, енергія зв'язку
- •1.2. Радіоактивність
- •1.3. Ядерні реакції
- •2. Приклади розв'язування задач
- •Розв'язання
- •Розв'язування
- •Розв'язання
- •3. Задачі для самостійного розв’язування
2. Приклади розв’язування задач
1. Частинку будемо вважати класичною, якщо або (значення енергії спокою деяких частинок подані в довіднику). В інших випадках необхідно користуватись формулами релятивістської механіки.
2. При використанні співвідношень невизначеностей необхідно врахувати, що невизначеність деякої фізичної величини не може перевищувати значення самої величини; тому покладають, як правило, , або , де l – лінійний розмір простору перебування частинки.
3. При оцінці мінімального значення енергії частинки використовується класичний вираз для механічної енергії; для одновимірного руху вираз досліджується на екстремум, при цьому попередньо враховується, що (див. зауваження 2).
4. При інтегруванні виразів, в які входить хвильова функція, елементарний об’єм: – для одновимірного руху; – для об’єктів з центральною симетрією.
Для полегшення розрахунків деякі інтеграли подані в довіднику.
Приклад 1. Початково нерухомий електрон пройшов прискорюючу різницю потенціалів U. Знайти довжину хвилі де Бройля електрона у двох випадках: 1) ; 2) .
Розв'язання
Дано: m = 9,110-31кг U1 = 51 В U2 = 510 кВ |
? |
. (1.1)
Імпульс електрона виразимо через його кінетичну енергію
,
е – елементарний заряд.
Якщо врахувати, що енергія спокою електрона , то у випадку «1» переконуємося, що електрон класичний. Тому
. (1.2)
У випадку «2» електрон релятивістський і
. (1.3)
Підставляючи (1.2) та (1.3) в (1.1), отримаємо:
,
.
Врахуємо, що, тому
,
де – комптонівська довжина хвилі електрона. Отже
У другому випадку і тому
;
.
Відповідь: .
Приклад 2. Кінетична енергія електрона в атомі водню є величиною порядку 10еВ. Оцінити мінімальний лінійний розмір атома.
Розв'язання
Дано: m = 9,110-31кг |
. (2.1)
Якщо лінійний розмір атома l, то покладемо , а . Підставивши ці значення у (2.1) і зберігши знак рівності, що відповідає , отримаємо
. (2.2)
Оскільки при електрон класичний, то
. (2.3)
Об’єднавши (2.2) і (2.3), отримаємо
. (2.4)
Виконаємо числовий розрахунок:
, ;
.
Відповідь: 0,12 нм.
Приклад 3. Оцінити мінімальне значення повної енергії лінійного гармонічного осцилятора.
Розв'язання
Повна класична енергія лінійного гармонічного осцилятора
. (3.1)
Використаємо співвідношення невизначеностей (зберігши знак рівності), поклавши та . Отримаємо
. (3.2)
Підставимо р з (3.2) у (3.1):
. (3.3)
Дослідимо (3.3) на екстремум, прирівнявши до нуля першу похідну від Е по х:
.
Визначивши звідси і підставивши його в (3.3), отримаємо мінімальне значення
.
Відмітимо, що цей результат всього у два рази перевищує точне значення енергії нульових коливань квантовомеханічного гармонічного осцилятора
.
Приклад 4. Частинка в потенціальному ящику шириною l перебуває в першому збудженому стані. Знайти ймовірність знаходження частинки в інтервалі , який рівновіддалений від стінок ящика.