- •Электрический заряд. Закон сохранения электрического заряда, Закон Кулона.
- •Электрическое поле. Напряжённость электрического поля. Принцип суперпозиции полей. Напряжённость электрического поля точечного заряда.
- •Теорема Гаусса для электрического поля в вакууме.
- •Потенциальность электростатического поля. Потенциал поля точечного заряда.
- •6) Энергия взаимодействия точечных зарядов. Энергия заряженного конденсатора. Плотность энергии электрического поля.
- •7)Проводники в электрическом поле.
- •8) Ёмкость проводников и конденсаторов. Плоский и сферический конденсаторы.
- •9) Постоянный электрический ток Сила тока, плотность тока. Закон Ома для проводника. Сопротивление проводника.
- •10) Классическая теория электропроводности металлов. Закон Ома для проводника в дифференциальной и интегральной форме.
- •11) Закон Ома для замкнутой цепи. Сторонние силы. Электродвижущая сила элемента.
- •13)Правила Кирхгофа.
- •14) Магнитное поле равномерно движущихся зарядов. Закон Био-Савара-Лапласа. Принцип суперпозиции.
- •15) Магнитное поле. Индукция магнитного поля. Сила Лоренца, Сила Ампера.
- •16)Теорема Гаусса и теорема о циркуляции для магнитного поля.
- •17)Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. Правило Ленца
- •18)Явление самоиндукции. Индуктивность. Индуктивность соленоида
- •19)Энергия магнитного поля катушки с током. Плотность энергии магнитного поля.
- •20)Собственные электрические колебания в колебательном контуре. Логарифмический декремент затухания и добротность колебания
- •21)Вынужденные электрические колебания в колебательном контуре. Резонанс, резонансные кривые.
- •22)Фарадеевская и Максвеловская трактовки явления электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле.
- •23)Ток смещения. Обобщение теоремы о циркуляции для магнитного поля. Условия малости тока смещения в проводящих и диэлектрических средах. (23 билет)
- •24)Полная система уравнений Максвелла и их физический смысл. Материальные уравнения(24 билет)
- •26) Закон Ома для проводника. Сопротивление проводника. Экспериментальное определение удельного сопротивления проводника. (по лабе 2 стр. 6 всё по лабе).
- •27) Вынужденные электрические колебания в колебательном контуре.(лаба номер 5 стр. 22 чисто всё по лабе)
- •Вопрос 29
- •Вопрос 30
- •Вопрос 31.
- •32) Магнитное поле в веществе. Намагниченность(вектор намагничевания) и напряженность магнитного поля. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость.
15) Магнитное поле. Индукция магнитного поля. Сила Лоренца, Сила Ампера.
Магнитное поле не действует на неподвижные заряды. В магнитном поле сила действует на электрический ток.
При взаимодействии параллельных токов на единицу длины проводника действует сила, пропорциональная произведению токов и обратно пропорциональная расстоянию между ними (r):
.
Этот экспериментальный закон взаимодействия двух параллельных токов используется в системе СИ для определения основной электрической единицы — единицы силы тока 1 ампер.
1 ампер — это сила такого постоянного тока, течение которого по двум прямолинейным проводникам бесконечной длины и малого сечения, расположенным на расстоянии 1 м друг от друга в вакууме, сопровождается возникновением между проводниками силы, равной 2 10–7 Н на каждый метр их длины.
Согласно закону Ампера, максимальная сила dFmax, действующая на участок проводника dl с током I, пропорциональна произведению Idl : dFmax = BIdl.
Коэффициент пропорциональности В — модуль вектора магнитной индукции поля: .
Направление вектора магнитной индукции определяется по правилу левой руки: руку располагают так, чтобы четыре пальца были направлены по току в проводнике, а отставленный большой палец — по направлению силы, действующей со стороны магнитного поля на ток. При этом вектор магнитной индукции направлен в ладонь.
Напряжённость электрического поля определялась как сила, действующая в поле на единичный положительный заряд.
Модуль вектора магнитной индукции равен максимальной силе, действующей на единичный элемент тока. Под элементом тока подразумевается произведение .
Сила Ампера , действующая в магнитном поле , пропорциональна векторному произведению .
Здесь — вектор, равный длине участка dl и направленный по току. В соответствии с правилом векторного произведения, сила Ампера перпендикулярна плоскости, содержащей перемножаемые векторы и . Это означает, что сила, действующая в магнитном поле на элемент тока , перпендикулярна и вектору магнитной индукции и элементу тока .
Единица измерения вектора магнитной индукции называется тесла (Тл).
сила Лоренца — силу, действующую на заряд q, движущийся со скоростью в магнитном поле : .
Сила Лоренца пропорциональна заряду движущейся частицы q, её скорости Vн и величине индукции магнитного поля B. Кроме того, эта сила зависит от угла между векторами и : FЛ = qVнBsin.
В любом случае сила Лоренца перпендикулярна и вектору и скорости движения частицы
16)Теорема Гаусса и теорема о циркуляции для магнитного поля.
Можно показать, что замкнутость силовых линий магнитного поля — особенность любых магнитных полей. Здесь уместно напомнить, что силовые линии электростатического поля разомкнуты: они начинаются на положительных зарядах и заканчиваются на отрицательных. Замкнутость магнитных силовых линий приобретает принципиальное значение: из этого свойства следует вывод, что в природе нет магнитных зарядов. Электрические заряды существуют в природе. Они и являются источниками потенциальных электростатических полей. Магнитных зарядов в природе нет. Как же создаются тогда магнитные поля? Их источниками являются электрические токи. В отличие от электростатических полей, магнитные поля не потенциальные. Они называются вихревыми или соленоидальными.
Теперь обратимся к теореме Гаусса для магнитного поля. В этой теореме рассматривается поток вектора магнитной индукции через произвольную замкнутую поверхность: .
Учитывая соленоидальность магнитного поля, то есть замкнутость его силовых линий, придём к выводу: число входящих и выходящих силовых линий одинаково и их сумма всегда равна нулю:
. (9.14)
Полученное выражение (9.13) — математическая запись теоремы Гаусса для магнитного поля: поток вектора магнитной индукции через любую замкнутую поверхность равен нулю.
Иными словами, эта теорема утверждает: в природе нет магнитных зарядов.
Напомним, что совсем по-другому заканчивается теорема Гаусса для электростатического поля:
.
Поток вектора напряжённости электростатического поля через любую замкнутую поверхность пропорционален величине заряда, заключённого внутри этой поверхности.
Это означает, что электрические заряды — реальность природы, а вот магнитных зарядов в природе нет.
Подводя итог, сформулируем теорему о циркуляции магнитного поля: циркуляция вектора магнитной индукции по замкнутому контуру пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром.