- •12. Решение прямой задачи гравиразведки на примере однородного шара.Стр64-66
- •13. Решение обратной задачи гравиразведки на примере однородного шара.
- •14. Решение прямой задачи гравиразведки для контактной поверхности.Стр 76
- •15. Плотность горных пород, как фактор, определяющий аномалии силы тяжести.Стр 26-28
- •16.Принцип устройства гравиметра.Стр 34-38
- •17. Силы магнитного взаимодействия, потенциал и напряженность магнитного поля.Стр
- •Классификация методов электроразведки.Стр163-166
- •2. Поле 2-х разнополярных источников постоянного тока.Стр 142-143
- •3. Измерение уд эл сопротивления 4-х электродной установкой.Стр176
- •4. Понятие о кажущемся сопротивлении для неоднородной среды.Стр211
- •5. Удельное и кажущееся эл-е сопротивления.Стр159-160,175
- •6. Распределение плотности тока с глубиной. Идея вэз.Стр143-144
- •7. Вертикальное и дипольное эл-е зондирования.Стр175
- •8. Геоэлектрический разрез, эквивалентность кривых вэз.Стр162-163, 190
- •10.Электрическое профилирование.Стр202-206
- •12. Продольная проводимость и поперечное сопротивление слоистого разреза.Стр12
- •13. Задачи, решаемые электроразведкой постоянным током.
- •15. Классификация эл-магнитных методов электроразведки.
- •16. Магнитотеллурические методы ( мтз и мтп).Стр211-213
- •17. Интерпретация данных мтз, мтп, тт.Стр 217-220
- •18. Метод теллурических токов (мтт).Стр213-214
- •19. Идея частотного зондирования и решаемые им задачи.Стр178-179
- •21. Задачи, решаемые электроразведкой переменными эл-магнитными полями.Стр 221
- •22. Геологические задачи, решаемые электроразведкой.Стр 206-207
- •1.Связь между упругими напряжениями и деформациями.Стр224-232
- •2. Волновое уравнение, продольные, поперечные волны, скорости их распространения.Стр233-240, 242-243
- •3. Поле времен сейсмической волны, изохронны, лучи. Основное уравнение поля времен (ур-е Эйконала)стр284-286
- •4. Принципы Гюйгенса-Френеля и Ферма стр289-291.
- •5. Истинная и кажущая скорости распространения сейсм-х волн, связь м/у ними.
- •6. Отражение и прохождение сейсмических волн, монотипные и обменные волны.
- •7. Коэффициенты отражения и прохождения. Условия образования отраженных и преломленных (головных) волн.
- •9. Частотный диапазон сейсмических волн. Классификация методов по частотному диапазону.Стр313-314
- •10. Принцип устройства сейсм-й аппаратуры, сейсм-й канал, частотный и динамический диапазоны.Стр313-314
- •11. Отраженная волна от плоской наклонной границы на сейсмограмме опв.
- •12. Отраженная волна на сейсмограмме ост.
- •13. Понятие о многократных сейсмических волнах. Кратная волна на сейсмограммах ост и опв.Стр 308-310
- •14. Понятие о дифрагированных волнах. Дифрагированная волна на сейсмограммах ост и опв.
- •15. Скорость ост, статические и кинематические поправки в трассы сейсмограмм ост. Временные сейсмические разрезы.
- •18. Для чего нужна сейсмическая миграция. Понятие о миграции Кирхгофа.
- •19. 3Д сейсморазведка, чем она лучше 2д?
- •20. Яркие пятна, как качественный способ сейсмической инверсии.505-507
- •21. Пак, как способ ограниченной по частотному диапазону инверсии.Стр500-504
- •22. Понятие об упругой инверсии, avo анализ.
- •23. Уравнение годографа преломленной (головной) волны от наклонной границы, покрытой однородной средой.Стр345-348
- •24. Метод всп и решаемые им задачи.Стр423-425
- •25. Геологические задачи и области применения сейсморазведки.
3. Поле времен сейсмической волны, изохронны, лучи. Основное уравнение поля времен (ур-е Эйконала)стр284-286
Всю упругую среду можно охарактеризовать совокупностью значений времен прихода волны – скалярным полем, которое называется полем времен. Дифференциальное уравнение, которое является математическим выражением принципа Гюйгенса, называется уравнением поля времен:
Для заданного распределения скоростей в среде v(x,y,z) это уравнение позволяет определить конфигурацию волнового фронта сейсмической волны для любого момента. Поверхности, на которых находятся совокупности точек поля времен с одинаковыми временами прихода волны, называются изохронами поля времен: t(x,y,z)=const.Изохроны поля времен – поверхности, с которыми в соответствующие моменты времени совпадают фронты волны. Совокупности изохрон поля времен дают представление о последовательном перемещении фронта волны в среде.Линии, перпендикулярные к изохронам, называются сейсмическими лучами. Сейсмические лучи характеризуют направления, по которым происходит перемещение фронта со скоростью v. Распространение сейсмической волны от одной точки среды до другой вдоль сеймического луча происходит в наименьшее время по сравнению с любым другим путем между теми же точками. Это положение называется принципом Ферма.
Согласно принципу Гюйгенса каждую точку волнового поля можно рассматривать как точечный источник упругих колебаний. Его используют при определении положения фронтов волн для любых моментов времени.
Рассмотрим рисунок, где Q-положение фронта волны в некоторый момент времени t; Q1-положение фронта волны в момент времени t+dt.
Построение волнового фронта по принципу Гюйгенса.
4. Принципы Гюйгенса-Френеля и Ферма стр289-291.
Принцип Гюйгенса позволяет находить только положение фронта волны в любой момент, если задана скорость в среде как функция координат ее точек. Но он не дает возможности решить вопрос об интенсивности волн, распространяющихся по разным направлениям. Этот недостаток устранил Френель, дополнив принцип Гюйгенса. Согласно Френелю, интенсивность (амплитуда) упругой волны в любой точке среды за пределами ее волнового фронта определяется как результат интерференции элементарных сферических волн, источники которых непрерывно распределены на поверхности. Т.о., модифицированный принцип Гюйгенса, называемый принципом Гюйгенса-Френеля, позволяет определить интенсивности волн, распространяющихся по разным направлениям.
Согласно принципу Гюйгенса-Френеля, амплитуда упругой волны в любой точке среды за пределами её волнового фронта определяется как результат интерференции элементарных сферических волн, источники которых непрерывно рапсределены на волновой поверхности Q. Этот принцип обоснован для случая гармонических волн.
Распространение сейсмической волны от одной точки среды до другой вдоль сеймического луча происходит в наименьшее время по сравнению с любым другим путем между теми же точками. Это положение называется принципом Ферма.
Рассмотрим рисунок, где Q-поле смещений на поверхности, представляющий фронт элементарной сферической гармонической волны, S-источник. G-произвольная точка. Согласно принципу Гюйгенса-Френеля волна возникает в точке G от различных элементов поверхности Q. Наблюдаемое волновое поле в точке G можно рассматривать как результат воздействия вторичных источников, расположенных во внутренней половине первой зоны Френеля.
Если волна имеет плоский фронт, то зоны Френеля будут представлены в виде концентрических колец, на плоскости Q