- •12. Решение прямой задачи гравиразведки на примере однородного шара.Стр64-66
- •13. Решение обратной задачи гравиразведки на примере однородного шара.
- •14. Решение прямой задачи гравиразведки для контактной поверхности.Стр 76
- •15. Плотность горных пород, как фактор, определяющий аномалии силы тяжести.Стр 26-28
- •16.Принцип устройства гравиметра.Стр 34-38
- •17. Силы магнитного взаимодействия, потенциал и напряженность магнитного поля.Стр
- •Классификация методов электроразведки.Стр163-166
- •2. Поле 2-х разнополярных источников постоянного тока.Стр 142-143
- •3. Измерение уд эл сопротивления 4-х электродной установкой.Стр176
- •4. Понятие о кажущемся сопротивлении для неоднородной среды.Стр211
- •5. Удельное и кажущееся эл-е сопротивления.Стр159-160,175
- •6. Распределение плотности тока с глубиной. Идея вэз.Стр143-144
- •7. Вертикальное и дипольное эл-е зондирования.Стр175
- •8. Геоэлектрический разрез, эквивалентность кривых вэз.Стр162-163, 190
- •10.Электрическое профилирование.Стр202-206
- •12. Продольная проводимость и поперечное сопротивление слоистого разреза.Стр12
- •13. Задачи, решаемые электроразведкой постоянным током.
- •15. Классификация эл-магнитных методов электроразведки.
- •16. Магнитотеллурические методы ( мтз и мтп).Стр211-213
- •17. Интерпретация данных мтз, мтп, тт.Стр 217-220
- •18. Метод теллурических токов (мтт).Стр213-214
- •19. Идея частотного зондирования и решаемые им задачи.Стр178-179
- •21. Задачи, решаемые электроразведкой переменными эл-магнитными полями.Стр 221
- •22. Геологические задачи, решаемые электроразведкой.Стр 206-207
- •1.Связь между упругими напряжениями и деформациями.Стр224-232
- •2. Волновое уравнение, продольные, поперечные волны, скорости их распространения.Стр233-240, 242-243
- •3. Поле времен сейсмической волны, изохронны, лучи. Основное уравнение поля времен (ур-е Эйконала)стр284-286
- •4. Принципы Гюйгенса-Френеля и Ферма стр289-291.
- •5. Истинная и кажущая скорости распространения сейсм-х волн, связь м/у ними.
- •6. Отражение и прохождение сейсмических волн, монотипные и обменные волны.
- •7. Коэффициенты отражения и прохождения. Условия образования отраженных и преломленных (головных) волн.
- •9. Частотный диапазон сейсмических волн. Классификация методов по частотному диапазону.Стр313-314
- •10. Принцип устройства сейсм-й аппаратуры, сейсм-й канал, частотный и динамический диапазоны.Стр313-314
- •11. Отраженная волна от плоской наклонной границы на сейсмограмме опв.
- •12. Отраженная волна на сейсмограмме ост.
- •13. Понятие о многократных сейсмических волнах. Кратная волна на сейсмограммах ост и опв.Стр 308-310
- •14. Понятие о дифрагированных волнах. Дифрагированная волна на сейсмограммах ост и опв.
- •15. Скорость ост, статические и кинематические поправки в трассы сейсмограмм ост. Временные сейсмические разрезы.
- •18. Для чего нужна сейсмическая миграция. Понятие о миграции Кирхгофа.
- •19. 3Д сейсморазведка, чем она лучше 2д?
- •20. Яркие пятна, как качественный способ сейсмической инверсии.505-507
- •21. Пак, как способ ограниченной по частотному диапазону инверсии.Стр500-504
- •22. Понятие об упругой инверсии, avo анализ.
- •23. Уравнение годографа преломленной (головной) волны от наклонной границы, покрытой однородной средой.Стр345-348
- •24. Метод всп и решаемые им задачи.Стр423-425
- •25. Геологические задачи и области применения сейсморазведки.
Классификация методов электроразведки.Стр163-166
Все методы сгруппированы по характеру изменения полей во времени и по природе источников электрических полей. По характеру изменения во времени выделяются методы, использующие постоянные и переменные токи; по природе источников полей – методы, использующие искусственные и естественные источники тока. Электроразведка постоянным током представлена методом сопротивлений, который имеет следующие модификации: ВЭЗ, ДЭЗ, ЭП. По способу возбуждения поля в отдельную группу с естественным возбуждением выделены магнитотеллурические методы, в остальных (ЧЗ и ЗС) используются искусственные поля.
Метод сопротивлений-метод постоянного тока с искусственным. Существуют три модификации: методы вертикального электрического зондирования, дипольного электрического зондирования, электрического профилирования. Метод ВЭЗ основан на измерении поля постоянного тока четырехэлектродной установкой. Метод ДЭЗ отличается от метода ВЭЗ тем, что диполи электродов находятся на существенном расстоянии друг от друга. Метод ЭП основан на измерении поля постоянного тока при фиксированных размерах диполя.
К методам переменного тока относятся три модификации: методы вызванной поляризации, частотного зондирования, зондирования становлением электромагнитного поля. Метод ВП основан на электрохимической активности горных пород при пропускании через них тока в виде прямоугольных импульсов. Метод ЧЗ основан на том, что изменяя частоту тока в петле, управляют глубиной изучения разреза. При методе ЗС в петлю подают нестационарный электрический ток в виде ступенчатого импульса включения или выключения тока.
Естественное переменное поле Земли изучается магнитотеллурическим методом, в него входят три главные модификации: магнитотеллурическое зондирование, магнитотеллурическое профилирование, метод теллурических токов. При методе МТЗ производят попарную синхронную регистрацию горизонтальных составляющих теллурического и магнитного полей. Метод МТП-упрощенный вариант МТЗ, в нем изучаются вариации магнитотеллурического поля в узком диапазоне периодов. При методе МТТ регистрируют только электрические компоненты магнитотеллурического поля.
2. Поле 2-х разнополярных источников постоянного тока.Стр 142-143
Р ассмотрим нормальное поле 2-х точечных электродов, расположенных на дневной поверхности земли в точках А и В и питаемых +I и –I. Силовые линии и эквипотенциальные поверхности нормального поля двух электродов:
Потенциал в некоторой точке М проводящей среды равен сумме потенциалов, созданных каждым из электродов в этой точке.
Где Uма- потенциал, созданный электродом А. и т.д. Если точка, в которой определяется потенциал, находится на прямой х, то .
Напряженность в точке х определяется по формуле
Вертикальная ось, пересекающая ось х посередине интервала между А и В является поверхностью нулевого потенциала. Силовые линии ┴ к эквипотенциальным поверхностям.