- •12. Решение прямой задачи гравиразведки на примере однородного шара.Стр64-66
- •13. Решение обратной задачи гравиразведки на примере однородного шара.
- •14. Решение прямой задачи гравиразведки для контактной поверхности.Стр 76
- •15. Плотность горных пород, как фактор, определяющий аномалии силы тяжести.Стр 26-28
- •16.Принцип устройства гравиметра.Стр 34-38
- •17. Силы магнитного взаимодействия, потенциал и напряженность магнитного поля.Стр
- •Классификация методов электроразведки.Стр163-166
- •2. Поле 2-х разнополярных источников постоянного тока.Стр 142-143
- •3. Измерение уд эл сопротивления 4-х электродной установкой.Стр176
- •4. Понятие о кажущемся сопротивлении для неоднородной среды.Стр211
- •5. Удельное и кажущееся эл-е сопротивления.Стр159-160,175
- •6. Распределение плотности тока с глубиной. Идея вэз.Стр143-144
- •7. Вертикальное и дипольное эл-е зондирования.Стр175
- •8. Геоэлектрический разрез, эквивалентность кривых вэз.Стр162-163, 190
- •10.Электрическое профилирование.Стр202-206
- •12. Продольная проводимость и поперечное сопротивление слоистого разреза.Стр12
- •13. Задачи, решаемые электроразведкой постоянным током.
- •15. Классификация эл-магнитных методов электроразведки.
- •16. Магнитотеллурические методы ( мтз и мтп).Стр211-213
- •17. Интерпретация данных мтз, мтп, тт.Стр 217-220
- •18. Метод теллурических токов (мтт).Стр213-214
- •19. Идея частотного зондирования и решаемые им задачи.Стр178-179
- •21. Задачи, решаемые электроразведкой переменными эл-магнитными полями.Стр 221
- •22. Геологические задачи, решаемые электроразведкой.Стр 206-207
- •1.Связь между упругими напряжениями и деформациями.Стр224-232
- •2. Волновое уравнение, продольные, поперечные волны, скорости их распространения.Стр233-240, 242-243
- •3. Поле времен сейсмической волны, изохронны, лучи. Основное уравнение поля времен (ур-е Эйконала)стр284-286
- •4. Принципы Гюйгенса-Френеля и Ферма стр289-291.
- •5. Истинная и кажущая скорости распространения сейсм-х волн, связь м/у ними.
- •6. Отражение и прохождение сейсмических волн, монотипные и обменные волны.
- •7. Коэффициенты отражения и прохождения. Условия образования отраженных и преломленных (головных) волн.
- •9. Частотный диапазон сейсмических волн. Классификация методов по частотному диапазону.Стр313-314
- •10. Принцип устройства сейсм-й аппаратуры, сейсм-й канал, частотный и динамический диапазоны.Стр313-314
- •11. Отраженная волна от плоской наклонной границы на сейсмограмме опв.
- •12. Отраженная волна на сейсмограмме ост.
- •13. Понятие о многократных сейсмических волнах. Кратная волна на сейсмограммах ост и опв.Стр 308-310
- •14. Понятие о дифрагированных волнах. Дифрагированная волна на сейсмограммах ост и опв.
- •15. Скорость ост, статические и кинематические поправки в трассы сейсмограмм ост. Временные сейсмические разрезы.
- •18. Для чего нужна сейсмическая миграция. Понятие о миграции Кирхгофа.
- •19. 3Д сейсморазведка, чем она лучше 2д?
- •20. Яркие пятна, как качественный способ сейсмической инверсии.505-507
- •21. Пак, как способ ограниченной по частотному диапазону инверсии.Стр500-504
- •22. Понятие об упругой инверсии, avo анализ.
- •23. Уравнение годографа преломленной (головной) волны от наклонной границы, покрытой однородной средой.Стр345-348
- •24. Метод всп и решаемые им задачи.Стр423-425
- •25. Геологические задачи и области применения сейсморазведки.
3. Измерение уд эл сопротивления 4-х электродной установкой.Стр176
Для измерения удельного электрического сопротивления находят разность потенциалов между точками М и N, когда через питающие электроды пропускают ток соответственноно +I и –I
Потенциал в точке N
Множитель зависит только от взаимного расположения измеренных и питающих электродов: называется коэффициентом 4-х электродной установки, зависит от расстояния между электродами. Теперь =>
В электроразведке обычно применяют симметричные четырехэлектродные установки АМNВ. А-положительный электрод, В-отрицательный. МN-разность потенциалов.
4. Понятие о кажущемся сопротивлении для неоднородной среды.Стр211
В условиях естественного залегания удельное электрическое сопротивление горных пород обычно изменяется в широких пределах как в вертикальном, так и в горизонтальном направлениях. В случае неоднородных в электрическом отношении разрезов формула не позволяет определить истинное удельное сопротивление пород, а дает некоторую расчетную величину, имеющую размерность удельного сопротивления и называемую кажущимся удельным электрическим сопротивлением: .Кажущееся сопротивление зависит от геометрических форм и удельного электрического сопротивления отдельных слоев, составляющих изучаемую часть геологического разреза, оно определяется также соотношением между мощностью этих слоев и размерами измерительной установки и др.
5. Удельное и кажущееся эл-е сопротивления.Стр159-160,175
(2, 4)
Из этой формулы следует, что если измерены разность потенциалов ∆UMN между приемными электродами и сила тока I в питающей линии АВ, а также определены расстояния между электродами, то можно вычислить удельное электрическое сопротивление однородной среды, как
, где
- Коэффициент геометрии установки, зависящий от расстояния между электродами.
Удельное электрическое сопротивление получаем в случае поля в однородной проводящей среде.
За удельное сопротивление горных пород в электроразведке принято сопротивление куба единичного объема этой породы при пропускании постоянного тока перпендикулярно противоположным граням куба. Размерность Ом*м. У осадочных пород хорошая проводимость постоянного электрического тока. Эти породы со значительной пористостью и залегающие ниже уровня грунтовых вод. Особенно низким удельным сопротивлением характеризуется песчаная порода. Осадочная порода с малой пористостью и малой влагонасыщенностью имеет высокое удельное сопротивление (ангидрит гипсы). У кого нефть и газ – более высокое удельное сопротивление чем у которых нет нефти и газа. Это свойство используется для выявления в разрезе нефтегазоносных пластов.
Рис.Распределение плотности тока с глубиной (а- векторы плотности тока jA,jB; б- график относительной плотности тока от отношения глубины z к полудлине питающего диполя L/2)
6. Распределение плотности тока с глубиной. Идея вэз.Стр143-144
Рассмотрим распределение плотности тока с глубиной вдоль вертикальной прямой, проходящей через центр питающего диполя АВ= L .В точке М, расположенной на глубине z плотность тока Jz равна геометрической сумме плотностей тока JА и JВ, создаваемых каждым из питающих электродов. Из схемы векторов получаем, что . (1)
Поскольку
то подстановкой z=0 в формулу (1) найдем плотность тока на поверхности в точке 0: тогда относительная плотность тока
График зависимости относительной плотности тока от глубины показывает, что при увеличении расстояния между питающимися электродами относительная плотность тока возрастает.При увеличении расстояния м/у питающими электродами относ-я плотность тока возрастает. В этом заключается идея ВЭЗ. Т.о, увеличивая расстояния м/у питающими электродами АВ, можно повысить глубинность изучения разреза. ВЭЗ основано на измерении поля постоянного тока 4-х электродной установкой AMNB, в которой глубина проникновения постоянного электрического поля в землю определяется расстоянием между питающими А и В электродами. Работы ВЭЗ выполняют симметричными четырехэлектродными установками, причем приемные электроды располагают между питающими электродами вдоль общей соединяющей их линии так, чтобы расстояния от питающих и измерительных электродов до центра установки были одинаковыми. При этом всегда MN ˂˂AB, что позволяет относить результаты измерений к центру установки.
Рис.Распределение плотности тока с глубиной (а- векторы плотности тока jA,jB; б- график относительной плотности тока от отношения глубины z к полудлине питающего диполя L/2)