- •Федеральное агентство по образованию
- •В.М. Полунин, г.Т. Сычёв Сборник тестовых задач по физике
- •Часть 1
- •Оглавление
- •От авторов
- •Введение
- •Общие методическиеУказания к решению задач и выполнению контрольных заданий
- •1. Физические основы механики
- •1.1. Примеры решения задач
- •Решением этого уравнения является выражение вида
- •Решением этого уравнения является выражение вида
- •1.2. Задачи первого уровня сложности для самостоятельного решения
- •2. Физические основы механики
- •2.1. Примеры решения задач
- •По закону сохранения энергии
- •2.2. Задачи первого уровня сложности для самостоятельного решения
- •3. Основы молекулярной физики и термодинамики
- •3.1. Примеры решения задач
- •Окончательно
- •Из него
- •С учетом последнего соотношения, для молярной массы смеси имеем:
- •Данное уравнение является общей формой записи закона распределения скоростей молекул, справедливой для любых интервалов скоростей.
- •Подставив эти значения и выполнив вычисление, получим
- •Однако это выражение еще не является ответом, так как Aвн есть сумма двух работ: работы a силы, приложенной к поршню (например, силы руки), и работы Aатм силы атмосферного давления, т.Е.
- •С учетом этого будем иметь
- •После сокращений на a/27b и в правой части на r получим
- •Подставив значения величин в си и произведя вычисление, получим
- •Таким образом:
- •3.2. Задачи первого уровня сложности для самостоятельного решения
- •Рекомендательный список литературы Основной
- •Дополнительный
- •Физические основы механики. Основные понятия, определения и законы п 1.1. Кинематика и динамика
- •9) Полное ускорение a:
- •10) Среднее ускорение при неравномерном движении:
- •1) В подвижной
- •2) В неподвижной
- •Вслучае переменной массы
- •П 1.2. Волновые процессы. Акустика
- •П 1.3. Энергия, работа, мощность. Законы сохранения в механике
- •П 1.4. Поле тяготения. Движение в поле центральных сил.
- •П 1.5. Основы специальной теории относительности
- •Основы молекулярной физики
- •1) Произвольной поверхности
- •П 2.2. Основные понятия, определения и законы молекулярной физики и термодинамики
- •П 2.3. Статистический метод исследования
- •П 2.4. Основы термодинамики
- •П 2.5. Реальные газы. Фазовые равновесия и превращения
- •П 2.6. Кинетические явления
- •Правила приближённых вычислений
- •Основные физические постоянные (округленные значения)
- •Некоторые астрономические величины
- •Плотность некоторых газов (при нормальных условиях)
- •Свойства некоторых жидкостей (при 20 0с)
- •Свойства некоторых твердых тел
- •Теплопроводность некоторых твердых тел (веществ)
- •Эффективный диаметр молекул, динамическая вязкость, и теплопроводность некоторых газов при нормальных условиях
- •Критические параметры и поправки Ван дер Ваальса
Из него
no=p/kT.
Подставляя в ранее полученные формулы ы системе СИ для объема, парциальных давлений кислорода и азота и числа молекул в единице объема, имеем:
м3;
мПа;
мПа;
м-3.
Ответ: V=3,2·10-3 м3; p1=98 мПа; p2=35 мПа; n=2,6·1019 м-3.
23. Один моль идеального 2–х атомного газа, занимает объем 12,3 л под давлением 2 ат. нагревается при постоянном объеме до давления 3 ат. Далее газ расширяется при постоянном давлении до объема 24,6 литра, после чего охлаждается при постоянном объеме до начального давления, и наконец, сжимается при постоянном давлении до начального объема. Определить температуру газа для характерных точек цикла (рис. 3.8).
Решение. Пусть V' – наименьший объем газа;
V" – наибольший объем газа;
p'– наименьшее давление газа;
p" – наибольшее давление газа;
T1, T2, T3, T4 – температуры газа в характерных точках.
Температуру T1 можно определить используя уравнение Менделеева–Клапейрона, записанном в виде:
.
Откуда
Переход газа из состояния 1 в состояние 2 – изохорный, для которого справедливо соотношение:
Следовательно,
Переход газа из состояния 2 в состояние 3 – изобарный, для которого справедливо соотношение:
.
Откуда
Переход газа из состояния 3 в состояние 4 – изохорный, для которого справедливо соотношение
следовательно,
Подставляя численные значения из условия задачи, будем иметь:
К;
К;
К;
К.
Ответ: T1=290 К; T2=435 К; T3=870 К; T4=580 К.
24. Плотность смеси азота и водорода при температуре t=47 oС и давлении p=2,00 ат равна=0,30 г/л. Найти концентрации молекул азота (n1) и водорода (n2) в смеси.
Решение. Концентрацию однородного по составу газа можно найти из формулы
p=nokT.
В условии задачи дана смесь двух газов, молекулы которых различаются по массе. Приведенная формула является следствием основного уравнения кинетической теории газов
p=(2/3)no<Wк>,
где no – число молекул в единице объема (концентрация молекул);
<Wк>=<mv2>/2 – средняя кинетическая энергия поступательного
движения одной молекулы газа. Для однородных по составу частиц газа <Wк>=mv2/2.
Из основного уравнения кинетической теории газов вытекает, что оно справедливо для совокупности любых частиц, в том числе различных по массе. Следовательно, формулу p=nokT можно применять для смеси газов. В этом случае no – полное число частиц в единице объема. Таким образом, имеем
no=p/kT.
Для определения концентрации азота и водорода кроме очевидного соотношения
n1+n2=no=p/kT
необходимо иметь еще одно уравнение, связывающее величины n1 и n2.
Используя данные задачи, можно найти молярную массу смеси рассматриваемых газов (mсм), пользуясь уравнением Менделеева – Клапейрона
pV=mRT/см или p=RT/см.
Откуда
см=RT/p.
С другой стороны, можно выразить см через молярные массы азота (1) и водорода (2), а также их концентрации n1 и n2, записав уравнение газового состояния для каждого из газов входящих в смесь
pV=mRT/см,
p1V=m1RT/1,
p2V=m2RT/2.
Откуда
p=mRT/(cмV),
p1=m1RT/(1V),
p2=m2RT/(2V).
На основании закона Дальтона, давление смеси газов равно сумме парциальных давлений
p=p1+p2.
Имеем
p=m1RT/ 1V+m2RT/2V=(m1/1+m2/2)RT/V,
где (m1/1+m2/2)=(m1+m2)/см.
Для молярной массы смеси азота и водорода получаем
см=12(m1+m2)/(1m2+2m1).
Заметим также, что между массой m газа и его концентрацией n существует связь:
m=nVm'=nV/NА,
где V – объем газа;
– его молярная масса;
m' – масса одной молекулы;
NА – число Авогадро.