- •2.1. Методы изучения механики жидкости и газа
- •2.2. Напряженное состояние жидкости и газа
- •2.3. Закон Паскаля
- •3.1. Сжимаемость жидкостей и газов
- •3.2. Текучесть и вязкость
- •3.2.1. Определение вязкости по способу Петрова
- •3.2.2. Определение вязкости по способу Стокса
- •3.2.3. Способы определения вязкости жидкости, основанные на измерении параметров течения в капиллярах
- •3.2.4. Способы определения вязкости жидкости, основанные на определении времени истечения жидкости через отверстие.
- •3.3. Поверхностное натяжение
- •4.1. Дифференциальные уравнения гидростатики (уравнения Эйлера)
- •4.2.Интегрирование уравнений гидростатики.
- •4.2.1. Основное уравнение гидростатики.
- •4.2.3. Форма свободной поверхности жидкости в сосуде, который
- •4.2.4. Давление на стенки горизонтальной центрифуги.
- •5.1. Эпюры гидростатического давления на вертикальную стенку.
- •5.2. Эпюры гидростатического давления на плоскую наклонную стенку.
- •5.3. Эпюра гидростатического давления на тонкую вертикальную стенку.
- •5.4. Эпюра гидростатического давления на криволинейную стенку.
- •5 Рис 5.4..5. Построение эпюр гидростатического давления
- •5.6. Сила гидростатического давления на наклонную плоскую стенку
- •5.7. Сила гидростатического давления на криволинейную стенку
- •6.1. Сообщающиеся сосуды.
- •6.2.Гидравлический пресс.
- •6.3.Закон Архимеда. Элементы теории плавания тел.
- •Раздел III. Кинематика жидкости.
- •7.1.Основные предпосылки и определения
- •8.1.Уравнения движения реальной жидкости.
- •8.2. Уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости.
- •8.3. Примеры, поясняющие уравнение Бернулли.
- •Раздел V. Одномерная гидромеханика – гидравлика.
- •9.1. Примеры, поясняющие уравнения Бернулли.
- •9.1.1. Расходомер Вентури.
- •11.1.2. Измерение расхода с помощью осредняющих напорных трубок-зондов.
- •9.1.3. Струйный насос.
- •9.2. Местные гидравлические сопротивления.
- •10.1. Распределение скорости по сечению круглой трубы
- •10.2. Расход жидкости при ламинарном течении.
- •10.3. Закон гидравлического сопротивления по длине канала
- •11.1. Распределение скорости по сечению круглой трубы при турбулентном течении
- •11.2. Закон гидравлического сопротивления по длине канала при турбулентном течении.
- •Лекция 12. Подобие потоков. Расчет трубопроводов.
- •12.1. Элементы теории подобия.
- •12.2. Расчёт трубопроводов.
- •13.1. Скорость истечения из отверстия
- •13.2. Скорость и расход жидкости через насадки
- •13.3. Истечение жидкости из большого отверстия
- •13.4. Траектория полета струи.
- •14.1. Сила действия струи на твёрдую преграду.
- •14.3. Обтекание тел.
- •Глава 10 общие сведения о гидроприводе
- •10.1. Схемы объемного гидропривода,
- •10.2. Напор и давление гидромашин.
- •10.3. Баланс мощности. Основные технические
- •10.4. Рабочая жидкость
- •10.5. Системы циркуляции рабочей жидкости
- •Глава 11
- •11.1. Общие сведения
- •11.2. Поршневые насосы и гидродвигатели
- •11.2.2. Рабочий объем и напорная характеристика насоса
- •11.2.3. Характеристика насоса. Рабочий режим.
- •11.2.6. Регулирование подачи насосов.
- •11.2.7. Гидромоторы.
- •11.2.8. Гидроцилиндры и поворотные гидродвигатели
- •11.3. Шестеренные насосы и гидромоторы
- •11.4. Пластинчатые насосы и гидромоторы
- •11.7. Сравнительные технические показатели
- •Глава 12. Гидроаппаратура, вспомогательные
- •12.1. Классификация гидроаппаратов
- •12. 2. Направляющая аппаратура
- •12.2.1. Распределители жидкости
- •12.2.4. Клапаны выдержки времени
- •12.3. Регуляторы давления
- •12.3.1. Предохранительные клапаны
- •12.3.2. Переливные клапаны
- •12.3.3. Редукционные клапаны
- •12.4. Регуляторы расхода
- •12.4.1. Дроссели.
- •12.4.2. Регуляторы потока
- •12.4.3. Клапаны соотношения расходов.
- •12,5.1. Кондиционеры
- •12.5.2. Гидроемкости
- •12.5.3. Гидролинии
- •Глава 13. Объемный гидропривод
- •13.1. Общие сведения и классификация
- •13.2. Дроссельное регулирование
- •13.2.1. Последовательное включение дросселя
- •13.2.2. Параллельное включение дросселя.
3.2.1. Определение вязкости по способу Петрова
В основу способа Петрова положена формула Ньютона для определения силы вязкого трения:
T = μ . S.
Определение производится с помощью специального прибора (рис. 3.2) Основу прибора составляет сосуд I, вращающийся вокруг вертикальной оси с постоянной угловой скоростьюω, и цилиндр2, подвешенный на упругой нити3. СосудIзаполняют жидкостью, вязкость которой необходимо определить. Так как жидкость вязкая – то она увлекается сосудом и начинает вращаться вместе с ним.
В результате вязкого трения жидкости
о стенки цилиндра 2, он поворачивается
и закручивает упругую нить3. При
равенстве момента силы трения и
момента закрутки нити цилиндр2,
повернувшись на определенный угол,
останавливается. К упругой нити
прикреплена стрелка, конец стрелки
на шкале5показывает угол закрутки
нити.
Из условия равновесия находим
Tr = kφ, (3.7)
где k– коэффициент, зависящий от упругости нити;
φ– угол закрутки.
kφ– момент закрутки нити;
Поверхность трения равна S = 2πrh.
Градиент скорости ≈ = .
Подставляя в (3.11, а), находим μ2πrh . r = kφ, откуда
(3.8)
3.2.2. Определение вязкости по способу Стокса
Способ Стокса основан на измерении силы лобового сопротивления шара, движущегося во вязкой жидкости. Определение вязкости выполняется с помощью прибора (рис. 3.3).
Основу прибора составляет стеклянная трубка I, заполненная исследуемой жидкостью. В нижней и верхней части трубки помещаются устройства для удержания шарика3. Трубка относительно штатива4может поворачиваться на 180°.Опыт проводят следующим образом.
Если шарик 3находится внизу, то
трубку поворачивают на 180°. Нажимают
на кнопку устройства2. Шарик
отпускается и начинает падать. В начале
он движется ускоренно, а затем наступает
равновесие сил и скорость его падения
становится постоянной. При прохождении
черты5,нанесенной на трубке,
секундомер запускают, а при прохождении
черты6 останавливают.
Затем, трубку поворачивают на 180° и опыт
повторяют. Обычно 10 раз.
Так, как расстояние между чертами 5и6известно, то скорость находим из формулы
V =
где t – время прохождения шара от черты до черты.
Напишем условие равновесия для установившегося движения шарика:
A + T – G = 0,
где A – сила Архимеда;
T – сила вязкого трения;
G – сила тяжести шарика.
Найдем величины этих сил:
A = ρ.g; G = ρшg; T = μπd2 .
Так как градиент в данном случае определяется по сложной зависимости, то Стокс предположил, что ΔV = V; Δy = k.d, гдеk зависит от . Тогда
T = μπd2.
Подставим значения сил в уравнение равновесия:
Ρg + μπd – ρшg = 0
Откуда
μ = (ρш – ρ). (3.9)
3.2.3. Способы определения вязкости жидкости, основанные на измерении параметров течения в капиллярах
Типичным представителем приборов для измерения вязкости (вискозиметров), основанных на измерении параметров течения через капилляр, является вискозиметр ВПА-2 (рис. 3.4).
Прибор выполнен в виде U-образной
стеклянной трубки, на одном из колен
которой выполнен капилляр5, резервуар3и резервуар1. Сверху и снизу
резервуара нанесены риски2и4.
На трубку7надевают резиновую
грушу. Для заполнения прибора исследуемой
жидкостью прибор переворачивают,
опускают выход резервуара1в
жидкость, а грушей засасывают жидкость
до черты2.
Затем прибор быстро переворачивается,
и замечают время прохождения уровня
жидкости от метки 2до метки4.
Кинематическая вязкость находят по эмпирической формуле:
ν = t,
где g – ускорение силы тяжести в месте проведения опыта;
g0 – ускорение силы тяжести на широте Землиφ=45°;
k– постоянная данного прибора;
t – время истечения.
Опыты проводятся при температуре T = const, указанной в паспорте прибора.