- •Физика плазмы
- •Литература
- •Физика плазмы
- •Вселенная
- •Плазменные технологии
- •Рождение «плазмы»
- •Пространство параметров
- •Пространство параметров (2)
- •Квазинейтральность плазмы
- •Дебаевский радиус
- •Дебаевская экранировка
- •Параметр неидеальности плазмы
- •Формула Сахá
- •Корональное равновесие
- •Резонансная перезарядка
- •Транспортное сечение
- •Проводимость плазмы
- •Низкотемпературная плазма
- •Термоядерная плазма
- •Термоядерная плазма (2)
- •Циклотронное излучение
- •Рекомбинационное излучение
- •Интенсивность линейчатого излучения
- •Доплеровское уширение
- •Функция распределения
- •Кинетическое уравнение
- •Коэффициент теплопроводности
- •Коэффициенты переноса
- •Двухжидкостная магнитная гидродинамика
- •Уравнение теплопереноса
- •Одножидкостная магнитная гидродинамика
- •Одножидкостные МГД-уравнения
- •Уравнение вмороженности
- •Тензор напряжений магнитного поля
- •МГД-неустойчивости Z-пинча
- •Установка MAGPIE – теневые диагностики
- •Желобковая неустойчивость
- •Метод малых колебаний
- •Диэлектрическая проницаемость
- •Электромагнитные волны
- •Распространение радиоволн
- •Интерферометрия плазмы
- •Дисперсионный интерферометр
- •Распространение магнитного звука
- •Циклотронный резонанс
- •Дрейфовое приближение
- •Центробежный дрейф
- •Поляризация плазмы
- •Термоядерные реакции - определение
- •Потенциальная энергия взаимодействия
- •Г. Гамов, Е. Теллер (1938)
- •Радиоактивность термоядерной станции
- •Структура «инерциальной» электростанции
- •NIF – мишень (хольраум)
- •Проект Fusion Test Facility
- •Омический нагрев плазмы
- •Предельный ток разряда
- •Пилообразные колебания
- •Пилообразные колебания - томография
- •Дивертор
- •Бутстрэп-ток
- •Классические стеллараторы
- •Проблемы первых стеллараторов
- •Плазма в LHD
- •Проект W-7X (Германия)
- •Стохастизация магнитного поля
- •Сравнение RFP с токамаками
- •Пробкотрон Будкера-Поста
- •Амбиполярный потенциал
- •Амбиполярная ловушка
- •Параметры GAMMA-10
- •Газодинамическая ловушка
- •Многопробочная ловушка
- •Электронная лавина
- •Плазменная аэродинамика
- •Устройство плазменного дисплея
- •Высокодозная имплантация
- •Плазмохимическое травление
- •Российские плазматроны
- •МГД-генераторы
- •Ускоряющаяся Вселенная
- •Гравитационная неустойчивость
- •Звёзды. Светимость
- •Звёзды. Масса
- •Звёзды. Радиус
- •Гидродинамическое равновесие
- •Крабовидная туманность
- •Электрон-позитронные звёзды
В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 4
Интенсивность линейчатого излучениялучения
ω Интенсивность спектральных линий: Jkm = ωkm Akm Nk
k |
A |
= |
|
2e |
2 |
ω2 |
|
|
|
gm |
|
f |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
mk |
|
|
||||||||||
|
|
m c3 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
km |
|
|
km |
|
g |
k |
|
|
|
|
||||||||
m |
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сила осциллятора при поглощении |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
стат.веса состояний |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
вероятность спонтанного перехода |
|
|
|
|
|
6.67 10 |
8 |
|
|
|
gm |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
o |
||||||
|
A |
= |
|
|
|
|
|
f |
mk |
[СГС, A,c−1 ] |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
km |
|
|
|
λ2 |
|
|
|
|
gk |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Интенсивность линий пропорциональна плотности возбуждённых атомов (ионов)
•Излучение идёт только из тех областей плазмы, в которых есть эти ионы
•Разные линии даже одного элемента могут идти из разных областей (Z1 ≠ Z2)
•Более яркими являются т.н. резонансные линии (переходы с малыми m,n)
•При повышении температуры плазмы мощность линейчатого излучения примесей сдвигается в рентгеновский диапазон
•При измерении обязательно проверять прозрачность плазмы
В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 4
Отношениемощностидвух линийлиний
• Количество возбуждённых на данный уровень атомов (ионов) зависит от параметров плазмы, т.е. результат обработки измерения зависит от того,
какую модель мы выбрали для её описания → критически важно понимание типа равновесия в плазме
Отношение интенсивностей линий одного и того же иона при локальном термодинамическом равновесии
n |
= |
g |
exp(− E / T ) |
|
|
||
n0 |
|
|
e |
|
g0 |
I1 |
= |
A1 |
ω1 |
g1 |
exp(− |
E / T ) |
I2 |
|
A2 |
ω2 |
g2 |
|
e |
|
|
|
разность энергии уровней
В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 4
Оценкатемпературы по составуу ионовионов
Распределение по кратности ионизации ионов примесей зависит от температуры можно грубо эту температуру оценить просто по факту существования линий данного ионизационного состояния.
Примеси: C, N, O, F … Ti, Mo, Fe, Co, Ni … W … Ne, Ar
лёгкие примеси, конструкционные материалы, плазмоприёмники, напускается специально
Li-подобный Ar |
|
H-подобный Ar |
Ne-подобный Ar |
He-подобный Ar |
полная ионизация |
|
|
Ионам требуется заметное время, чтобы «ободраться» до требуемой ионизации
В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 4
Уширениеспектральных линийний
Механизмы уширения:
•естественная ширина линий
•эффект Доплера (влияние температуры плазмы) – уширение контура линии
•эффект Штарка (влияние плотности плазмы) – уширение контура линии
•эффект Зеемана (влияние магнитного поля) – расщепление компонентов линии
•турбулентный эффект Штарка (влияние турбулентных полей и волн в плазме)