- •Физика плазмы
- •Литература
- •Физика плазмы
- •Вселенная
- •Плазменные технологии
- •Рождение «плазмы»
- •Пространство параметров
- •Пространство параметров (2)
- •Квазинейтральность плазмы
- •Дебаевский радиус
- •Дебаевская экранировка
- •Параметр неидеальности плазмы
- •Формула Сахá
- •Корональное равновесие
- •Резонансная перезарядка
- •Транспортное сечение
- •Проводимость плазмы
- •Низкотемпературная плазма
- •Термоядерная плазма
- •Термоядерная плазма (2)
- •Циклотронное излучение
- •Рекомбинационное излучение
- •Интенсивность линейчатого излучения
- •Доплеровское уширение
- •Функция распределения
- •Кинетическое уравнение
- •Коэффициент теплопроводности
- •Коэффициенты переноса
- •Двухжидкостная магнитная гидродинамика
- •Уравнение теплопереноса
- •Одножидкостная магнитная гидродинамика
- •Одножидкостные МГД-уравнения
- •Уравнение вмороженности
- •Тензор напряжений магнитного поля
- •МГД-неустойчивости Z-пинча
- •Установка MAGPIE – теневые диагностики
- •Желобковая неустойчивость
- •Метод малых колебаний
- •Диэлектрическая проницаемость
- •Электромагнитные волны
- •Распространение радиоволн
- •Интерферометрия плазмы
- •Дисперсионный интерферометр
- •Распространение магнитного звука
- •Циклотронный резонанс
- •Дрейфовое приближение
- •Центробежный дрейф
- •Поляризация плазмы
- •Термоядерные реакции - определение
- •Потенциальная энергия взаимодействия
- •Г. Гамов, Е. Теллер (1938)
- •Радиоактивность термоядерной станции
- •Структура «инерциальной» электростанции
- •NIF – мишень (хольраум)
- •Проект Fusion Test Facility
- •Омический нагрев плазмы
- •Предельный ток разряда
- •Пилообразные колебания
- •Пилообразные колебания - томография
- •Дивертор
- •Бутстрэп-ток
- •Классические стеллараторы
- •Проблемы первых стеллараторов
- •Плазма в LHD
- •Проект W-7X (Германия)
- •Стохастизация магнитного поля
- •Сравнение RFP с токамаками
- •Пробкотрон Будкера-Поста
- •Амбиполярный потенциал
- •Амбиполярная ловушка
- •Параметры GAMMA-10
- •Газодинамическая ловушка
- •Многопробочная ловушка
- •Электронная лавина
- •Плазменная аэродинамика
- •Устройство плазменного дисплея
- •Высокодозная имплантация
- •Плазмохимическое травление
- •Российские плазматроны
- •МГД-генераторы
- •Ускоряющаяся Вселенная
- •Гравитационная неустойчивость
- •Звёзды. Светимость
- •Звёзды. Масса
- •Звёзды. Радиус
- •Гидродинамическое равновесие
- •Крабовидная туманность
- •Электрон-позитронные звёзды
В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 6
Тензорнапряжений магнитногого поляполя
Уравнение движения
для справки:
ρ ddtυ = −p + 1c j × B
магнитную силу F можно записать в дивергентной форме:
тензор напряжений магнитного поля Tαβ
тогда уравнение движения:
ρ ddtυ = −p − 8Bπ2 + (B ) 4Bπ
В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 6
Направлениедавления поляля
для справки:
рассмотрим единичный объём, сила на грань: α = − ˆαβ β
F P dS
|
|
dS = ndS = n |
|
|
dS = hdS = h |
||
|
|
B2 |
|
|
|
B2 |
|
F |
= − p + |
|
n |
F |
= − p − |
|
h |
|
|
||||||
α |
|
8π |
α |
α |
|
8π |
α |
|
|
|
|
|
|
||
поперёк силовых линий |
вдоль силовых линий |
||||||
магнитное поле давит |
магнитное поле тянет |
В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 6
Понятиеравновесия плазмымы
Условие равновесия плазменной границы поперёк магнитного поля:
|
|
F = 0 |
p + |
|
B2 |
= const |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
8π |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Статическое равновесие: |
|
υ = 0, |
|
|
∂ |
= 0 |
|||||||
|
|
|
∂t |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
dυ |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ρ |
= −p + |
j × B |
|
p = |
1 |
j × B |
|||||||
dt |
|
|
|||||||||||
|
|
c |
|
|
|
|
c |
|
линии поля и линии тока лежат на одной поверхности:
j p = B p = 0
градиент давления перпендикулярен токовой поверхности и силовым линиям !
В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 6
Простейшиеравновесия ● тэтаа--пинчпинч
пусть магнитное поле имеет одну компоненту: B = Bz
|
B2 |
|
|
|
B2 |
|
p + |
|
|
= 0 |
p + |
|
= const |
|
|
|||||
|
8π |
|
|
|
8π |
|
|
|
|
|
θ-пинч
Идея: создаём плазменный шнур внутри соленоида, затем включаем продольное магнитное поле.
Bz
j
Магнитное поле внутри плазмы равно нулю, p = const, внешнее поле из условия:
p = Bz2
8π
Плазма адиабатически сжимается нарастающим магнитным полем; одновременно плазма греется в силу уравнения адиабаты
При этом по границе плазмы течёт ток j, компенсирующий внешнее поле
В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 6
Простейшиеравновесия ● Z--пинчпинч
Z-пинч (пинч Беннета)
Идея: по плазменному столбу пропускаем большой ток. Этот ток нагревает плазму омически и создаёт магнитное поле Bφ , которое удерживает плазму от разлёта
I |
|
С, |
|
||
|
||
|
||
|
||
B ϕ |
U=U0 |
r
на границе: |
Bϕ = |
2I |
|
p = 2nT = |
B2 (r ) |
|
||
cr |
8π |
|||||||
|
|
|
|
|||||
|
давление плазмы на оси |
|
давление поля снаружи |
|||||
равновесие при: |
I = 2cr πnT = 2c |
NT |
(N =πr2n) |
Для термоядерной плазмы : T = 10 кэВ, n = 4·1014 см-3, I ~ 1 МА
Такая плазма равновесна, но неустойчива……….