- •§1 Основные понятия и определения
- •Теплопроводность
- •§2 Температурное поле
- •Гипотеза Фурье
- •§3 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •§4. Методы решения уравнения Фурье
- •Когда все условия выполнены, получаем конкретные константы c1, c2, c3…
- •§5. Граничные условия
- •Теплопроводность при стационарном тепловом режиме
- •§6.1 Плоская однослойная стенка г.У I р
- •6.2.Плоская многослойная стенка.
- •§ 6.3 Плоская однослойная стенка г.У III р.
- •6.4 Теплопередача через плоскую многослойную стенку
- •6.5 Совместное задание гуiIр и гуiiIр
- •6.6 Графо-аналитический метод расчета промежуточных
- •7. Теплопередача через цилиндрическую стенку
- •7.1 Однослойная цилиндрическая стенка. Гу1
- •7 .2 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.Гуiii
- •7.3 Многослойная цилиндрическая стенка
- •8. Обобщенный метод решения задач теплопроводности при стационарном тепловом режиме
- •9. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •10. Интенсификация теплопередач
- •10.1 От чего зависит k ?
- •10.2 Как влияют термические сопротивления
- •10.3 Другие пути
- •11. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.1 Дифференциальное уравнение теплопроводности ребра постоянного поперечного сечения
- •11.2 Стержень (ребро) бесконечной длины
- •§14 Анализ полученного решения
- •§14.2 Нагрев или охлаждение ?
- •§14.3 Вид температурных кривых
- •11.3 Ребро конечной длины
- •11.4. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.5 Уравнение теплопередачи через ребристую стенку
- •12. Теплопередача при стационарном режиме с внутренними источниками теплоты.
- •13. Нагрев (охлаждение) бесконечной пластины
- •§14.4. Очень малые числа Bi (Bi®0)
- •§15. Определение количества теплоты, отдаваемое пластиной в процессе охлаждения
- •§ 16. Нагрев (охлаждение) бесконечно длинного цилиндра
- •§18. Нагрев тел реальных размеров (Теорема о перемножении решений)
- •Цилиндр конечной длины.
- •§19. Влияние формы и размеров тела на скорость охлаждения
- •§20. Регулярный режим нагрева, охлаждения тел
- •Конвективный теплообмен
- •§21. Основные понятия, определения
- •Пограничные слои
- •§22. Диф. Уравнение конвективного теплообмена
- •§22.1 Уравнение теплоотдачи
- •§22.2. Ду энергии
- •§22.3. Дифференциальное уравнение движения
- •§22.4. Дифференциальное уравнение неразрывности (сплошности)
- •§24. Теплоотдача плоской поверхности
- •§24.1. Гидродинамика
- •§25. Теплоотдача при течении в каналах
- •§25.1. Гидродинамика
- •§27. Теплоотдача при свободной конвекции
- •§27.1. Неограниченный объем
- •§27.2. В ограниченном объеме
- •§28. Отдельные задачи конвективного теплообмена
- •§28.1. Понятие сплошной среды
- •§28.2. Теплоотдача при движении с большими скоростями
- •§28.3. Теплоотдача жидких металлов
- •§28.4. Теплоотдача разрежённых газов
- •Конвекция при фазовых превращениях
- •§29. Теплоотдача при конденсации
- •§ 29.1. Чистый пар, вертикальная стенка пленочный режим, насыщенный пар
- •§29.2. Т/о при пленочной конденсации чистого насыщенного неподвижного пара на вертикальной стенке при ламинарном и турбулентном режиме течения пленки конденсата
- •§ 29.3. Наклонная стенка и горизонтальная труба
- •Наружное омывание.
- •§ 29.8. Теплоотдача влажного пара
- •§ 29.9. Теплоотдача при капельной конденсации
- •§30. Теплообмен при кипении однокомпонентных жидкостей
- •§ 30.1. Физика кипения
§14.2 Нагрев или охлаждение ?
1 это изображение установления теплового равновесия
Bi=const с окружающей средой
0
начальный момент времени t=t0
тело охлаждается тело нагревается
§14.3 Вид температурных кривых
cos(mx)
Qx=1
b
Х0
X=0 X=1 A
-из геометрического смысла производной
-из определения тангенса
вывод справедлив для любого момента времени
11.3 Ребро конечной длины
Все количество теплоты отдается торцевой поверхностью по закону Фурье
условие стационарности
Сгруппируем
слагаемые по постоянным множителям:
; отсюда получаем:
при
при
Последнее можно допустить для случая, когда αl на торце стержня мало, а коэффициент теплопроводности материала λ велик и отношение αl/λ→0, т.е. можно пренебречь теплоотдачей с торца стержня. Для этих условий
В предельном случае x=l:
Количество теплоты Qр, Вт, отдаваемое поверхностью ребра в окружающую среду, будет равно количеству теплоты, подводимому к основанию ребра:
11.4. Теплопередача через ребристую стенку
u-периметр u=2b+2δ; δ<<l u=2b; ƒ=bδ; Fр=2bl; задано αр, αс, tж1, tж2
Bi=αpδ/λ - параметр, характеризующий термический массив среды
, где - коэф-т эф-ти ребра
11.5 Уравнение теплопередачи через ребристую стенку
Т/п
;
k-коэффициент теплопередачи неоребренной поверхности
12. Теплопередача при стационарном режиме с внутренними источниками теплоты.
известны ƒ λ ρ с заданы ГУ-I;
Задача симметрична tж=const; α=const
Определить t=ƒ(x)
;
;
; ; ; - условие симметрии
прямая
подстановка ГУ не дает определить с2,
но дает возможность определить tc:
ГУ-III подставим в поделим на α и найдем tc
; ; используя уравнение (*) при х=δ:
→
→
;
Цилиндр.
Заданы r0, λ=const, ГУ-III
Условия симметрии:
- замена переменной
Используя условия задачи и замену переменной решаем уравнение:
Получаем в итоге:
Теплопроводность при нестационарном тепловом режиме.
С
1.Изотермы
2.
3.График нагрева
(охл.)
13. Нагрев (охлаждение) бесконечной пластины
Дано: δ, λ, ρ, с; начальные условия: τ=0, t=t0=const; ГУ-III tж=const α=const
; ; ; ;
; ; ;
13.1. Решение дифференциальных уравнений методом разделения переменных (метод Фурье)
или
Переменные
легко разделяются:
П остоянную k определим из ГУ, а знак минус выбираем из физических соображений. Для тепловых процессов, стремящихся к тепловому равновесию, может быть только знак минус.
;
;
Условие симметрии
; → с2=0
Это значит, что частное решение sin(kx) не удовлетворяет ГУ.
с1с3=А
;
; kδ=μ →