- •§1 Основные понятия и определения
- •Теплопроводность
- •§2 Температурное поле
- •Гипотеза Фурье
- •§3 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •§4. Методы решения уравнения Фурье
- •Когда все условия выполнены, получаем конкретные константы c1, c2, c3…
- •§5. Граничные условия
- •Теплопроводность при стационарном тепловом режиме
- •§6.1 Плоская однослойная стенка г.У I р
- •6.2.Плоская многослойная стенка.
- •§ 6.3 Плоская однослойная стенка г.У III р.
- •6.4 Теплопередача через плоскую многослойную стенку
- •6.5 Совместное задание гуiIр и гуiiIр
- •6.6 Графо-аналитический метод расчета промежуточных
- •7. Теплопередача через цилиндрическую стенку
- •7.1 Однослойная цилиндрическая стенка. Гу1
- •7 .2 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.Гуiii
- •7.3 Многослойная цилиндрическая стенка
- •8. Обобщенный метод решения задач теплопроводности при стационарном тепловом режиме
- •9. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •10. Интенсификация теплопередач
- •10.1 От чего зависит k ?
- •10.2 Как влияют термические сопротивления
- •10.3 Другие пути
- •11. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.1 Дифференциальное уравнение теплопроводности ребра постоянного поперечного сечения
- •11.2 Стержень (ребро) бесконечной длины
- •§14 Анализ полученного решения
- •§14.2 Нагрев или охлаждение ?
- •§14.3 Вид температурных кривых
- •11.3 Ребро конечной длины
- •11.4. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.5 Уравнение теплопередачи через ребристую стенку
- •12. Теплопередача при стационарном режиме с внутренними источниками теплоты.
- •13. Нагрев (охлаждение) бесконечной пластины
- •§14.4. Очень малые числа Bi (Bi®0)
- •§15. Определение количества теплоты, отдаваемое пластиной в процессе охлаждения
- •§ 16. Нагрев (охлаждение) бесконечно длинного цилиндра
- •§18. Нагрев тел реальных размеров (Теорема о перемножении решений)
- •Цилиндр конечной длины.
- •§19. Влияние формы и размеров тела на скорость охлаждения
- •§20. Регулярный режим нагрева, охлаждения тел
- •Конвективный теплообмен
- •§21. Основные понятия, определения
- •Пограничные слои
- •§22. Диф. Уравнение конвективного теплообмена
- •§22.1 Уравнение теплоотдачи
- •§22.2. Ду энергии
- •§22.3. Дифференциальное уравнение движения
- •§22.4. Дифференциальное уравнение неразрывности (сплошности)
- •§24. Теплоотдача плоской поверхности
- •§24.1. Гидродинамика
- •§25. Теплоотдача при течении в каналах
- •§25.1. Гидродинамика
- •§27. Теплоотдача при свободной конвекции
- •§27.1. Неограниченный объем
- •§27.2. В ограниченном объеме
- •§28. Отдельные задачи конвективного теплообмена
- •§28.1. Понятие сплошной среды
- •§28.2. Теплоотдача при движении с большими скоростями
- •§28.3. Теплоотдача жидких металлов
- •§28.4. Теплоотдача разрежённых газов
- •Конвекция при фазовых превращениях
- •§29. Теплоотдача при конденсации
- •§ 29.1. Чистый пар, вертикальная стенка пленочный режим, насыщенный пар
- •§29.2. Т/о при пленочной конденсации чистого насыщенного неподвижного пара на вертикальной стенке при ламинарном и турбулентном режиме течения пленки конденсата
- •§ 29.3. Наклонная стенка и горизонтальная труба
- •Наружное омывание.
- •§ 29.8. Теплоотдача влажного пара
- •§ 29.9. Теплоотдача при капельной конденсации
- •§30. Теплообмен при кипении однокомпонентных жидкостей
- •§ 30.1. Физика кипения
§20. Регулярный режим нагрева, охлаждения тел
Ui – функция формы тела.
, где
μ1<μ2<μ3…
m1<m2<m3 …
ряд сходится быстро можно пренебречь всеми слагаемыми, кроме первого.
Физические свойства критического Fo
, где
Прологорифмируем:
(*)
1 2 3
центр
ln
пов-ть
кр, Foкр Время,
tg угла наклона прямой линии - это параметр m1.
1 – стадия неустановившегося теплового процесса,
2 – стадия регулярного теплового режима,
3 – стадия теплового равновесия, стационарного теплового режима.
Стадия регулярного режима: все точки нагреваются или охлаждаются с одинаковой скоростью.
Продифференцируем (*) по
- темп охлаждения в регулярном режиме, характеризует скорость изменения избыточной температуры и зависит от теплофизических свойств тела, его размеров (термическая массивность), условий взаимодействия тела с окружающей средой (коэффициент теплоотдачи); [1/c].
Для определения m рассмотрим уравнение теплового баланса охлаждающегося тела:
, где с – удельная теплоёмкость, V – объем тела, ρ – плотность вещества, - средняя по объему избыточная температура, τ – время.
- коэффициент неравномерности распределения температуры в теле,
где - средняя по объему, - средняя по поверхности.
- следовательно, относительная скорость охлаждения, или, иначе говоря, темп охлаждения m, однородного и изотропного тела при конечном значении коэффициента теплоотдачи пропорциональна коэффициенту теплоотдачи, поверхности тела и обратно пропорциональна его теплоёмкости (первая теорема Кондратьева).
Рассмотрим два предельных случая:
а) если Вi - внешняя задача.
б) если Вi - внутренняя задача.
При Вi темп охлаждения m становится прямо пропорциональным коэффициенту температуропроводности тела а, м2/с (вторая теорема Кондратьева):
Коэффициенты пропорциональности для тел:
Для пластины
Для шара
Для параллелепипеда
Для цилиндра конечной длины
Лыков А. В. показал, что регуляризация тепловых процессов происходит по локальным значениям тепловых потоков. В качестве общего свойства теплового регулярного режима можно принять соотношение
где - средняя по объему тела температура, tж – температура среды.
Теория регулярного режима может быть применена при решении таких практических задач, как определение времени прогрева (охлаждения) тел, определение теплофизических параметров вещества, коэффициента теплоотдачи, термических сопротивлений.