- •§1 Основные понятия и определения
- •Теплопроводность
- •§2 Температурное поле
- •Гипотеза Фурье
- •§3 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •§4. Методы решения уравнения Фурье
- •Когда все условия выполнены, получаем конкретные константы c1, c2, c3…
- •§5. Граничные условия
- •Теплопроводность при стационарном тепловом режиме
- •§6.1 Плоская однослойная стенка г.У I р
- •6.2.Плоская многослойная стенка.
- •§ 6.3 Плоская однослойная стенка г.У III р.
- •6.4 Теплопередача через плоскую многослойную стенку
- •6.5 Совместное задание гуiIр и гуiiIр
- •6.6 Графо-аналитический метод расчета промежуточных
- •7. Теплопередача через цилиндрическую стенку
- •7.1 Однослойная цилиндрическая стенка. Гу1
- •7 .2 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.Гуiii
- •7.3 Многослойная цилиндрическая стенка
- •8. Обобщенный метод решения задач теплопроводности при стационарном тепловом режиме
- •9. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •10. Интенсификация теплопередач
- •10.1 От чего зависит k ?
- •10.2 Как влияют термические сопротивления
- •10.3 Другие пути
- •11. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.1 Дифференциальное уравнение теплопроводности ребра постоянного поперечного сечения
- •11.2 Стержень (ребро) бесконечной длины
- •§14 Анализ полученного решения
- •§14.2 Нагрев или охлаждение ?
- •§14.3 Вид температурных кривых
- •11.3 Ребро конечной длины
- •11.4. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.5 Уравнение теплопередачи через ребристую стенку
- •12. Теплопередача при стационарном режиме с внутренними источниками теплоты.
- •13. Нагрев (охлаждение) бесконечной пластины
- •§14.4. Очень малые числа Bi (Bi®0)
- •§15. Определение количества теплоты, отдаваемое пластиной в процессе охлаждения
- •§ 16. Нагрев (охлаждение) бесконечно длинного цилиндра
- •§18. Нагрев тел реальных размеров (Теорема о перемножении решений)
- •Цилиндр конечной длины.
- •§19. Влияние формы и размеров тела на скорость охлаждения
- •§20. Регулярный режим нагрева, охлаждения тел
- •Конвективный теплообмен
- •§21. Основные понятия, определения
- •Пограничные слои
- •§22. Диф. Уравнение конвективного теплообмена
- •§22.1 Уравнение теплоотдачи
- •§22.2. Ду энергии
- •§22.3. Дифференциальное уравнение движения
- •§22.4. Дифференциальное уравнение неразрывности (сплошности)
- •§24. Теплоотдача плоской поверхности
- •§24.1. Гидродинамика
- •§25. Теплоотдача при течении в каналах
- •§25.1. Гидродинамика
- •§27. Теплоотдача при свободной конвекции
- •§27.1. Неограниченный объем
- •§27.2. В ограниченном объеме
- •§28. Отдельные задачи конвективного теплообмена
- •§28.1. Понятие сплошной среды
- •§28.2. Теплоотдача при движении с большими скоростями
- •§28.3. Теплоотдача жидких металлов
- •§28.4. Теплоотдача разрежённых газов
- •Конвекция при фазовых превращениях
- •§29. Теплоотдача при конденсации
- •§ 29.1. Чистый пар, вертикальная стенка пленочный режим, насыщенный пар
- •§29.2. Т/о при пленочной конденсации чистого насыщенного неподвижного пара на вертикальной стенке при ламинарном и турбулентном режиме течения пленки конденсата
- •§ 29.3. Наклонная стенка и горизонтальная труба
- •Наружное омывание.
- •§ 29.8. Теплоотдача влажного пара
- •§ 29.9. Теплоотдача при капельной конденсации
- •§30. Теплообмен при кипении однокомпонентных жидкостей
- •§ 30.1. Физика кипения
§3 Дифференциальное уравнение теплопроводности
Получение конкретного вида функции зависит от протекания процесса теплоты. Чтобы найти функцию, необходимо дать полное математическое описание этому процессу, т.е. сформировать математическую модель процесса.
Есть много методов, мы рассмотрим метод математической физики. Основы: от глобального рассмотрения переходит к рассмотрению на элементарно малых отрезках, это даёт возможность рассматривать процесс в точке, при этом многие переменные величины можно представить постоянными, что позволяет применить всю мощь математического аппарата.
Выделим в объёме вещества или среды объём dV=dxdydz, расположим его удобно, рисунок 4.
X
Z
dQx+dx
dQz+dz
dQy+dy
Допущения:
Физические свойства в объёме dV вещества или среды постоянны: ρ,с,λ=const
Расширением объёма с изменением температуры пренебрегаем dV≠f(t)
Вещество или среду будем считать в объёме dV сплошной, не дискретной.(Сплошное вещество называется континуумом)
Вещество или среда однородно и изотропно.
В объёме dV посредством теплопроводности попадает тепло
это тепловой баланс объёма dV, с другой стороны это закон сохранения энергии.
dQ2=qv*dV*d [Дж]
[qv]= =const
Разложим неизвестную функцию qx+dx в ряд Тейлора
на входе
на выходе
остаток в направлении оси Y:
остаток в направлении оси Z:
приход теплоты:
Если в направлении оси X плотность теплового потока убывает, то тогда выйдет поток меньше, чем вошёл; тогда остаток будет положительным dQx>0, но
Плотность теплового потока – векторная величина:
Некоторое количество теплоты dQ, подведённое к объёму dV за время d теплопроводностью dQ1, привело к изменению температуры вещества в объёме dV
Применим закон Фурье
; ;
; ;
§4. Методы решения уравнения Фурье
Физические условия задачи(теплофизические условия) l,r,b,c… мы должны знать всё о физических константах вещества
Геометрические условия: задаются все геометрические размеры рассматриваемой системы, её форма и ориентация в пространстве l1, l2,…,lm.
Граничные условия: условия обмена теплотой тела с окружающей средой на физических границах(этой границей может быть фиктивная поверхность мысленно выделяемая в теле). tпов=¦(x,y,z,t)
Начальные условия: tt=0=¦(x,y,z)-для начального момента времени.