- •§1 Основные понятия и определения
- •Теплопроводность
- •§2 Температурное поле
- •Гипотеза Фурье
- •§3 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •§4. Методы решения уравнения Фурье
- •Когда все условия выполнены, получаем конкретные константы c1, c2, c3…
- •§5. Граничные условия
- •Теплопроводность при стационарном тепловом режиме
- •§6.1 Плоская однослойная стенка г.У I р
- •6.2.Плоская многослойная стенка.
- •§ 6.3 Плоская однослойная стенка г.У III р.
- •6.4 Теплопередача через плоскую многослойную стенку
- •6.5 Совместное задание гуiIр и гуiiIр
- •6.6 Графо-аналитический метод расчета промежуточных
- •7. Теплопередача через цилиндрическую стенку
- •7.1 Однослойная цилиндрическая стенка. Гу1
- •7 .2 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.Гуiii
- •7.3 Многослойная цилиндрическая стенка
- •8. Обобщенный метод решения задач теплопроводности при стационарном тепловом режиме
- •9. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •10. Интенсификация теплопередач
- •10.1 От чего зависит k ?
- •10.2 Как влияют термические сопротивления
- •10.3 Другие пути
- •11. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.1 Дифференциальное уравнение теплопроводности ребра постоянного поперечного сечения
- •11.2 Стержень (ребро) бесконечной длины
- •§14 Анализ полученного решения
- •§14.2 Нагрев или охлаждение ?
- •§14.3 Вид температурных кривых
- •11.3 Ребро конечной длины
- •11.4. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.5 Уравнение теплопередачи через ребристую стенку
- •12. Теплопередача при стационарном режиме с внутренними источниками теплоты.
- •13. Нагрев (охлаждение) бесконечной пластины
- •§14.4. Очень малые числа Bi (Bi®0)
- •§15. Определение количества теплоты, отдаваемое пластиной в процессе охлаждения
- •§ 16. Нагрев (охлаждение) бесконечно длинного цилиндра
- •§18. Нагрев тел реальных размеров (Теорема о перемножении решений)
- •Цилиндр конечной длины.
- •§19. Влияние формы и размеров тела на скорость охлаждения
- •§20. Регулярный режим нагрева, охлаждения тел
- •Конвективный теплообмен
- •§21. Основные понятия, определения
- •Пограничные слои
- •§22. Диф. Уравнение конвективного теплообмена
- •§22.1 Уравнение теплоотдачи
- •§22.2. Ду энергии
- •§22.3. Дифференциальное уравнение движения
- •§22.4. Дифференциальное уравнение неразрывности (сплошности)
- •§24. Теплоотдача плоской поверхности
- •§24.1. Гидродинамика
- •§25. Теплоотдача при течении в каналах
- •§25.1. Гидродинамика
- •§27. Теплоотдача при свободной конвекции
- •§27.1. Неограниченный объем
- •§27.2. В ограниченном объеме
- •§28. Отдельные задачи конвективного теплообмена
- •§28.1. Понятие сплошной среды
- •§28.2. Теплоотдача при движении с большими скоростями
- •§28.3. Теплоотдача жидких металлов
- •§28.4. Теплоотдача разрежённых газов
- •Конвекция при фазовых превращениях
- •§29. Теплоотдача при конденсации
- •§ 29.1. Чистый пар, вертикальная стенка пленочный режим, насыщенный пар
- •§29.2. Т/о при пленочной конденсации чистого насыщенного неподвижного пара на вертикальной стенке при ламинарном и турбулентном режиме течения пленки конденсата
- •§ 29.3. Наклонная стенка и горизонтальная труба
- •Наружное омывание.
- •§ 29.8. Теплоотдача влажного пара
- •§ 29.9. Теплоотдача при капельной конденсации
- •§30. Теплообмен при кипении однокомпонентных жидкостей
- •§ 30.1. Физика кипения
§22. Диф. Уравнение конвективного теплообмена
§22.1 Уравнение теплоотдачи
y
Wx tж
ГПС
q
ГПС
k
Wx=0 X tc X
y tж
q
tc X
t - tc =
t - tж =
c = tc - tж
По закону Фурье qт/п = -
Закон Ньютона - Рихмана:
qконв. = (tc -tж)
qт/п = qконв.
Закон Фурье записывается в точке на самой поверхности, где расположен неподвижный слой жидкости, теплота через который переносится только теплопроводностью.
(tc -tж)
- дифференциальное уравнение теплоотдачи
dt = dQ (tж=const; dtж/dy=0)
Выберем константу линейного размера. Назовем ее l0, определяющей минимальный размер.
где (t - tж)/(tc - tж)
Y=y/l0
Nu=
Nu= l0/ж
Nu=l0/ж)/(1/)
Чтобы определить безразмерный коэффициент теплоотдачи (Nu), необходимо найти градиент температуры на поверхности. Но так как градиент на поверхности связан с градиентом в самом потоке, чтобы решить эту задачу нужно знать распределение температуры в потоке. Такую задачу можно решить, решив ДУ энергии движущейся жидкости.
§22.2. Ду энергии
z
x
y
- уравнение теплопроводности
В движущейся жидкости сохраняется механизм теплопроводности и к нему добавляется конвективный механизм
полная или субстанционная производная
t1 t2 t3 t4
горячая жидкость
временная или локальная производная, связана с общими изменениями температуры во времени.
tж =const
tж=0 tж
tж
При движении объема со скоростью WX в пространстве, где температура меняется по закону происходит изменение температуры этого объема по , аналогично по другим осям.
Вывод: чтобы определить температуру в движущемся объеме жидкости (а за ней определить Nu), необходимо иметь полное пространственное описание вектора скорости жидкости.
Уравнений 2, неизвестных 5: Nu, Θ, WX, WY, WZ
Чтобы сделать систему замкнутой необходимо к ней добавить ещё три уравнения, которые бы описывали вектор скорости, таким уравнением является уравнение движения. Отличие от ГГД. ГГД изучает изотермическое течение, а ТМО неизотермическое. Поэтому в ГГД уравнение Навье-Стокса полностью описывает течение, а в ТМО они являются только частью общей системы дифференциальных уравнений конвективного теплообмена.