- •§1 Основные понятия и определения
- •Теплопроводность
- •§2 Температурное поле
- •Гипотеза Фурье
- •§3 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •§4. Методы решения уравнения Фурье
- •Когда все условия выполнены, получаем конкретные константы c1, c2, c3…
- •§5. Граничные условия
- •Теплопроводность при стационарном тепловом режиме
- •§6.1 Плоская однослойная стенка г.У I р
- •6.2.Плоская многослойная стенка.
- •§ 6.3 Плоская однослойная стенка г.У III р.
- •6.4 Теплопередача через плоскую многослойную стенку
- •6.5 Совместное задание гуiIр и гуiiIр
- •6.6 Графо-аналитический метод расчета промежуточных
- •7. Теплопередача через цилиндрическую стенку
- •7.1 Однослойная цилиндрическая стенка. Гу1
- •7 .2 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.Гуiii
- •7.3 Многослойная цилиндрическая стенка
- •8. Обобщенный метод решения задач теплопроводности при стационарном тепловом режиме
- •9. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •10. Интенсификация теплопередач
- •10.1 От чего зависит k ?
- •10.2 Как влияют термические сопротивления
- •10.3 Другие пути
- •11. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.1 Дифференциальное уравнение теплопроводности ребра постоянного поперечного сечения
- •11.2 Стержень (ребро) бесконечной длины
- •§14 Анализ полученного решения
- •§14.2 Нагрев или охлаждение ?
- •§14.3 Вид температурных кривых
- •11.3 Ребро конечной длины
- •11.4. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.5 Уравнение теплопередачи через ребристую стенку
- •12. Теплопередача при стационарном режиме с внутренними источниками теплоты.
- •13. Нагрев (охлаждение) бесконечной пластины
- •§14.4. Очень малые числа Bi (Bi®0)
- •§15. Определение количества теплоты, отдаваемое пластиной в процессе охлаждения
- •§ 16. Нагрев (охлаждение) бесконечно длинного цилиндра
- •§18. Нагрев тел реальных размеров (Теорема о перемножении решений)
- •Цилиндр конечной длины.
- •§19. Влияние формы и размеров тела на скорость охлаждения
- •§20. Регулярный режим нагрева, охлаждения тел
- •Конвективный теплообмен
- •§21. Основные понятия, определения
- •Пограничные слои
- •§22. Диф. Уравнение конвективного теплообмена
- •§22.1 Уравнение теплоотдачи
- •§22.2. Ду энергии
- •§22.3. Дифференциальное уравнение движения
- •§22.4. Дифференциальное уравнение неразрывности (сплошности)
- •§24. Теплоотдача плоской поверхности
- •§24.1. Гидродинамика
- •§25. Теплоотдача при течении в каналах
- •§25.1. Гидродинамика
- •§27. Теплоотдача при свободной конвекции
- •§27.1. Неограниченный объем
- •§27.2. В ограниченном объеме
- •§28. Отдельные задачи конвективного теплообмена
- •§28.1. Понятие сплошной среды
- •§28.2. Теплоотдача при движении с большими скоростями
- •§28.3. Теплоотдача жидких металлов
- •§28.4. Теплоотдача разрежённых газов
- •Конвекция при фазовых превращениях
- •§29. Теплоотдача при конденсации
- •§ 29.1. Чистый пар, вертикальная стенка пленочный режим, насыщенный пар
- •§29.2. Т/о при пленочной конденсации чистого насыщенного неподвижного пара на вертикальной стенке при ламинарном и турбулентном режиме течения пленки конденсата
- •§ 29.3. Наклонная стенка и горизонтальная труба
- •Наружное омывание.
- •§ 29.8. Теплоотдача влажного пара
- •§ 29.9. Теплоотдача при капельной конденсации
- •§30. Теплообмен при кипении однокомпонентных жидкостей
- •§ 30.1. Физика кипения
11.2 Стержень (ребро) бесконечной длины
При x , t tж,
=c1emx + c2e-mx 0 = c1em c1 = 0
m = [1/м]
[mx] - безразмерная величина
e-mx
1 m1m1
m2
m3
x
m показывает эффективность применения ребра. Чем больше m, тем короче можно делать ребро.
Все количество теплоты, которое отдает ребро в окружающую среду, проводится теплопроводностью через основание ребра по закону Фурье:
Qp = -
что частное решение sin (kx) не удовлетворяет начальным условиям
получим это решение. Граничные условия третьего рода.
- характеристическое уравнение для данной задачи
При
при
если подчинить задачу начальным условиям , то получим
- безразмерное время процесса и называется числом Фурье.
- это общее решение дифференциального уравнения теплопроводности в обобщенном и безразмерном виде.
0<X<1,0 1,0>q>0 mi=f(Bi)
Из-за того что ряд корней m быстро убывает, температурный ряд очень быстро сходится, если F0 ³0,3 , это сходимость ряда становится настолько существенной, что в сумме ряда можно ограничиться первым членом ряда.
Зафиксируем координату Х например поверхность Х=1, ось Х=0 и т.д., следовательно
§14 Анализ полученного решения
§14.1 F0³0,3
если зафиксировать рассматриваемую координату Х=1,0 – поверхность (х=d)
Х=0 – ось пластины(центр) (х=0)
1,0>X>0
поверхность пластины Х=1
центр пластины Х=0
Þ
Номограмма – графическое изображение закона.
Q 1,0
0,9 Bi=0,1
0 1,0 10 100 F0
Пример: стальная пластина толщиной 0,4 м, нагретая до t0=500 °C помещается в воду tводы=20 °C. Определить чему равна температура поверхности после 0,1 часа.
°C