- •Министерство образования и науки Российской Федерации
- •Гидравлика
- •Часть 2 Гидродинамика (основные теоретические положения и кинематика)
- •Введение
- •Общие положения
- •Жидкостной частицей называется малый объем жидкости, который при движении деформируется, но масса которого не смешивается с окружающей средой.
- •Под потоком жидкости понимается движение в определенном направлении непрерывно связанных между собой частиц жидкости.
- •Кинематика
- •Два метода изучения движения жидкости
- •Траекторией движения жидкой частицы называется путь, пройденный этой частицей за некоторый промежуток времени.
- •В общем случае линия тока – это кривая линия, в каждой точке которой вектор скорости в данный момент времени направлен по касательной.
- •Понятия элементарной струйки и трубки тока
- •Понятия о расходе и средней скорости потока
- •Уравнение неразрывности (сплошности) потока
- •Уравнение расхода несжимаемой жидкости
- •Дифференциальные уравнения движения реальной (вязкой) жидкости Уравнения Навье–Стокса
- •Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости
- •Уравнение Бернулли для установившегося движения элементарной струйки вязкой жидкости
- •Уравнение Бернулли для плавноизменяющегося потока вязкой жидкости
- •Потери напора по длине
- •Основное уравнение движения жидкости в трубопроводе круглого поперечного сечения
- •Режимы течения жидкости
- •Понятие о теории подобия
- •Ламинарный режим движения
- •Равномерное движение в трубопроводе круглого сечения
- •Уравнение (2.90) есть закон распределения локальных скоростей частиц жидкости при ламинарном движении жидкости в трубопроводе круглого сечения.
- •Равномерное движение в плоском (щелевом) канале
- •Равномерное движение в щелевом канале с одной движущейся поверхностью
- •Течение жидкости через торцевой зазор, образованный двумя неподвижными дисками
- •Течение жидкости через торцевой зазор, образованный двумя дисками – подвижным и неподвижным
- •Гидродинамическая теория смазки
- •Содержание
- •Гидравлика
- •Часть 2 Гидродинамика (основные теоретические положения и кинематика)
Гидродинамическая теория смазки
При скольжении двух твердых тел относительно друг друга имеет место резкое изменение скорости между соприкасающимися телами. Трение в этом случае зависит от состояния поверхностей трущихся тел. Если трущиеся поверхности сухие, то их износ наступает очень быстро; если поверхности разделены слоем жидкости, то износ может не произойти даже через длительный период времени.
В жидкости при наличии градиента скорости возникает внутреннее трение. При этом характерно непрерывное изменение скорости от одного слоя к другому.
В технике для снижения износа трущихся твердых поверхностей их обычно разделяют слоем вязкой жидкости (смазкой) определенной толщины. Явления, возникающие при этом, должны быть отнесены к случаю внутреннего трения. Впервые эта идея была выдвинута Н.П. Петровым и развита им в теории гидродинамической смазки.
Рассматривая случай трения между вращающимся валом и окружающим его цилиндрическим подшипником при наличии в зазоре смазочного материала, Н.П. Петров отнес это явление к случаю внутреннего трения. Им была рассмотрена задача, когда центры сечений вала и подшипника совпадают, при этом скольжение между смазкой и поверхностями вала и подшипника отсутствует (рис. 2.31).
Рис. 2.31. Случай трения между вращающимся валом и окружающим
его цилиндрическим подшипником при наличии в зазоре
смазочного материала
Если толщина зазора мала по сравнению с радиусом вала r, т. е. то движение смазочного материала можно рассматривать как фрикционное движение в плоской щели.
Изменение локальной скорости, как мы уже выяснили, носит линейный характер:
где – линейная скорость на поверхности вала, здесь n – число оборотов вала.
Касательные напряжения могут быть представлены в виде зависимости
, (2.154)
а сила внутреннего трения на поверхности вала
,
где l – длина подшипника; n – число оборотов вала в секунду; μ – коэффициент динамической вязкости.
Так как в подшипнике возникает сопротивление вращению вала, то характеризовать его необходимо не силой трения, а моментом этой силы относительно оси вала:
M = Tr,
при этом все моменты силы трения, действующие на разные участки поверхности вала, можно складывать алгебраически.
Таким образом, суммарный момент силы трения
.
Величина момента позволяет определить работу сил трения в подшипнике:
. (2.155)
Из уравнения (2.155) видно, что расход энергии на преодоление сил трения прямо пропорционален коэффициенту динамической вязкости, квадрату числа оборотов и обратно пропорционален толщине зазора между валом и подшипником.
Полученные зависимости справедливы и оправдываются только при достаточно больших скоростях. При малых числах оборотов вала зависимости не подтверждаются опытом. Оказывается, в этом случае вал и подшипник располагаются не соосно и в их расположении устанавливается эксцентриситет (рис. 2.32), что приводит к более сложному закону распределения локальных скоростей жидкой смазки в зазоре. При этом эпюра локальных скоростей не может иметь прямолинейную форму, какую она имеет при соосном расположении вала и подшипника.
Рис. 2.32. Смещение оси вала по отношению к оси
подшипника при малых числах оборота вала
Явление возникновения эксцентриситета при малых числах оборотов вала объяснили Н.Г. Жуковский и С.А. Чаплыгин. Оказывается, что при вращении вала в слое смазочного материала появляется подъемная сила, которая тем больше по величине, чем больше число оборотов вала. В результате этого поверхность вращающегося вала оказывается под действием дополнительных сил, которые направлены перпендикулярно к поверхности вала и стремятся сместить ось вала в сторону вращения. Вал оказывается как бы подвешенным внутри вязкой жидкости.
В технике оценивают силы трения, относя их к нагрузке. Если нагрузка на продольное сечение вала равна , то коэффициент трения
(2.156)
и становится тем больше, чем больше и чем меньше .
Следовательно, с уменьшением коэффициента вязкости трение уменьшается, что противоречит реальности на практике. Оказывается, с уменьшением вязкости увеличивается эксцентриситет и уменьшается величина зазора между поверхностями.
Практический вывод из вышеизложенной теории состоит в том, что для получения минимального коэффициента трения величина должна иметь определенное значение. Следовательно, подбирая смазку с оптимальным коэффициентом динамической вязкости, можно уменьшить силу трения.
Значение смазки состоит не только в уменьшении износа трущихся деталей. При смазке важно, чтобы толщина минимального зазора превышала высоту неровностей сопрягаемых поверхностей. Для этого стараются трущимся поверхностям придать как можно более гладкую форму и применяют смазку такой вязкости, при которой толщина зазора будет превышать высоту выступов.
При эксплуатации большого числа механизмов следует иметь в виду, что момент пуска наиболее опасен с точки зрения износа поверхностей валов и подшипников.