- •Министерство образования и науки Российской Федерации
- •Гидравлика
- •Часть 2 Гидродинамика (основные теоретические положения и кинематика)
- •Введение
- •Общие положения
- •Жидкостной частицей называется малый объем жидкости, который при движении деформируется, но масса которого не смешивается с окружающей средой.
- •Под потоком жидкости понимается движение в определенном направлении непрерывно связанных между собой частиц жидкости.
- •Кинематика
- •Два метода изучения движения жидкости
- •Траекторией движения жидкой частицы называется путь, пройденный этой частицей за некоторый промежуток времени.
- •В общем случае линия тока – это кривая линия, в каждой точке которой вектор скорости в данный момент времени направлен по касательной.
- •Понятия элементарной струйки и трубки тока
- •Понятия о расходе и средней скорости потока
- •Уравнение неразрывности (сплошности) потока
- •Уравнение расхода несжимаемой жидкости
- •Дифференциальные уравнения движения реальной (вязкой) жидкости Уравнения Навье–Стокса
- •Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости
- •Уравнение Бернулли для установившегося движения элементарной струйки вязкой жидкости
- •Уравнение Бернулли для плавноизменяющегося потока вязкой жидкости
- •Потери напора по длине
- •Основное уравнение движения жидкости в трубопроводе круглого поперечного сечения
- •Режимы течения жидкости
- •Понятие о теории подобия
- •Ламинарный режим движения
- •Равномерное движение в трубопроводе круглого сечения
- •Уравнение (2.90) есть закон распределения локальных скоростей частиц жидкости при ламинарном движении жидкости в трубопроводе круглого сечения.
- •Равномерное движение в плоском (щелевом) канале
- •Равномерное движение в щелевом канале с одной движущейся поверхностью
- •Течение жидкости через торцевой зазор, образованный двумя неподвижными дисками
- •Течение жидкости через торцевой зазор, образованный двумя дисками – подвижным и неподвижным
- •Гидродинамическая теория смазки
- •Содержание
- •Гидравлика
- •Часть 2 Гидродинамика (основные теоретические положения и кинематика)
Уравнение неразрывности (сплошности) потока
Уравнение неразрывности, или сплошности, потока является уравнением материального баланса в гидродинамике и выражает собой закон сохранения массы вещества в установившемся потоке жидкости или газа.
Рассмотрим поток сжимаемой жидкости (газа), движущийся в установившемся режиме. Зафиксируем этот поток в декартовой системе координат (рис. 2.11). Выберем произвольно в этом потоке неподвижную точку А (x, y, z).
Рис. 2.11. Расчетная схема к выводу уравнения
неразрывности потока сжимаемой жидкости
Выделим вокруг точки А бесконечно малый объем в виде прямоугольного параллелепипеда с ребрами dx, dy и dz, параллельными соответствующим осям координат. Пусть локальная скорость частицы жидкости, находящейся в точке А (центр тяжести параллелепипеда), будет равна u, а плотность жидкости в данной частице – ρ.
Изменение значений u и ρ в пространстве нам не известно, поэтому для последующих рассуждений и их математической записи введем следующие допущения:
– допустим, что увеличение u и ρ происходит в направлении увеличения значений координат x, y и z;
– считаем, что изменение u и ρ происходит плавно с изменением значений координат рассматриваемых точек в пространстве.
Тогда масса жидкости, прошедшей через левую грань adcb выделенного параллелепипеда за время dt,
(2.17)
где – массовый расход жидкости через левую грань площа- дью dydz, кг/с; – массовый расход жидкости через сечение, проходящее через точку А параллельно левой грани параллелепипе-да, кг/с; – изменение массового расхода жидкости из-за разницы положений левой грани и сечения, проходящего через точку А (расстояние между этими сечениями ), кг/с.
Так как грань adcb находится слева от центра А, то в соответствии с принятыми допущениями данное выражение берем со знаком минус.
Масса жидкости, прошедшей через правую грань a΄d΄c΄b΄ выделенного параллелепипеда за время dt,
(2.18)
где – массовый расход жидкости через правую грань площа- дью dydz, кг/с.
В уравнении (2.18) величину изменения массового расхода [второе слагаемое в правой части уравнения (2.18)] в соответствии с принятыми допущениями берем со знаком плюс.
В результате приток или отток массы жидкости в данном объеме в направлении оси x за единицу времени
(2.19)
Далее, рассуждая аналогично, получим выражения изменения массы в интересующем нас объеме в единицу времени, рассматривая потоки массы жидкости по направлениям y и z.
В направлении оси y приток или отток массы dGy будет определяться массовыми потоками через грани cc΄b΄b (задняя грань) и add΄a΄ (передняя грань):
(2.20)
В направлении оси z приток или отток массы dGz будет определяться массовыми потоками через грани abb΄a΄ (нижняя грань) и dcc΄d΄ (верхняя грань):
(2.21)
Полное изменение массы жидкости в единицу времени dG в рассматриваемом объеме по всем трем направлениям
(2.22)
Увеличение или уменьшение массы жидкости m в фиксированном объеме V может происходить лишь за счет изменения ее плотности ρ, так как , но V = const, поэтому .
Учитывая последнее, изменение массы жидкости в единицу времени в интересующем нас объеме dxdydz можно записать как
(2.23)
Приравнивая значения dG из уравнений (2.22) и (2.23) полу-чаем
(2.24)
Сократив обе части уравнения (2.24) на dxdydz, получим
(2.25)
Данное выражение представляет собой уравнение неразрывности (сплошности) потока сжимаемой жидкости в дифференциальной форме.
Так как в гидравлике мы рассматриваем практически несжимаемые жидкости, то в уравнении (2.25) ρ = const. Отсюда следует, что ρx = ρy = ρz= ρ и выражение (2.25) можно преобразовать к виду
(2.26)
Произведение плотности на выражение, стоящее в скобках, будет равно нулю только в том случае, если выражение в скобках будет равно нулю. Второй сомножитель, а именно плотность, не может равняться нулю, так как в этом случае потеряется физический смысл рассматриваемого явления. Из сказанного следует, что
(2.27)
Зависимость (2.27) является уравнением неразрывности потока несжимаемой жидкости в дифференциальной форме. В высшей математике она представляет собой дивергенцию вектора скорости и может быть записано более кратко:
div u = 0. (2.28)