- •ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО МОРСКОГО И РЕЧНОГО ТРАНСПОРТА ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ
- •Введение
- •3.1.Приведение сходящейся системы сил к центру
- •5.5.Уравнения равновесия плоской произвольной системы сил
- •Введение
- •Круг проблем, рассматриваемых в механике, очень велик и с развитием этой науки в
- •При изучении какого-либо явления необходимо выделять в нём наиболее существенное, главное, абстрагируясь от
- •Таковыми и являются законы, теоремы и принципы теоретической механики, которые установлены в результате
- •Статика твёрдого тела
- •Задачи статики
- •1. Основные понятия статики
- •1.2. Свободное (несвободное) твёрдое тело
- •Тело, перемещениям которого в пространстве препятствуют другие тела, называется несвободным, рис. 2.
- •1.3. Сила. Система сил
- •Совокупность нескольких сил, действующих на тело называется системой сил.
- •Сила, эквивалентная по своему действию на данное тело данной системе сил называется её
- •1.4. Проекция силы на ось
- •Пример 1
- •Задание 1
- •1.5. Определение модуля силы
- •Пример 2
- •Направляющие косинусы:
- •Задание 3
- •1.6. Главный вектор системы сил
- •Направление главного вектора определяется направ- ляющими косинусами
- •Задание 4
- •Решение
- •1.7. Момент силы относительно точки
- •Вектор момента приложен в точке О и направлен перпендикулярно плоскости, прохо-дящей через центр
- •Рис. 5 Модуль вектора момента равен
- •Геометрически модуль момента силы относительно точки может быть представлен как удвоенная площадь треугольника,
- •Для сил, расположенных в одной плоскости применяется алгебраический момент.
- •Момент считается положительным, когда сила стремится повернуть тело вокруг центра О против хода
- •2) момент силы относительно точки равен нулю, когда линия действия силы проходит через
- •Пример 3
- •Находим моменты этих сил относительно точки А.
- •1.8. Момент силы относительно оси
- •1)строим плоскость, перпендикулярную оси;
- •2) проецируем силу на эту плоскость;
- •3) находим плечо проекции силы относительно точки пересечения оси с плоскостью;
- •4) вычисляем произведение проекции силы на плечо;
- •Момент силы относительно оси равен нулю, если: 1)сила параллельна оси; 2)линия действия силы
- •Момент силы относительно точки связан с моментом силы относительно оси, проходящей через эту
- •где , , – углы между направлением векторного момента силы и положительными направлениями
- •1.9. Главный момент системы сил
- •Направление главного момента определяется направ- ляющими косинусами
- •2. Аксиомы статики
- •Аксиома 2. Действие данной системы сил на абсолютно твердое тело не изменится, если
- •Аксиома 3. Две силы, приложенные к телу в одной точке, имеют равнодействующую, прило-
- •На первом рисунке равнодействующая двух сил приложена в точке А. На втором рисунке
- •Аксиома 4. Силы, взаимодействия двух тел равны по величине противоположны по направлению и
- •3. Сходящаяся система сил
- •Приведём эту систему сил к центру С. Для этого применим следствие из второй
- •Сложим эти силы по правилу треугольника, рис. 17.
- •3. 2. Условия равновесия сходящейся системы сил
- •Следовательно, будет равен нулю и главный вектор этой системы сил.
- •Так как главный вектор равен геометрической сумме сил, то эта сумма также будет
- •Введём координатные оси Оxyz и спроецируем векторную сумму сил
- •Если тело находится в равновесии под действием плоской сходящейся системы сил, рис. 18
- •3.3. Теорема о трёх силах
- •4. Теория пар сил
- •Пары, расположенные в одной плоскости образуют плоскую систему пар, рис. 22. Пары, расположенные
- •4.2. Момент пары сил
- •Таким образом момент пары сил равен главному моменту сил пары относительно любого центра.
- •Если рассматриваются пары сил, лежащие в одной плоскости, то эту плоскость совмещают с
- •Момент каждой пары равен произведению силы пары на плечо взятому со своим знаком.
- •Из доказанного следует, что момент пары сил не изменяется, в следующих случаях:
- •2) при повороте пары сил в плоскости её действия;
- •3) при переносе пары сил из плоскости её действия в параллельную плоскость.
- •4.3. Сложение моментов пар сил
- •Векторы моментов пар – свободные векторы. Поэтому выберем произвольную точку С и перенесём
- •Складывая векторы моментов пар, получим многоугольник, замыкающей стороной которого будет момент пары, эквивалентной
- •При сложении пар сил, расположенных в плоскости, моменты пар складываются алгебраически. Результи- рующая
- •4.4. Условия равновесия пар сил
- •Если тело находится в равновесии, под действием системы пар, расположенных в одной плоскости,
- •5. Приведение сил к центру
- •Приложим в точке O две уравновешенные силы F 'и F '' , параллельные
- •5.2. Теорема о приведении системы силы к центру
- •Выберем произвольную точку тела О и перенесём в неё все силы, применяя теорему
- •В результате в точке О будут приложены две группы векторов:
- •Сложим пары силы M1, M2 ,..., Mn.В результате полу- чим пару сил, момент
- •5.3. Условия равновесия произвольной системы сил
- •5.4. Уравнения равновесия произвольной системы сил
- •Таким образом, если тело под действием приложенной к нему системы сил находится в
- •Построим декартова координатные оси с началом в центре приведения сил.
- •В результате получим:
- •Используя связь между моментом силы относительно точки и моментом силы относительно оси, проходящей
- •Таким образом, если твёрдое тело находится в равновесии под действием произвольной системы сил,
- •5.5. Уравнения равновесия плоской произвольной системы сил
- •Плоская произвольная система сил является частным случаем пространственной произвольной системы сил.
- •Таким образом, если твёрдое тело находится в равновесии под действием плоской произвольной системы
- •Из представленных уравнений три уравнения для плоской произвольной системы сил являются
- •6. Связи и силы реакций связей
- •Сила реакции связи – сила, с которой связь дей- ствует на рассматриваемое тело.
- •При действии тела ребром на гладкую поверхность сила реакции направлена по нормали к
- •Сферический шарнир - устройство, обеспечиваю- щее движение тела вокруг одной его неподвижной точки.
- •Невесомый стержень – это стержень, весом которого по сравнению с воспринимаемой им нагрузкой
- •Шероховатая поверхность - поверхность, трение которой учитывают при решении задач.
- •В расчетах сила реакции шероховатой поверхности представляется в виде двух составляющих: силы, перпендикулярной
- •Жесткая заделка («заделка») - связь, обеспечива- ющая неподвижное закрепление оконечности бруса.
- •Если брус находится под действием сил, расположенных произвольно в пространстве, то силы реакции
- •7. Решение задач статики
- •2. Составить расчётную схему задачи в следующей последовательности:
- •г) выбрать оси координат, если планируется анали- тическое решение задачи.
- •8. Центр тяжести
- •Равнодействующая двух параллельных сил, направ- ленных в одну сторону, равна сумме этих сил:
- •Чтобы найти положение точки приложения равно- действующей двух параллельных сил, воспользуемся теоремой Вариньона.
- •получим:
- •8.2. Центр системы параллельных сил
- •Так как положение точки С от направления параллельных сил не зависит, то повернём
- •модуль которой равен
- •Применяем теорему Вариньона относительно оси x.
- •Повернём силы параллельно оси y и применим
- •8.3. Центр тяжести твёрдого тела
- •Силы тяжести, действующие на каждую частицу твёрдого тела образуют систему сил, параллельных вертикальной
- •Если тело является однородным, то вес pk любой его частицы пропорционален объёму vk
- •Если твёрдое тело выполнено в форме пластины, то координаты его цента тяжести определяются
- •Координаты центра тяжести линии определяются по следующим формулам:
- •8.4. Способы определения координат
- •2. Разбиение. Если тело можно разбить на конечное
- •3. Дополнение. Этот способ является частным случаем способа разбиения. Он применяется к телам,
- •4. Интегрирование. Если тело нельзя разбить на несколько конечных частей, положения центров тяжести
- •5. Экспериментальные способы. Центры тяжести неоднородных тел сложной конфигурации можно определить экспериментально. Один
- •СПАСИБО ЗА ВНИМАНИЕ
1.5. Определение модуля силы
Если для силы F известны её проекции Fx, Fy, Fz
на координатные оси x, y, z, то можно определить модуль силы и углы, которые они образуют с координатными осями по формулам:
|
|
|
F F 2 |
F 2 |
F |
2 |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
y |
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
·r |
|
|
|
|
Fx |
|
|
·r |
|
|
|
Fy |
|
·r |
|
Fz |
|
|
|
|||
cos F |
, x |
|
|
|
; |
cos F, y |
|
|
|
; |
cos F |
, z |
F |
|
; |
|||||||
|
F |
|
|
F |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
F |
|
|
|
|
F |
|
|
|
|
F |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|||||||||
arccos |
|
|
|
x |
|
; |
arccos |
|
|
|
|
; |
arccos |
|
|
z |
. |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
F |
|
|
|
|
F |
|
|
|
F |
|
|
21
Пример 2
Определить модуль и направление силы, если её проекции на координатные оси равны: Fx = 20 H, Fy =
15 H, Fz = 30 H.
Решение
(С использованием пакета Mathcad)
Fx 20 Fy 15 Fz 30
F Fx2 Fy2 Fz2
F 39.051
22
Направляющие косинусы: |
|
|
|||
Fx |
0.512 |
Fy |
0.384 |
Fz |
0.768 |
F |
|
F |
|
F |
|
Углы в радианах между вектором силы и координатными осями:
acos |
Fx |
acos |
Fy |
acos |
Fz |
|
F |
F |
F |
||||
|
|
|
||||
1.033 |
1.177 |
0.695 |
Углы в градусах:
59.193deg |
67.411 deg |
39.806deg |
|
|
23 |
Задание 3
Определить модуль и направление силы, если её проекции на координатные оси равны: Fx = 50 H, Fy =
12 H, Fz = 20 H.
24
1.6. Главный вектор системы сил
Вектор, равный геометрической сумме векторов сил, системы, называется главным вектором этой системы
сил. |
r |
n r |
|
|
R =å Fk . |
(1) |
1
Чтобы определить главный вектор по величине и направлению введём координатные оси x, y, z и спрое- цируем на них векторное равенство (1). В результате получим
Rx =ån |
Fkx ; Ry =ån |
Fky ; Rz =ån |
Fkz ; |
1 |
1 |
1 |
|
R = R2 + R2 + R2 .
x y z 25
Направление главного вектора определяется направ- ляющими косинусами
|
( |
r |
|
) |
|
|
R |
|
|
( |
r |
|
) |
|
|
R |
|
|
èç |
r |
ø÷ R |
|
|
|||
|
|
· |
r |
|
|
Rx |
|
|
|
· |
r |
|
|
|
Ry |
|
|
æ· |
|
ö Rz |
|
|
||||
cos |
R, i |
|
= |
|
|
; |
cos |
R, j |
|
= |
|
|
|
; |
cosçR, k |
= |
|
|
; |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
æR |
ö |
|
|
|
|
|
æRy |
ö |
|
|
|
æR |
ö |
||||||||
|
|
|
|
|
ç |
|
|
÷ |
|
|
|
|
|
ç |
|
|
÷ |
|
|
ç |
|
|
÷ |
|||
a =arccosç |
x |
; |
b =arccosç |
|
|
; |
g =arccosç |
|
z |
. |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
1 |
|
|
|
|
èR ø |
1 |
|
|
|
|
èR |
ø |
1 |
|
|
èR |
ø |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ç |
|
|
|
|
|
|
|
|
26
Задание 4
Определить модуль главного вектора сходящихся системы
сил F1 = 10 H, F2 = 15 H, F3 = 20 H, если 1 = 30o, 2 = 45o,
3 = 60o.
Ответ R = 34,206 H
27
Решение
(С использованием пакета Mathcad)
F1 10 |
F2 15 |
F3 20 |
||||||||||
1 |
|
2 |
|
|
3 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
6 |
4 |
3 |
||||||||||
Rx F1 cos 1 F2 cos 2 |
|
F3 cos 3 |
||||||||||
Ry F1 sin 1 |
F2 sin 2 |
F3 sin 3 |
||||||||||
Rx 9.267 |
|
Ry 32.927 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
R |
|
Rx2 Ry2 |
|
|
|
||||
|
|
|
R 34.206 |
|
|
28 |
1.7. Момент силы относительно точки
Моментом силы относительно точки О называется вектор равный векторному произведению радиус- вектора точки приложения силы относительно точки О на вектор силы:
mo (F) =r ´ F.
Рис. 5 |
29 |
|
Вектор момента приложен в точке О и направлен перпендикулярно плоскости, прохо-дящей через центр О и силу в ту сторону, откуда вращение, которое стремится совершить сила, будет видно происходящим против хода часовой стрелки, рис. 5 .
Рис. 5 |
30 |
|