![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Министерство образования и науки украины
- •Введение
- •Глава і Свободные и вынужденные колебания в линейных инвариантных динамических системах
- •§1.1.Преобразование Лапласа и его основные свойства
- •§ 1.2. Применение операторного метода для анализа процессов в цепях с сосредоточенными элементами
- •§1.3 Общий вид решения задачи анализа свободных колебаний в линейных цепях
- •§1.4 Общий вид решения задачи анализа прохождения сигнала через устойчивую линейную цепь
- •Алгоритм решения задач анализа вынужденных колебаний в электрических цепях
- •§1.5. Свободные колебания в динамических системах с распределенными элементами
- •§1.5.1. Классификация длинных линий
- •§1.5.2.Построение решений уравнений длинных линий (телеграфных уравнений) операторным методом
- •Глава іі Колебания в линейных параметрических системах Линейные параметрические цепи
- •§ 2.1. Изменение спектра входного сигнала при прохождении через линейные параметрические цепи
- •§ 2.2. Аксиоматика теории цепей в параметрическом случае
- •§2.3. Прохождение сигналов через параметрические r – цепи
- •§2.4. Прохождение сигнала через параметрические
- •§ 2.5. Процессы в параметрической колебательной системе с одной степенью свободы. Энергетическое рассмотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы
- •§ 2.5.1. Процессы в механической параметрической колебательной
- •§ 2.5.2. Энергетическое рассмотрение стационарных колебаний в системах с одной степенью свободы
- •§ 2.6. Анализ процессов в параметрическом колебательном контуре на основе уравнения Матье
- •§ 2.7. Параметрическое усиление колебаний в одноконтурной системе. Синхронный режим. Асинхронный режим
- •§2.8. Параметрический генератор (параметрон)
- •§2.9. Двухконтурные параметрические системы
- •§2.9.1.Теорема Менли-Роу
- •§2.9.2 .Двухконтурный параметрический усилитель нерегененративного типа
- •§2.9.3 .Двухконтурный параметрический усилитель регененративного типа
- •§ 2.9.4 Параметрические умножение и деление частоты
- •§2.11. Некоторые приближенные методы исследования процессов в параметрических системах
- •§2.11.1. Метод «замороженного» параметра
- •§2.11.2. Алгоритм метода замороженного параметра для задачи о свободных и вынужденных колебаниях в параметрических цепях
- •§2.11.3 Метод последовательных приближений
- •§2.11.3. Метод вкб (Вентцеля-Крамера-Бриллюэна)
- •Глава ш Анализ колебаний в нелинейных цепях
- •§3.1. Нелинейные элементы цепей
- •§3.2 Аппроксимация характеристик нелинейных элементов
- •§3.3 Преобразование спектра колебаний нелинейной цепью
- •§3.4 Особенности задач анализа колебаний в нелинейных цепях
- •§3.5 Анализ колебаний в цепях, составленных из нелинейных активных сопротивлений
- •§3.6. Метод линеаризации
- •§3.7. Метод гармонической линеаризации (мгл)
- •§3.7.1. Эквивалентные параметры нелинейных элементов
- •§3.7.2. Автогенератор гармонических колебаний.
- •§3.8. Методы малого параметра. Метод последовательных приближений
- •§3.9. Метод медленно меняющихся амплитуд (ммма).
- •§3.10. Метод малого параметра. Исследование ммма колебаний в автогенераторе на туннельном диоде
- •§3.11. Метод фазовой плоскости
- •§3.11. 1.Метод фазовой плоскости. Метод изоклин
- •§3.11.2. Метод фазовой плоскости. Особые точки
- •§3.11.2.Исследование методом фазовой плоскости схемы на
- •§1.1. Преобразование Лапласа и его основные свойства 7
- •610077,М. Харків, пл. Свободи, 4.
- •610077,М. Харків, пл. Свободи, 4.
§3.7.2. Автогенератор гармонических колебаний.
Рассмотрим колебания в автогенераторе гармонических колебаний в схеме (рис.3.48) на туннельном диоде. Определим амплитуду установившихся (стационарных) колебаний и устойчивость амплитуды автоколебаний.
Рис.3.48. Схема автогенератора гармонических колебаний
на туннельном диоде
Рис.3.49. ВАХ туннельного диода и новая система координат
относительно точки покоя
Представим аппроксимацию ВАХ туннельного диода с помощью полиномиальной аппроксимации. В координатах связанных с точкой покоя ВАХ туннельного диода имеет вид
ξ = - k1v + k2v3, где k1 и k2 > 0. (3.58)
График полиномиальной аппроксимации выражения (3.58) представлен пунктирной линией на (рис.3.50).
Рис. 3.50. Аппроксимация ВАХ туннельного диода полиномом третей степени
Нелинейный элемент – туннельный диод подключен к внешней (по отношению к нему) резонансной цепи. По отношению к ней он может быть заменен эквивалентной ему линейной проводимостью Gэкв. Эквивалентная схема такого
генератора для режима гармонических колебаний представлена на (рис.3.51):
Рис.3.51. Схема автогенератора гармонических колебаний
Характеристический полином имеет вид
V(p)
= p2
+ ()p
+
(1
+ R2Gэкв)
= p2
+ a1p
+ a2
. (3.59)
C учетом представленной аппроксимации (3.58) ВАХ нелинейного элемента полиномом третьей степени − Gэкв имеет вид
Gэкв
= - k1
+
k2
U2.
(3.60)
Корни характеристического полинома (3.59) имеют вид:
p1,2
= -.
(3.61)
Причем,
для генератора гармонических колебаний
выражение (,
поэтому корни имеют вид p1,2
= -δ ± jω1 −
одна пара комплексно-сопряженных корней.
Подставим формулу (3.60) для Gэкв
в выражение для коэффициента а1,
тогда получим, что
а1
=
.
(3.62)
Поскольку коэффициент a1= а1(U) является функцией амплитуды U, то условием определения стационарной амплитуды гармонических колебаний есть равенство а1(Uст) = 0. Откуда находим, что
+
=0,
(3.63)
Uст
=
.
(3.64)
Как уже отмечалось, в методе линеаризации для гарантированного получения генератора гармонических колебаний необходимо, чтобы R2 = 0, следовательно, для этого случая получаем
Uст
=
.
(3.65)
Таким образом, стационарные колебания в автогенераторе гармонических колебаний имеют следующий вид
u(t)
= Uстcos(ω0t
+ φ) = 2cos(
.
(3.66)
Стационарные колебания (найденные выше) являются устойчивыми. Для вывода условия устойчивости стационарных колебаний воспользуемся следующими рассуждениями. Если стационарные колебания устойчивы, то при отклонении амплитуды колебаний от стационарной, условие равенства коэффициента а1(U) нулю не будет выполняться. Причем если (Uст +∆U), то действительная часть корней характеристического полинома должна быть положительной, чтобы решение
Sвых = S0 e-δtcos(ω1t + φ) (3.67)
стремилось вернуться к стационарному решению (рис.3.52.а). А при (Uст - ∆U) действительная часть корней характеристического полинома должна быть отрицательной, чтобы решение Sвых нарастало и стремилось вернуться к
а) б)
Рис.3.52. Характер развития колебаний для случая устойчивой стационарной
амплитуды автоколебаний
стационарному решению (рис.3.52.б). Таким образом, условием устойчивости стационарной амплитуды гармонических колебаний есть условие
а1(U ± ∆U) = ±A∆U, (3.68)
где коэффициент А>0.
Проверим устойчивость стационарной амплитуды гармонических колебаний
=
=
=
A∆U
+
;
т.к. отклонения ∆U от стационарной амплитуды колебаний есть малая величина, то вторым слагаемым можно пренебречь. Т.о. стационарные колебания в автогенераторе на туннельном диоде являются устойчивыми.
График зависимости Gэкв (U) представлен на рис.3.53.
Значение U соответствующее Gэкв=0 есть Uст. Итак, в автогенераторе на туннельном диоде состояние покоя, является неустойчивым. Малейшая
флуктуация
обуславливает возрастание амплитуды
колебаний. При этом, пока колебания
малы, их амплитуда возрастает
пропорционально
(смотри
метод линеаризации). По мере увеличения
интервалаt,
от момента возникновения
Рис.3.53. Зависимость Gэкв от амплитуды напряжения, приложенного
к нелинейному элементу
Рис.3.54. Характер поведения нарастания колебаний в автогенераторах и
области применимости различных методов исследования автоколебаний
колебаний, амплитуда колебаний увеличивается, стремясь в пределе к величине Uст. В цепи устанавливается режим автоколебаний (рис.3.54).