- •1. Установочная лекция к модулю №1. Основные понятия, гипотезы, интегральные уравнения равновесия. Общие теоремы, ВСФ, метод сечений. Построение эпюр
- •1.1. Краткая историческая справка
- •1.2. Методологические аспекты курса сопротивления материалов
- •1.3. Метод сечений
- •1.4. Эпюры внутренних силовых факторов
- •1.5. Правило знаков ВСФ
- •1.6. Пример построения эпюр ВСФ при изгибе
- •1.7. Дифференциальные зависимости между ВСФ при изгибе
- •1.9. Понятие о перемещении и деформации
- •1.10. Теорема Кастилиано
- •1.11. Теорема Бетти-Максвелла
- •1.12. Основные принципы сопротивления материалов
- •1.13. Потенциальная энергия деформации в общем случае нагружения
- •1.14. Основные виды расчетов
- •2. Установочная лекция к модулю №2. Постановка задачи оценки прочности и жесткости. Механические характеристики материалов
- •2.1. Напряжения и деформации при растяжении-сжатии
- •2.3. Допускаемые напряжения
- •2.4. Влияние скорости деформации, температуры и времени на механические характеристики
- •2.5. Основные типы схематизации диаграммы испытания
- •2.6. Предельное состояние конструкции
- •3.1. Исследование напряженного состояния при растяжении–сжатии
- •3.2. Потенциальная энергия деформации при растяжении–сжатии
- •3.3. Интеграл Мора для случая растяжения-сжатия
- •3.4. Практические расчеты на прочность и жесткость статически определимых систем при растяжении–сжатии
- •4. Установочная лекция к модулю №4. Геометрические характеристики плоских сечений
- •4.1. Определение геометрических характеристик плоских сечений
- •4.1.1. Площадь сечения
- •4.1.2. Статические моменты площади
- •4.1.3. Моменты инерции
- •4.1.4. Радиусы инерции
- •4.2. Основные теоремы о моментах инерции
- •4.2.1. Теорема о моментах инерции относительно осей, параллельных центральным
- •4.2.2. Вычисление моментов инерций простейших фигур
- •4.2.3. Теорема о моментах инерции при повороте осей координат
- •4.3. Понятие о главных осях. Главные моменты инерции
- •5. Установочная лекция к модулю №5. Изгиб: прочность, жесткость, энергия, интеграл Мора. Сочетание 2-х прямых изгибов, изгиб с растяжением-сжатием
- •5.1. Нормальные напряжения при чистом изгибе
- •5.2. Особенности расчета на прочность балок из пластичных и хрупких материалов
- •5.3. Определение касательных напряжений в случае прямого поперечного изгиба
- •5.4. Потенциальная энергия деформации при изгибе
- •5.5. Интеграл Мора для случая изгиба
- •5.6. Численные методы решения интеграла Мора
- •5.6.1. Метод парабол (метод Симпсона)
- •5.6.2. Способ Верещагина
- •5.7. Дифференциальное уравнение упругой линии балки
- •5.8. Определение перемещений методом непосредственного интегрирования дифференциального уравнения. Уравнение начальных параметров
- •5.9. Расчет на прочность и жесткость балки при поперечном изгибе
- •5.10. Косой изгиб
- •5.11. Внецентренное растяжение-сжатие
- •6. Установочная лекция к модулю №6. Кручение: прочность, жесткость, энергия, интеграл Мора
- •6.1. Чистый сдвиг и его особенности
- •6.2. Кручение стержней круглого профиля
- •6.3. Потенциальная энергия деформации кручения
- •6.4. Интеграл Мора для случая кручения
- •6.5. Кручение стержней некруглого профиля
- •6.6. Расчет цилиндрических пружин с малым шагом
- •6.7. Практические расчеты на срез и смятие
- •6.7.1. Расчет болтовых и заклепочных соединений
- •6.7.2. Сварные соединения
Центробежный момент инерции:
J x1y1 = ∫ x1 y1dA = ∫(x cosα + y sinα )( y cosα − xsinα )dA =
A |
|
A |
|
|
|
|
= J xy cos2 α − J y |
sin 2α |
+ J x |
sin 2α |
− J xy sin 2 α = |
||
2 |
|
2 |
||||
|
|
|
|
|
||
= J xy cos 2α + |
J x − J y |
sin 2α |
|
|
||
|
2 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
4.3. Понятие о главных осях. Главные моменты инерции
Главными осями называются такие оси координат, относительно которых центробежный момент инерции равен нулю.
Пользуясь теоремой о моментах инерции при повороте осей координат, найдем положение главных осей:
J x y = J xy cos 2α + |
Jx − J y |
|
sin 2α = 0. |
||||||||
|
|
||||||||||
1 |
1 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Разделим каждое из слагаемых на cos 2α : |
|
|
|
|
|
||||||
|
J |
|
+ tg2α |
J x |
− J y |
= 0 , |
|||||
|
xy |
|
|
2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
tg2α = − |
|
2Jxy |
|
|
. |
||||
|
|
J |
x |
− J |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
Полученный угол α откладывается против часовой стрелки относительно исходной системы координатных осей.
Моменты инерции в главных осях координат принимают экстремальные значения. Для
доказательства возьмем первую производную от J x по α и приравняем ее к нулю: |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
dJ x1 |
= − J |
|
2sinα cosα + 2J cosα sinα − J |
|
2 cos 2α = |
||||
|
|
|
dα |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
x |
y |
|
|
xy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
= 2(J y cosα sinα − J x sinα cosα − J xy cos 2α ) = 0 |
||||||||||
Или: |
J y − J x |
sin 2α − J |
|
|
cos 2α = 0 , откуда tg2α = − |
2Jxy |
|
, |
||||
2 |
xy |
Jx − J y |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
то есть среди множества осей, которые можно провести через заданную точку именно относительно главных осей осевые моменты инерции принимают экстремальные значения.
Взаимно перпендикулярные оси, из которых хотя бы одна совпадает с осью симметрии, являются главными осями.
48
Очевидно, что каждой элементарной площадке, расположенной по одну сторону от оси симметрии, соответствует точно такая же по другую сторону, для которой произведение координат отличается только знаком. Таким образом, центробежный момент инерции
J xy = ∫ xydA = 0.
A
Главные оси можно провести через любую точку сечения, однако наибольший интерес представляют главные оси, проходящие через центр тяжести (главные центральные оси).
Интересно, что, если два главных центральных момента инерции сечения равны между собой (Jx = Jy, Jxy = 0), то, согласно теореме о моментах инерции при повороте осей координат, у этого сечения любая центральная ось является главной и все главные центральные моменты инерции одинаковы. В некоторых случаях такие фигуры легко указать: они имеют более двух осей симметрии (равносторонний треугольник, квадрат, другие правильные многоугольники, круг, кольцо).
49