- •В. Е. Поляков
- •Предисловие
- •Введение
- •Глава 1. Основы взаимодействия различных видов излучений с веществом
- •1.1. Ядерное взаимодействие
- •1.1.1. Взаимодействие нейтронов с веществом
- •1.1.2. Взаимодействие заряженных частиц
- •1.1.3. Ядерные реакции при взаимодействии гамма-излучения
- •Пороги фотоядерных реакций для изотопов некоторых химических
- •Максимальные значения сечений фотоядерной реакции для ряда
- •1.2. Электромагнитное взаимодействие
- •1.2.1. Взаимодействие гамма-излучения
- •Энергия k-краев поглощения для ряда химических элементов
- •Взаимодействие рентгеновского излучения
- •Взаимодействие излучения ультрафиолетового, инфракрасного и видимого спектральных диапазонов
- •Взаимодействие излучения видимого спектрального диапазона с веществом
- •Взаимодействие инфракрасного излучения с веществом
- •Взаимодействие излучения радиочастотного диапазона
- •Глава 2. Метод масс-спектроскопии в задачах контроля металлов, сплавов и лома
- •2.1. Физическая сущность метода масс-спектроскопии с лазерной ионизацией вещества
- •Масс-спектрографе с двойной фокусировкой, и фотометрическая кривая этой спектрограммы (б) и области массового числа
- •2.2. Принципы взаимодействия импульсного лазерного излучения с веществом мишени
- •2.3. Типы лазеров и их параметры
- •2.4. Метод масс-спектроскопии с лазерной ионизацией вещества
- •2.5. Масс-спектрометры – средства контроля металлов, сплавов и лома
- •2.6. Типы масс-анализаторов, используемые в масс-спектрометре
- •2.7. Основы методики идентификации элементного состава вещества с использованием лазерного ионизатора и время-пролетного динамического масс-анализатора
- •2.8. Эмиссионные спектроскопы для экспертного спектрального анализа черных и цветных металлов
- •2.8.1. Многоканальный эмиссионный спектрометр дсф-71 (ls-1000)
- •Составные части прибора имеют следующие особенности:
- •Технические характеристики
- •2.8.2. Многоканальный эмиссионный спектрометр серии мфс
- •Технические характеристики:
- •Источник возбуждения спектра – универсальный генератор угэ-4:
- •Унифицированная система управления и регистрации:
- •Источники питания:
- •Вопросы для самопроверки знаний по главе 2
- •Глава 3. Физические основы γ-флуоресцентного контроля металлов, сплавов, лома
- •3.1. Рентгеновские лучи
- •3.2. Рентгеновские спектры
- •Рентгеновская спектроскопия
- •Рентгеновская аппаратура. Рентгеновская камера и рентгеновская трубка
- •Рентгеновский гониометр
- •3.6. Рентгеновский дифрактометр
- •3.7. Рентгенофлуоресцентный кристаллдифракционный сканирующий вакуумный «Спектроскан-V»
- •3.8. Спектрометр рентгенофлуоресцентный кристалл-дифракционный сканирующий портативный «Спектроскан»
- •3.9. Спектрометр рентгенофлуоресцентный кристалл-дифракционный сканирующий портативный «Спектроскан-lf»
- •3.10. Основы методики идентификации элементного состава неизвестного вещества и определение концентрации ингредиентов с использованием метода гамма-флуоресцентного анализа
- •3.11. Методика безэталонного рентгеноспектрального анализа сталей
- •3.11.1. Методика анализа углеродистых сталей
- •3.11.2. Методика определения содержании металлов в питьевых, природных и сточных водах при анализе на сорбционных целлюлозных дэтата-фильтрах
- •3.11.3. Методика определения содержания металлов в порошковых пробах почв
- •Вопросы для самопроверки знаний по главе 3
- •Глава 4. Приборы и методы таможенного контроля состава металлов, сплавов, лома с использованием методов вихревых токов
- •4.1. Основы теории вихревых токов
- •4. 2. Распределение вихревых токов
- •4.3. Характеристики вещества и поля
- •4.4. Физические принципы метода вихревых токов (вт)
- •4.5. Области применения и классификация методов вихревых токов
- •Датчики и характерные физические процессы
- •4.7. Некоторые типовые конструкции датчиков
- •Контроль и влияние примеси на электропроводность некоторых металлов
- •Меди (б)
- •Электропроводность и температурный коэффициент некоторых
- •4.9. Методы и приборы измерения электропроводности немагнитных металлов
- •4.10. Общие положения. Порядок проведения измерений
- •4.11. Элементы методики исследования и выбор материала для контроля
- •Вопросы для самопроверки знаний по главе 4
- •Глава 5. Ультразвуковые методы контроля металлов, сплавов, лома и руд
- •5.1. Классификация акустических методов контроля
- •5.2. Ультразвуковая аппаратура
- •Подготовка к контролю
- •Порядок проведения контроля
- •5.3. Ультразвуковая аппаратура в неразрушающем контроле
- •5.4. Ультразвуковые преобразователи
- •5.5. Определение типа металла, сплава, лома по измерению скорости распространения упругих волн
- •Вопросы для самопроверки знаний по главе 5
- •Глава 6. Классификация радиометрических методов контроля состава руд
- •6.1. Методы определения элементного состава полезных ископаемых по спектрометрии вторичных излучений
- •6.2. Методы, основанные на взаимодействии гамма- или рентгеновского излучения с электронными оболочками атомов или ядрами атомов элементов
- •6.3. Методы, основанные на спектрометрии гамма-излучения, возникающего при различных ядерных реакциях нейтронов с веществом
- •Методы определения естественной радиоактивности пород, содержащих радиоактивные элементы
- •6.5. Люминесцентные методы контроля состава руд
- •6.6. Фотометрические методы контроля состава руд
- •6.7. Радиоволновые методы контроля руд
- •6.8. Технология сортировки руды
- •Вопросы для самопроверки знаний по главе 6
- •Заключение
- •Список используемой литературы:
- •Предметный указатель
- •Оглавление
- •191186, Санкт-Петербург, ул. Миллионная, 5
Глава 1. Основы взаимодействия различных видов излучений с веществом
Многообразие и различие видов излучений, химических элементов, входящих в состав металлов, сплавов и т.д., предопределяют значительное количество различных физических процессов и свойств, проявляющихся при взаимодействии этих излучений с веществом. Рассмотрим процессы взаимодействия нейтронов, заряженных частиц (ядерное взаимодействие), гамма-излучения, рентгеновского излучения, ультрафиолетового и инфракрасного излучения, излучения видимого спектрального и радиочастотного диапазонов (электромагнитное взаимодействие) с веществом [20].
1.1. Ядерное взаимодействие
Ядерное взаимодействие - наиболее сильное взаимодействие в природе. Оно может проявляться как в форме непосредственного взаимодействия (рассеяние на ядерных силах, ядерные реакции, т.е. захват одних частиц с образованием других), так и в форме процессов распада. Сильные процессы непосредственного взаимодействия характеризуются очень большими сечениями (103- 106 бар), а распада - очень малым временем (10-23 - 10-22).
1.1.1. Взаимодействие нейтронов с веществом
Основным видом взаимодействия нейтронов с веществом является взаимодействие с атомными ядрами. В зависимости от того, попадает нейтрон в ядро или нет, его взаимодействие с ядрами можно разделить на два класса:
Упругое потенциальное рассеяние на ядерных силах без попадания нейтронов в ядро (n,n)пот;
Ядерные реакции разных типов: (n,g),(n,p),(n,a), реакция деления и др.; неупругое рассеяние (n,n/); упругое рассеяние с захватом нейтрона в ядро- упругое резонансное рассеяние (n,n)рез
Характер взаимодействия зависит от ядер вещества и энергии нейтронов. Ядра химических элементов классифицируются на три группы: легкие (А<25), средние (25<А<80) и тяжелые (А<80), а нейтроны по энергии делятся на тепловые (Е до 0,025 эВ), медленные (Е=0,1-103 эВ), промежуточные (Е=103-5·105 эВ), и быстрые (Е>5·105 эВ).
Из приведенной классификации следует, что при столкновении нейтрона с ядром происходит либо его захват, либо отклонение от первоначального направления движения. При захвате нейтрона образуется составное ядро, которое за счет выделяющейся при захвате энергии связи нейтрона оказывается в возбужденном состоянии.
Переход ядер из возбужденного состояния в основное более низкое энергетическое состояния происходит путем распада с испусканием либо гамма-квантов (-квантов), либо частиц различной природы, либо совместно тех и других. Распад составного возбужденного ядра может происходить путем (n,)-реакции с испусканием -частиц. На медленных и тепловых нейтронах (n,)- реакция наблюдается у небольшого количества легких ядер, например, эта реакция протекает на ядрах 10B и 6Li [22].
,
.
При распаде возбужденного ядра может также протекать и (n,p)-реакция, но она также как и (n,)-реакция характеризуется низким сечением на большинстве химических элементов.
Одним из самых распространенных видов ядерной реакций под действием нейтронов являются реакции типа (n,)
(A,Z)+n>(A+1,Z)+.
В результате этих реакций образуется ядро (A+1,Z) и испускается -излучение. Так как реакции типа (n,) сводится к захвату нейтрона с последующим испусканием -кванта, то они называются реакциями радиационного захвата нейтрона. Реакции радиационного захвата протекают на любом ядре и с большей вероятностью идут под действием медленных нейтронов.
В ряде случаев образовавшиеся ядро является стабильным изотопом облучаемого ядра, и возникающее гамма-излучение является единственным продуктом ядерной реакции, поэтому интенсивность и энергия гамма- излучения (n, )-реакции являются характерными для каждого элемента свойствами. В большинстве случаев же (n, )-реакция дает не стабильное ядро (A+1,Z) обычно β-радиоактивное, т.е. распадающееся по схеме
(A+1,Z) >(A+1,Z+1)+e-+v.
Это явление получило название исскуственной радиоактивности, а способов её образования – активацией. Образующиеся в результате (n, )-реакции изотопы отличаются по виду и энергии излучения, периоду полураспада и другим свойствам.
Например, захват индием нейтрона с энергией 1,46 эВ приводит к (n, )-реакции:
.
Образующийся при этом радиоактивный изотоп 49In116 распадается с периодом полураспада Т1/2=54 мин:
.
Наведенную активность IТ (число распадов в секунду) можно определить по формуле:
, (1.1.1.1)
где Фо - плотность потока нейтронов; - сечение активации элемента;— доля изотопа в естественной смеси изотопов;т — масса химического элемента в облучаемом объеме вещества; - постоянная радиоактивного распада образующегося изотопа;t - время с момента начала облучения; А - атомная масса вещества.
В формуле (1.1.1.1) величины характеризуют активационную способность элемента, и называется сечением активации. Следовательно, интенсивность наведенной активности при выбранных условиях облучения и регистрации зависит от сечения активации и содержания определяемого химического элемента в облучаемой массе исследуемого вещества.
При взаимодействии тепловых и медленных нейтронов с веществом наряду с радиационным захватом также заметную роль играют процессы неупругого и упругого рассеяния. При неупругом рассеянии нейтронов, нейтрон с энергией в несколько сот килоэлектронвольт после попадания в ядро может перевести его в возбужденное состояние и снова вылететь из него с меньшей энергией. При упругом рассеянии суммарная кинетическая энергия ядра и нейтрона сохраняется и только перераспределяется между ними, а ядро и нейтрон изменяют направление своего движения. Упругое рассеяние наиболее вероятно при взаимодействии нейтронов с ядрами малой и средней массы.
Таким образом, при облучении вещества потоком тепловых и медленных нейтронов часть тепловых нейтронов частично рассеивается и выходит за пределы вещества, а другая часть захватывается ядрами вещества. Медленные нейтроны также могут частично рассеиваться и захватываться ядрами вещества, другая их часть будет замедляться в результате упругих соударений до тепловых энергий, а последняя их часть может проходить через вещество. В результате описанных процессов в веществе будет происходить ослабление первоначального потока нейтронов по закону
, (1.1.1.2)
где Фо- плотность первичного потока нейтронов; Ф - плотность потока нейтронов после прохождения слоя вещества толщиной х; -полное сечение взаимодействия нейтронов.
Степень ослабления первичного потока нейтронов зависит от ядерных свойств химических элементов и их содержания в облучаемом веществе.