- •Основні відомості про правила обробки результатів вимірювання
- •Визначення густини тіл правильної геометричної форми
- •Теоретичні відомості
- •Опис приладів
- •Виконання роботи
- •Обробка результатів вимірювання
- •Додаток 1
- •Додаткове завдання
- •Контрольні питання
- •Перевірка законів збереження при пружному та непружному ударах
- •Теоретичні відомості
- •Абсолютно пружний удар
- •Абсолютно непружний удар
- •Опис лабораторної установки
- •Методика вимірювань
- •Послідовність виконання роботи
- •Обробка результатів
- •Висновки:
- •Контрольні питання
- •Визначення моменту інерції тіла довільної форми відносно обраної осі
- •Теоретичні відомості
- •Опис лабораторної установки
- •Методика вимірювання
- •Порядок виконання роботи
- •Контрольні питання
- •Вивчення основного закону обертального руху
- •Теоретичні відомості
- •Опис лабораторної установки
- •Методика вимірювань
- •Момент інерції маятника Обербека дорівнює
- •Послідовність виконання роботи
- •Вимірювання моменту інерції махового колеса
- •Теоретичні відомості
- •Опис лабораторної установки і методика вимірювань
- •Рівняння (6) і (7) дають
- •Послідовність виконання роботи
- •Вивчення руху триступеневого гіроскопа
- •Теоретичні відомості
- •В результаті вісь гіроскопа повернеться на деякий кут dφ (рис. 2) так, що
- •Із рівняння (5) випливає, що кутова швидкість прецесії дорівнює
- •Методика вимірювання і порядок виконання завдань
- •Контрольні питання
- •Лабораторна робота № 107 Визначення прискорення вільного падіння тіл за допомогою маятника
- •Теоретичні відомості
- •Опис лабораторної установки і методика вимірювання
- •Порядок виконання роботи
- •Контрольні питання
Теоретичні відомості
Під гіроскопом звичайно розуміють масивне симетричне тіло, яке швидко обертається. В буквальному перекладі слово “гіроскоп” означає прилад для виявлення обертання.
На рис. 1 показана схема гіроскопа, який має три ступені свободи, тобто він може вільно повертатися навколо трьох осей X, Y, Z. Вільний поворот осі гіроскопа утворюють рамки А і Б.
Якщо центр мас гіроскопа збігається з точкою перетину всіх трьох осей, то гіроскоп називається врівноваженим, в протилежному випадку – важким або неврівноваженим.
Якщо одну із осей, наприклад, вісь Z, зробити нерухомою, то гіроскоп матиме два ступені свободи і називатиметься двоступеневим.
Розглянемо властивості трьохступеневого врівноваженого гіроскопа:
Його вісь симетрії намагається постійно зберігати в просторі наданий їй початковий напрямок.
Якщо ця вісь спочатку була спрямована на яку-небудь зірку у космосі, то за будь-яких обставин (зміщення основи приладу або випадкові поштовхи) гіроскоп буде продовжувати вказувати на цю зірку. Ця властивість гіроскопа є прикладом виконання законів збереження моменту імпульсу та збереження механічної енергії.
Дійсно, для вільного гіроскопа , і відповідно, = const. Звідси випливає, що довжина і напрямок вектора моменту імпульсу гіроскопа відносно осі обертання Z залишається незмінною. Це рівняння виражає закон збереження моменту імпульсу.
До закону збереження моменту імпульсу слід додати закон збереження механічної енергії:
З цього рівняння випливає, що кут між векторами ізалишається постійним.
Для гіроскопа, який швидко обертається, наближено можна вважати, що
=JZ(1)
де JZ – момент інерції гіроскопа відносно власної осі обертання, ω - кутова швидкість власного обертання гіроскопа.
В цьому наближенні вектори іне відрізняються за напрямком, обидва вони спрямовані вздовж власної осі обертання.
Таким чином, власна вісь гіроскопа постійно зберігає свій початковий напрямок у світовому просторі.
Слід відмітити, якщо зовнішня сила діє на вісь гіроскопа протягом короткого проміжку часу, то приріст моменту імпульсу буде малим:
Δ=dt(2)
Отже, при короткочасних впливах навіть дуже великих сил рух вільного гіроскопа змінюється мало, тобто він нібито опирається усіляким спробам змінити величину і напрямок його моменту імпульсу. Усталеність осі обертання тим більша, чим більший момент імпульсу гіроскопа.
Під дією зовнішньої сили кінець осі гіроскопа буде відхилятися не в напрямку дії сили, а в напрямку, перпендикулярному до цієї сили.
Ця властивість виявляється, коли на його вісь тривалий час діє зовнішня сила, яка намагається повернути вісь гіроскопа навколо осі Y (рис. 2). Дійсно, за наявності моментузовнішніх сил момент імпульсу гіроскопа отримає приріст за деякий час dt: =dt або (3)
В результаті вісь гіроскопа повернеться на деякий кут dφ (рис. 2) так, що
dL = L dφ(4)
Підставивши (4) в (3) та розділивши ліву і праву частини на dt, отримаємо:
(5)
де – кутова швидкість обертання вектору, а отже, і осі гіроскопа навколо осіZ. Цей додатковий рух гіроскопа називається вимушеною прецесією, а величина Ω – кутовою швидкістю прецесії.