- •1. ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
- •1.1.Основные понятия и определения
- •1.1.1.Термодинамическая система
- •1.1.2.Термодинамический процесс
- •1.1.3.Термодинамические функции состояния
- •1.2.Тепловые эффекты физико-химических процессов
- •1.2.2.Первое начало термодинамики
- •1.2.3.Тепловой эффект химической реакции
- •1.2.4.Термохимические расчеты
- •1.2.5.Зависимость теплового эффекта реакции от температуры
- •1.3. Направление и пределы протекания химического процесса
- •1.3.1.Второе начало термодинамики
- •1.3.2.Энтропия
- •1.3.3.Направление химического процесса
- •1.3.4. Химический потенциал
- •2. КИНЕТИКА ХИМИЧЕСКИХ РЕАКЦИЙ
- •2.1. Механизм химической реакции
- •2.1.1.Частицы, участвующие в химической реакции
- •2.1.2.Классификация химических реакций
- •2.2. Элементарная химическая реакция
- •2.2.1.Скорость химической реакции
- •2.2.2.Зависимость скорости химической реакции от концентрации реагирующих веществ
- •2.2.3. Константа скорости химической реакции
- •2.3.Формальная кинетика гомогенных реакций
- •2.3.1.Кинетическое уравнение необратимой реакции первого порядка
- •2.3.2. Кинетическое уравнение необратимой реакции второго порядка
- •2.3.3.Реакции нулевого и высших порядков
- •2.3.4. Зависимость скорости реакции от температуры
- •2.3.5.Определение кинетических параметров реакции
- •2.3.6.Кинетическое уравнение обратимой реакции первого порядка
- •2.4.Цепной механизм химической реакции
- •2.5.Индуцированные реакции
- •2.5.1. Фотохимические реакции
- •2.5.2.Радиационно–химические процессы
- •2.6.Макрокинетика
- •2.6.1.Гетерогенные реакции
- •2.6.2.Горение и взрыв
- •2.7.Катализ
- •2.7.1.Гомогенный катализ
- •2.7.2.Гетерогенный катализ
- •3. ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ
- •3.1.Термодинамическое условие химического равновесия
- •3.1.1. Изобара реакции
- •3.1.2. Изотерма реакции
- •3.3. Расчет равновесного состава газовой смеси
- •3.4. Равновесия в растворах
- •3.4.1.Растворы
- •3.4.2. Электролитическая диссоциация
- •3.4.3.Ионное произведение воды. Водородный показатель
- •3.4.4.Растворы кислот и оснований
- •3.4.5.Буферные растворы
- •3.4.6. Гидролиз солей
- •3.4.7.Обменные реакции с образованием осадка
- •3.5. Фазовые равновесия
- •3.5.1. Правило фаз Гиббса
- •3.5.2.Диаграмма состояния однокомпонентной системы
- •3.5.3. Диаграмма состояния двухкомпонентной системы
- •3.5.4. Кипение и кристаллизация растворов
Отметим, что второе начало термодинамики нельзя распространять на неограниченную (бесконечную) систему. В этом случае термодинамическая вероятность становится неопределенной (бесконечное число состояний). Допустимо рассматривать системы ограниченного масштаба. С другой стороны, нельзя распространять второе начало термодинамики на системы, состоящие из малого числа частиц. Вследствие своего вероятностного характера оно применимо только к системам, состоящим из статистически значимого (более 1012 – 1014) числа частиц, и выполняется тем точнее, чем больше частиц в системе.
1.3.3.Направление химического процесса
Второе начало термодинамики утверждает, что в изолированной системе самопроизвольно протекают процессы, приводящие к увеличению энтропии, которые прекращаются при достижении ее максимального значения, соответствующего состоянию равновесия. Таким образом, условием самопроизвольного протекания неравновесного процесса является
dS > δTQ . Условие состояния термодинамического равновесия системы
dS = δTQ = 0 .
Поскольку температура Т – величина всегда положительная, то в общем виде можно написать: δQ −T dS ≤ 0 . Это условие может быть рас-
пространено и на замкнутые системы, в которых происходит обмен энергией с окружающей средой. В этом случае, согласно первому началу термодинамики, δQ = dU + p dV.
Следовательно, термодинамическим условием самопроизвольного протекания процесса будет dU+p dV–T dS<0, а условием состояния равновесия системы dU+pdV–T dS=0. В общем виде это условие записывается как dU + p dV – T dS ≤ 0.
Рассмотрим применение полученного неравенства к часто встречающимся на практике процессам.
Изобарно-изотермический процесс (p–const, Т–const). Поскольку в изобарном процессе δQp = dH, то dH – T dS ≤ 0. При постоянной температуре d(H – T S) ≤ 0. Выражение под знаком дифференциала заменяется функцией G ≡ H – T S. Тогда очевидно, что условием самопроизвольного протекания изобарно-изотермического процесса будет dG < 0 ( G < 0), а условием равновесия dG = 0 ( G = 0).
G – функция состояния системы, получившая название энергии Гиббса (Gibbs). Энергия Гиббса – это часть энергии системы, которая может быть
27
отдана ею в изобарно-изотермическом процессе в виде теплоты или работы без разрушения самой системы.
Размерность величины энергии Гиббса [Дж, кДж], для единицы количества вещества [Дж/моль, кДж/моль]. Так же как и для всех функций состояния, содержащих в себе внутреннюю энергию, ее абсолютное значение неопределимо. Поэтому пользуются величиной изменения энергии Гиббса: G = H – T S.
Для индивидуальных веществ в стандартном термодинамическом состоянии величины энергии Гиббса их образования fG0298, соответствующие ее изменению в реакции образования сложного вещества из простых, приведены в справочной литературе.
Для определения термодинамической возможности самопроизвольного протекания химической реакции необходимо рассчитать изменение энергии Гиббса ( rG0298). Поскольку энергия Гиббса является функцией состояния, то ее изменение равно разности между суммами энергий Гиббса образования продуктов реакции и исходных веществ с учетом числа молей реагирующих веществ:
rG0298 = (∑ νi fG0i)продукты – (∑ νi |
fG0i)исх. вещества |
||
для реакции |
νаA + νbB = νсC + νdD |
|
|
rG0298= (νc fG0C + νd fG0D) – (νa |
fG0A + νb |
fG0B). |
|
|
→ |
|
← |
Очевидно, что |
r G прямой реакции (слева направо) |
равно r G об- |
ратной реакции (справа налево) по величине и противоположно по знаку:
→ |
|
← |
r G |
= − |
r G . |
Для химической реакции стандартное изменение энергии Гиббса можно определить, зная стандартные энтальпии образования и энтропии исходных веществ и продуктов реакции:
rG0298= (∑ νi fG0i)продукты – (∑ νi fG0i)исх. вещества =
= [∑ νi ( fH0298i – 298 S0298i]продукты –[∑ νi( fH0298i – 298 S0298i]исх. вещества.
Если раскрыть скобки и сгруппировать однородные члены, то получим
rG0298= [(∑ νi
Учитывая,
– (∑νi S0i)исх.в.=
fН0i)прод.–(∑ νi fН0i)исх. в.]–298 [(∑νi S0i)прод.– (∑νi S0i)исх. в.].
что (∑νi fН0i)прод. – (∑νi fН0i)исх.в = rH0, (∑νi S0i)прод. –
rS0 можно написать:
rG0298 = rH0298 – 298 rS0298.
Таким образом, направление самопроизвольного протекания химической реакции определяют два фактора: энтальпийный и энтропийный. Самопроизвольному протеканию способствует, с одной стороны, уменьшение энтальпии ( rH0<0, стремление к минимуму энергии), с другой – увеличение энтропии ( rS0>0, стремление системы к беспорядку). Энтальпия ( rH0) и энтропия ( rS0) реакции могут быть как положитель-
28
ными, так и отрицательными величинами. Таким образом, термодинамическая возможность самопроизвольного протекания химических реакций будет определяться соотношениемэнтальпийного иэнтропийногофакторов.
В большинстве случаев химические реакции осуществляют не при стандартной (298 К), а при некоторой температуре Т. В этом случае термодинамическое условие их самопроизвольного протекания будет определяться температурной зависимостью величины энергии Гиббса:
rG0(Т) = rH0(Т) – T rS0(Т) < 0.
На практике для оценки этой зависимости приближенно можно считать, что
rG0(Т) ≈ rH0298 – T rS0298 < 0.
Проанализируем влияние температуры на величину изменения энергии Гиббса для реакций с различным соотношением их энтальпии и энтропии.
1.Экзотермическая реакция ( rH0< 0):
•если энтропия в ходе реакции возрастает ( rS0>0), то оба фактора (энтальпийный и энтропийный) благоприятствуют ее протеканию. Химическая реакция может самопроизвольно протекать при любой температуре;
•если энтропия в ходе реакции уменьшается ( rS0<0), то энтальпийный фактор благоприятствует ее протеканию, а энтропийный противодействует. Химическая реакция может самопроизвольно протекать только в
том случае, если T rS0 < rH0 , что выполняется при условии
T < |
r |
H 0 |
. |
|
r S 0 |
|
Примечание. Поскольку абсолютная величина теплового эффекта реакции обычно составляет порядка сотен кДж/моль, а изменение энтропии в ходе реакции – порядка десятков Дж/моль K, то большинство экзотермических реакций при стандартной температуре протекает самопроизвольно.
2.Эндотермическая реакция ( rH0>0):
• если энтропия в ходе реакции возрастает ( rS0>0), то энтальпийный фактор противодействует, а энтропийный способствует ее протеканию. Химическая реакция самопроизвольно может протекать только в том слу-
|
0 |
|
|
0 |
|
r |
H 0 |
|
чае, если T |
rS |
> |
rH |
|
, что выполняется при условии T > |
r S 0 |
; |
• если энтропия в ходе реакции уменьшается ( rS0<0), то оба фактора препятствуют ее протеканию. Термодинамика запрещает самопроизвольное протекание таких реакций, поскольку при любых температурах rG0>0.
Примеры.
1. Определить направление самопроизвольного протекания реакции взаимодействия оксида кальция и воды с образованием дигидроксида кальция в стандартных условиях:
29
fG0298, кДж/моль |
CaO(кр) |
+ H2O(ж) = |
Ca(OH)2(кр) |
–603,46 |
–237,23 |
–897,52 |
|
fH0298, кДж/моль |
–635,09 |
–285,83 |
–985,12 |
S0298, Дж/моль K |
38,07 |
69,95 |
83,39 |
Решение. Направление самопроизвольного протекания реакции определяется по изменению энергии Гиббса ( rG0<0).
а) Зная величины fG0 для реагентов, можно непосредственно вычислить изменение энергии Гиббса в ходе реакции:
rG0298 = (∑ νi fG0 i) продукты – (∑ νi fG0 i )исх. вещества,
rG0298 = (1 (–897,52)) – (1 (–603,46) + 1 (–237,23)) = –56,83 (кДж).
Следовательно, данная реакция в стандартных условиях может самопроизвольно протекать в прямом направлении.
б) Изменение энергии Гиббса можно также вычислить по тепловому эффекту и энтропии реакции:
rG0298 = rН0298 –298 rS 0298,
rН0298 = (∑ νi fН0298i)продукты – (∑ νi fН0298i)исх. вещества, rS 0298 = (∑νi S0298i)продукты – (∑νi S0298i) исх. вещества,
rН0298 = (1 (–985,12)) – (1 (–635,09) + 1 (–285,83)) = –64,2 (кДж),
rS 0298 = (1 83,39) – (1 38,07 + 1 69,95) = –24,63 (Дж/ K),
rG0298 = –64,2 – 298 (–24,63 10-3) = –56,86 (кДж).
Результаты первого и второго расчетов, естественно, совпадают (с учетом погрешности).
2. Определить возможность самопроизвольного окисления ртути кислородом в стандартных условиях (прямая реакция) и температуру, при которой возможен самопроизвольный распад окиси ртути на ртуть и кислород (обратная реакция):
fH0298, кДж/моль |
Hg(ж) + |
½ O2(газ) = |
HgO(кр) |
0 |
0 |
–90,88 |
|
S0298, Дж/моль K |
75,90 |
205,04 |
70,29 |
Решение. Изменение энергии Гиббса в ходе реакции вычисляют по тепловому эффекту и энтропии реакции при Т=298 К:
rG0(Т) ≈ rН0298 – Т rS0298,
rН0298 = (∑ νi fН0298i)продукты – (∑ νi fН0298i)исх. вещества, rS 0298 = (∑νi S0298i)продукты – (∑νi S0298i) исх. вещества,
rН0298 = 1 (–90,88) – (1 0 +½ 0) = –90,88 кДж/моль,
rS 0298 = 1 70,29 – (1 75,90 +½ 205,04) = –108,13 Дж/моль K, rG0298 = –90,88 – 298 (–108,13 10-3) = –58,65 кДж/моль.
Поскольку rG0298<0, то окисление ртути в стандартных условиях возможно.
Самопроизвольное разложение окиси ртути на кислород и ртуть воз-
30