- •1 .Основные понятия и определения.Абсолютно твёрдое тело.Сила.Задачи статики.
- •2. Аксиомы статики.Параллелограмм сил.
- •3. Связи и их реакции
- •4 Геометрический способ сложения сил
- •5 Проекция силы на ось и на плоскость. Аналитический способ задания и сложения сил.
- •6 Равновесие системы сходящихся сил.
- •7 Момент силы относительно центра
- •8.Теорема о параллельном переносе сил.
- •9 Условия равновесия системы сил.
- •10 Приведение плоской системы сил к простейшему виду.
- •12 Момент силы относительно оси, вычисление главного вектора и главного момента системы сил.
- •13 Аналитические формулы для моментов силы относительно координатных осей.
- •Привидение пространственной системы сил к простейшему виду.
- •14 Равновесие произвольной пространственной системы сил. Случай параллельных сил.
- •Случай параллельных сил.
- •Решение задач.
- •15 Кинематика точки.
- •Способы задания движения точек.
- •16 Вектор скорости точки.
- •17 Вектор ускорения точки.
- •18 Определение скорости и ускорения точки при координатном способе задания движения.
- •Определение ускорения точки
- •19 Оси естественного трехгранника. Числовое значение скорости.
- •20 Касательная и нормальное ускорение точки.
- •21 Частные случаи движения точки.
6 Равновесие системы сходящихся сил.
Для равновесия системы сходящихся сил приложенных к твердому телу необходимо и достаточно, чтобы равнодействующая, а следовательно и главный вектор этих сил были равны нулю.
Геометрическое условие равновесия.
Для равновесия системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы силовой многоугольник, построенный из этих сил был замкнутым.
Аналитическое условие равновесия.
Для равновесия пространственной системы сходящихся сил необходимо и достаточно чтобы суммы проекций этих сил на каждую из 3х координатных осей были равны нулю.
СуммаFkx=0
СуммаFky=0
СуммаFkz=0
Для плоской системы сходящихся сил условия равновесия будут только x,y.
Теорема о трех силах:
Если твердое тело находится в равновесии под действием 3х не параллельных сил, лежащих в одной плоскости, то линии действия этих сил пересекаются в одной точке.
(необходимое условие равновесия тела под действием 3х сил)
Доказательство:
Рассмотрим сначала какие ни будь 2 действующие на тело силы например f2 f3, так как по условию теоремы эти силы лежат в одной плоскости и не параллельны их линии действия пересекаются в некоторой точке А.
Приложим силы f1 f2 к этой точке.
Тогда на тело будут действовать 2 силы R и R1,
Если тело при этом находится в равновесие то силы R и F3 должны быть направлены по одной прямой. Следовательно линия действия силы f1 тоже проходит через . А
7 Момент силы относительно центра
Точку относительно которой берется момент наз центром момента а момент силы относительно этой точки моментом относительности центра.
Рассмотрим силу F приложенную к точку А.Из некоторого центра О,опустим перпендикуляр на линию действия силы F.Длину этого перпендикуляра (h) наз плечом силы относительно центра О.
Момент силы относительно О опред:
Момент модуля момента на (h) положением в пространстве плоскость поворота ОАВ,проходящий через центр О и силу F.
Направлением поворота в этой плоскости
Момент силы F относительно центра О наз приложенный к центру вектрор МОF,модуль которого равен модулю силы на её плечё и который направлен перпендикулярно плоскости проходящий через центр О и силу в ту сторон откуда сила видна,стремлящийся повернуть тело,вокруг центра О против входа часовой стрелки.
Момент силы относительно центра О равен векторному произведению радиуса вектора,проведённого из центра О в точку А,где приложена сила на саму силу.
Свойства момента силы:
Момент силы относительно центра не изменяется при переносе точки приложения вдоль её линии действия
Момент силы относительно центра О равен нулю или когда силы равны нулю или когда действие силы проходит через о
ПАРА СИЛ.МОМЕНТ ПАРЫ.
Парой сил наз система 2х равных по модулю параллельных и направленных в против стороны сил действующих на абсолютное твёрдое тело.
Линия действия пары сил наз плоскостью действия пары.
Между линиями действ сил пары наз плечом пары.
Действием пары сил на твёрдое тело,св-ся к вращ. Эффекту которых характеризуется величиной наз моментом пары.Этот момент пары определяется модулем равным:
Произведению силы F на расстояние Д.
Положением в пространстве плоскости действия пары
Направлением поворота пары в этой плоскости
Моментом пары сил наз вектор М модуль которого равен произведению модуля одной из сил пары на её плечо и который направлен перпендикулярно действию пары в ту сторону откуда пара видна стремящимися повернуть тело против хода часовой стрелки.
Момент пары равен сумме моментов относительно любого центра О сил,образующий пару.
Следствие 1: момент пары одной из её сил равен моменту одной из её сил относительно точки приложения другой силы
Следствие2: две пары сил, имеющие одинаковые моменты, эквиваленты, те оказывают на тело одинаковые воздействия.