- •1 .Основные понятия и определения.Абсолютно твёрдое тело.Сила.Задачи статики.
- •2. Аксиомы статики.Параллелограмм сил.
- •3. Связи и их реакции
- •4 Геометрический способ сложения сил
- •5 Проекция силы на ось и на плоскость. Аналитический способ задания и сложения сил.
- •6 Равновесие системы сходящихся сил.
- •7 Момент силы относительно центра
- •8.Теорема о параллельном переносе сил.
- •9 Условия равновесия системы сил.
- •10 Приведение плоской системы сил к простейшему виду.
- •12 Момент силы относительно оси, вычисление главного вектора и главного момента системы сил.
- •13 Аналитические формулы для моментов силы относительно координатных осей.
- •Привидение пространственной системы сил к простейшему виду.
- •14 Равновесие произвольной пространственной системы сил. Случай параллельных сил.
- •Случай параллельных сил.
- •Решение задач.
- •15 Кинематика точки.
- •Способы задания движения точек.
- •16 Вектор скорости точки.
- •17 Вектор ускорения точки.
- •18 Определение скорости и ускорения точки при координатном способе задания движения.
- •Определение ускорения точки
- •19 Оси естественного трехгранника. Числовое значение скорости.
- •20 Касательная и нормальное ускорение точки.
- •21 Частные случаи движения точки.
16 Вектор скорости точки.
Пусть движущаяся точка в момент времени t в положении М, определяемом радиусвектором М, а в момент времени М1 приходит в положение М1, определяемое вектором R1, тогда премещение точки за промежуток времени дельта t равно t1-t определяется ветором ММ1, который будем называть вектором перемещения точки. Он направлен по хорде в случае криволинейного движения. И по прямой в случае прямолинейного.
Из треугольника ОММ1 получим сумма R+MM1 = R1, следовательно ММ1 = r1-r
Отношение вектора перемещения точки к соответсвующему промежутку времени дает векторную величину, называемую средней по модулю и направлению скоростью точки за промежуток времени дельта t.
Vсред= Mm1/deltaT.
Направление вектора Vсред совпадает с направлением вектора ММ1.
Чтобы получить точную характеристику движения. Вводят понятия о скорости точки в данный момент времени.
Скоростью точки в данный момент времени t называется вектораня величина V к ктороой стремится средняя скорость vсред при стремлении промежутка времени делта t к нулю.
Вектор скорости точки в данный период времени = 1ой производной от радиуса вектора по времени
17 Вектор ускорения точки.
Ускорением точки называется векторная величина характеризующая изменение с течением времени модуля и направления скорости точки.
Пусть в некоторый момент времени Т движущаяся точка находится в положении М и имеет скорость V, а момент Т1 приходит в положение М1 и имеет скорость V1.
Тогда за промежуток времени дельта Т = Т1-Т скорость точки получает превращение делтаV равное V1-V.
Для построения вектора дельта V отложим от точки M вектор = V1 и построим параллелограмм в котором диагональю будет V1, а одной из сторон V.
Тогда очевидно вторая сторона параллелограмма будет изображать вектор дельта V.
Вектор дельта V всегда направлен в сторону вогнутости траектории.
Отношение превращения вектора скорости дельта V. К соответствующему промежутку времени дельта Т определяет вектор среднего ускорения точки за этот промежуток времени.
Aсред = deltaV/deltaT
Вектор среднего ускорения имеет тоже направление, что и вектор дельта V.
То есть направлен в сторону вогнутости траектории.
Ускорением точки в данный момент времени Т называется векторная величина А к которой стремится среднее ускорение Асред при стремлении промежутка времени дельта Т к 0.
Вектор ускорения точки
в данный момент времени равен первой производной от вектора скорости или второй производной от радиуса вектора точки по времени.
Размерность ускорения это длинна /квадрат времени.
Найдем, как располагается вектор А по отношению к траектории точки, при прямолинейном движении вектор А направлен вдоль прямой по которой движется точка. Если траекторией точки является плоская прямая то вектор ускорения А так же как и вектор А сред лежит в плоскости этой кривой и направлен в сторону ее вогнутости. Если кривая не является плоской, то вектор А сред направлен в сторону вогнутости траектории и лежит в плоскости проходящей через касательную к траектории в точке М и прямую параллельную касательной в соседней точке М1. В пределе когда точка М1 -> М эта плоскость занимает положение так называемой соприкасающейся плоскости, то есть плоскости в которой происходит бесконечно малый поворот касательной к траектории при элементарном перемещении к движущейся точке.
Замечание: Для плоской кривой соприкасающаяся плоскость совпадает с плоскостью этой кривой и является общей для всех ее точек.
В общем случае вектор ускорения А лежит в соприкасающейся плоскости и направлен в сторону вогнутости кривой.