- •Общие указания
- •Глава 1
- •1.1. Органические топлива
- •1.1.1. Состав топлив
- •1.1.2. Характеристики топлив
- •1.1.3. Разновидности горения
- •1.1.4. Основные стадии гетерогенного горения
- •1.1.5. Фазы горения
- •1.1.6. Скорость горения
- •1.2. Расчет процессов горения
- •1.2.1. Определение потребного количества окислителя для полного сжигания 1кг горючего
- •1.2.2. Определение массы воздуха для сжигания 1кг топлива
- •1.2.3. Коэффициент избытка воздуха
- •1.2.4. Определение количества и состава продуктов сгорания
- •1.2.5. Определение состава продуктов сгорания
- •1.2.6. Определение температуры конца сгорания
- •1.2.7. Упрощенная форма уравнения теплового баланса
- •Глава 2
- •2.1. Основные понятия и определения термодинамики
- •2.2. Параметры состояния системы
- •2.3. Первый закон термодинамики
- •2.4. Свойства рv – и Тs – диаграмм
- •2.5. Термодинамические процессы идеальных газов
- •2.5.1. Политропный процесс
- •Вывод уравнения политропного процесса
- •Соотношения между параметрами состояния в политропном процессе
- •Определение изменения внутренней энергии
- •Определение изменения энтальпии
- •Определение изменения энтропии
- •Определение теплоты, подводимой (отводимой) в ходе политропного процесса
- •Определение работы расширения в ходе политропного процесса
- •2.5.2. Частные случаи политропного процесса
- •2.5.3. Изохорный процесс
- •2.5.4. Изобарный процесс
- •2.5.5. Изотермический процесс
- •2.5.6. Адиабатный процесс
- •2.5.7. Графическое изображение процессов
- •2.6. Термодинамические циклы
- •Глава 3
- •3. Реальные газы
- •3.1. Отличия реальных газов от идеальных
- •3.2. Устройство pv – диаграммы реального газа
- •3.3. Области pv- диаграммы
- •3.4. Таблицы водяного пара
- •3.5. Определение параметров влажного насыщенного пара
- •3.6. Диаграммы водяного пара
- •3.7. Расчет процессов изменения состояния реального газа (водяного пара)
- •Изохорный процесс ( )
- •Изобарный процесс ( )
- •Изотермический процесс ( )
- •3.9. Паросиловые установки
- •Глава 4 конвективный теплообмен
- •4.1. Математическая формулировка задачи конвективного теплообмена
- •4.2. Краевые условия при решении задач конвективного теплообмена (условия однозначности)
- •4.3. Решение задач конвективного теплообмена на основе теории подобия
- •4.4. Приведение системы дифференциальных уравнений к безразмерному виду
- •4.5. Теоремы подобия
- •4.6. Физический смысл критериев гидромеханического и теплового подобия
- •4.7. Критериальные уравнения конвективного теплообмена
- •4.8. Методика решения задач конвективного теплообмена на основе теории подобия
- •4.9. Выбор определяющих размеров и величин
- •Семестровая работа №1 топливо, газовые смеси и теплоемкость
- •Указания к выполнению семестровой работы
- •Методика расчета семестровой работы
- •Исходные данные
- •Контрольные вопросы
- •Основная литература
- •Дополнительная литература
- •Семестровая работа №2 термодинамические процессы и циклы с газообразным рабочим телом
- •Указания к выполнению семестровой работы
- •Методика расчета семестровой работы
- •I. Расчет термодинамических процессов, составляющих цикл
- •II. Расчет прямого цикла 1-2-3-4-5-1
- •Контрольные вопросы
- •Основная литература
- •Дополнительная литература
- •Семестровая работа №3 термодинамические процессы водяного пара
- •Указания к выполнению семестровой работы
- •Исходные данные
- •Методика расчета семестровой работы
- •1. Расчет адиабатного процесса 1-2
- •2. Расчет изобарного процесса 2-3
- •3. Расчет процесса 3-4
- •4. Расчет изобарного процесса 4-5
- •5. Расчет изобарного процесса 5-6
- •6. Расчет изобарного процесса 6-1
- •7. Расчет цикла
- •Контрольные вопросы
- •Основная литература
- •Семестровая работа №4 конвективный теплообмен и интенсификация теплопередачи
- •Указания к выполнению семестровой работы
- •Методика расчета семестровой работы № 4
- •1. Определяем коэффициент теплоотдачи
- •2. Определяем коэффициент теплоотдачи
- •3.Определяем термические сопротивления
- •4. Определяем коэффициент теплопередачи
- •5. Вычисляем плотность теплового потока
- •Контрольные вопросы
- •Основная литература
- •Дополнительная литература
- •Приложения
- •Свойства горючих
- •Формулы средних (в интервале 0...Т, к) изохорных массовых
- •Термодинамические свойства пара и воды в состоянии насыщения (по давлению)
- •Термодинамические свойства пара и воды в состоянии насыщения (по давлению)
- •Физические параметры воды на линии насыщения при давлении 101325 Па (760 мм.Рт.Ст.)
- •Физические параметры сухого воздуха при давлении
- •Оглавление
4.3. Решение задач конвективного теплообмена на основе теории подобия
Академик Гухман путем введения коэффициентов подобия решил эту задачу.
Определим условия подобия физических величин.
Физические явления подобны если:
Они одинаковы по своей физической природе (тепловому потоку подобен только тепловой поток).
Описываются одними и теми же уравнениями.
Протекают в геометрически подобных системах.
Условием геометрического подобия является пропорциональность координат:
, (4.8)
где Сl - константа подобия линейных размеров.
Кинематическое подобие предполагает в сходственных точках пропорциональность скоростей и ускорений:
, (4.9)
где Сw - константа подобия полей скоростей;
, (4.10)
где Сj - константа подобия полей ускорений.
5. Динамическое подобие - подобие полей действующих сил:
, (4.11)
где Ср - константа подобия полей действующих сил.
6. Условие теплового подобия – это подобие полей температур и тепловых потоков
, (4.12)
где СT - константа подобия полей температур;
, (4.13)
где Сq - константа подобия тепловых потоков.
Если хотя бы одно условие не выполняется, явления не подобны.
При использовании теории подобия переходят к безразмерным коэффициентам.
4.4. Приведение системы дифференциальных уравнений к безразмерному виду
Предположим, что имеется два подобных явления, описываемые одними уравнениями. Следовательно, в системе
; (4.14)
; (4.15)
(4.16)
Преобразуем (4.16) к следующему виду:
.(4.17)
Заменим в уравнении (4.14) все элементы соотношениями (4.17), тогда:
; (4.18)
. (4.19)
Если сопоставить (4.15) и (4.19), то получим
. (4.20)
Соотношение (4.20) называют индикатором подобия.
У подобных явлений индикаторы подобия равны единице.
В выражении (4.20), используя (4.16), сделаем обратную замену:
. (4.21)
Оставим в левой части величины с двумя штрихами:
, (4.22)
где Nu - критерий или число Нуссельта.
Nu - это безразмерная величина, содержащая искомую величину коэффициента теплоотдачи. Эта величина для всех подобных явлений одинакова.
Из уравнения (4.5) получается:
- число гомохромности. (4.23)
- критерий Фурье. (4.24)
- критерий Пекле. (4.25)
Из уравнения (4.6) получается:
- число гомохромности. (4.26)
- критерий Фруда. (4.27)
- критерий Эйлера. (4.28)
- критерий Рейнольдса. (4.29)
Таким образом, система дифференциальных уравнений преобразована к семи критериям Nu = f (Ho, Fo, Pe, Eu, Fr, Re) - эта взаимосвязь находится экспериментально.
4.5. Теоремы подобия
Первая и вторая теоремы исходят из факта существования подобия и формулируют основные свойства подобных между собой явлений. Третья теорема, наоборот, позволяет установить признаки подобия.
Первая теорема устанавливает зависимость между константами подобия, вытекающую из наличия уравнений, описывающих механизм данного явления. Ее можно сформулировать так:
у подобных явлений одноименные критерии подобия одинаковы, а индикаторы подобия равны единице.
Например, . (4.30)
Комплексы типа (4.22) называются критериями подобия; их принято обозначать первыми буквами фамилий ученых, работавших в соответствующей области науки. Критерии, не имеющие таких общепринятых названий, обозначаются буквой k. Все критерии подобия являются безразмерными величинами. Наличие различных связей между переменными вносит дополнительные возможности при выводе критериев подобия.
К
(4.31)
Вторая теорема утверждает, что операция интегрирования не изменяет вида критериев подобия. Ее можно сформулировать так:
критерии подобия, полученные из дифференциальных уравнений, одновременно являются критериями подобия, полученными из решения этих уравнений.
Третья теорема устанавливает признаки подобных явлений. Ее содержание: явления подобны, если условия однозначности их пропорциональны (выполняются все условия подобия), а критерии, полученные из условия однозначности, численно одинаковы.
Критерии, составленные только из величин, входящих в условия однозначности, называются определяющими. Критерии, включающие величины, не входящие в условие однозначности (они получаются в результате решения задачи), называются неопределяющими.
Согласно третьей теореме, равенство одноименных определяющих критериев вполне достаточно для того, чтобы явления были подобны. Подобные же явления характеризуются равенством всех критериев подобия. Следовательно, равенство определяющих критериев означает и равенство всех неопределяющих критериев. В соответствии с этим, каждый из неопределяющих критериев можно представить в виде функции совокупности определяющих критериев (К1, К2, …, Кn)
(4.32)
Уравнения, выражающие зависимость неопределяющих критериев от определяющих, называются критериальными уравнениями.