- •Общие указания
- •Глава 1
- •1.1. Органические топлива
- •1.1.1. Состав топлив
- •1.1.2. Характеристики топлив
- •1.1.3. Разновидности горения
- •1.1.4. Основные стадии гетерогенного горения
- •1.1.5. Фазы горения
- •1.1.6. Скорость горения
- •1.2. Расчет процессов горения
- •1.2.1. Определение потребного количества окислителя для полного сжигания 1кг горючего
- •1.2.2. Определение массы воздуха для сжигания 1кг топлива
- •1.2.3. Коэффициент избытка воздуха
- •1.2.4. Определение количества и состава продуктов сгорания
- •1.2.5. Определение состава продуктов сгорания
- •1.2.6. Определение температуры конца сгорания
- •1.2.7. Упрощенная форма уравнения теплового баланса
- •Глава 2
- •2.1. Основные понятия и определения термодинамики
- •2.2. Параметры состояния системы
- •2.3. Первый закон термодинамики
- •2.4. Свойства рv – и Тs – диаграмм
- •2.5. Термодинамические процессы идеальных газов
- •2.5.1. Политропный процесс
- •Вывод уравнения политропного процесса
- •Соотношения между параметрами состояния в политропном процессе
- •Определение изменения внутренней энергии
- •Определение изменения энтальпии
- •Определение изменения энтропии
- •Определение теплоты, подводимой (отводимой) в ходе политропного процесса
- •Определение работы расширения в ходе политропного процесса
- •2.5.2. Частные случаи политропного процесса
- •2.5.3. Изохорный процесс
- •2.5.4. Изобарный процесс
- •2.5.5. Изотермический процесс
- •2.5.6. Адиабатный процесс
- •2.5.7. Графическое изображение процессов
- •2.6. Термодинамические циклы
- •Глава 3
- •3. Реальные газы
- •3.1. Отличия реальных газов от идеальных
- •3.2. Устройство pv – диаграммы реального газа
- •3.3. Области pv- диаграммы
- •3.4. Таблицы водяного пара
- •3.5. Определение параметров влажного насыщенного пара
- •3.6. Диаграммы водяного пара
- •3.7. Расчет процессов изменения состояния реального газа (водяного пара)
- •Изохорный процесс ( )
- •Изобарный процесс ( )
- •Изотермический процесс ( )
- •3.9. Паросиловые установки
- •Глава 4 конвективный теплообмен
- •4.1. Математическая формулировка задачи конвективного теплообмена
- •4.2. Краевые условия при решении задач конвективного теплообмена (условия однозначности)
- •4.3. Решение задач конвективного теплообмена на основе теории подобия
- •4.4. Приведение системы дифференциальных уравнений к безразмерному виду
- •4.5. Теоремы подобия
- •4.6. Физический смысл критериев гидромеханического и теплового подобия
- •4.7. Критериальные уравнения конвективного теплообмена
- •4.8. Методика решения задач конвективного теплообмена на основе теории подобия
- •4.9. Выбор определяющих размеров и величин
- •Семестровая работа №1 топливо, газовые смеси и теплоемкость
- •Указания к выполнению семестровой работы
- •Методика расчета семестровой работы
- •Исходные данные
- •Контрольные вопросы
- •Основная литература
- •Дополнительная литература
- •Семестровая работа №2 термодинамические процессы и циклы с газообразным рабочим телом
- •Указания к выполнению семестровой работы
- •Методика расчета семестровой работы
- •I. Расчет термодинамических процессов, составляющих цикл
- •II. Расчет прямого цикла 1-2-3-4-5-1
- •Контрольные вопросы
- •Основная литература
- •Дополнительная литература
- •Семестровая работа №3 термодинамические процессы водяного пара
- •Указания к выполнению семестровой работы
- •Исходные данные
- •Методика расчета семестровой работы
- •1. Расчет адиабатного процесса 1-2
- •2. Расчет изобарного процесса 2-3
- •3. Расчет процесса 3-4
- •4. Расчет изобарного процесса 4-5
- •5. Расчет изобарного процесса 5-6
- •6. Расчет изобарного процесса 6-1
- •7. Расчет цикла
- •Контрольные вопросы
- •Основная литература
- •Семестровая работа №4 конвективный теплообмен и интенсификация теплопередачи
- •Указания к выполнению семестровой работы
- •Методика расчета семестровой работы № 4
- •1. Определяем коэффициент теплоотдачи
- •2. Определяем коэффициент теплоотдачи
- •3.Определяем термические сопротивления
- •4. Определяем коэффициент теплопередачи
- •5. Вычисляем плотность теплового потока
- •Контрольные вопросы
- •Основная литература
- •Дополнительная литература
- •Приложения
- •Свойства горючих
- •Формулы средних (в интервале 0...Т, к) изохорных массовых
- •Термодинамические свойства пара и воды в состоянии насыщения (по давлению)
- •Термодинамические свойства пара и воды в состоянии насыщения (по давлению)
- •Физические параметры воды на линии насыщения при давлении 101325 Па (760 мм.Рт.Ст.)
- •Физические параметры сухого воздуха при давлении
- •Оглавление
4.6. Физический смысл критериев гидромеханического и теплового подобия
Комплексы характеризуют изменение соответственно скорости и температурного поля во времени в направлении определяющего размера (l) и являются определяющими для нестационарных процессов.
- мера отношения сил инерции к динамическому напору ( - удельный вес). При изучении теплообмена в вынужденном потоке критерий Фруда исключается из рассмотрения вследствие весьма малого влияния сил тяжести на поля скоростей и давлений.
В случае естественной конвекции он учитывается как определяющий, но преобразуется в критерий Грасгофа:
где - температурный коэффициент.
Критерий Грассгофа характеризует соотношение между подъемной силой, обусловленной различием плотности в отдельных точках неизотермического потока, и силами вязкого трения:
- мера отношения сил инерции к силам вязкого трения.
Критерий Рейнольдса (Re) является определяющим при теплообмене с вынужденным движением теплоносителя. Это комплекс кинематического подобия поля скоростей. Его величина характеризует режим движения жидкости или газа.
- определяет отношение перепада статических давлений (гидравлического сопротивления) в потоке и динамического напора, т.е. характеризует динамическое подобие. Критерий Эйлера является неопределяющим, так как является функцией процесса. Как показывают исследования, для вынужденного потока его величина и поэтому в критериальные уравнения не включается.
- характеризует соотношение конвективного переноса тепла в потоке и тепла, поступающего путем теплопроводности. Критерий Пекле является определяющим. Он представляет собой комплекс кинематического подобия поля температур.
Сравнение комплексов Ре и Re, выполняющих одинаковое назначение для полей температур и скоростей, вводит новый критерий – Прандтля:
Это определяющий критерий, характеризующий подобие полей температур и скоростей. Такое подобие полностью соблюдается, если Ре =Re, ( ) или Pr =1. Он содержит физические величины и тем самым тоже является физической константой вещества. Для некоторых капельных жидкостей (вода, масло, глицерин и др.) с ростом температуры величина Pr сильно уменьшается. Для газов значение Pr практически зависит только от их атомности.
Для одноатомных газов Pr = 0,67; для двухатомных Pr = 0,72; для трехатомных Pr = 0,80; для четырех и многоатомных Pr = 1,00.
- характеризует соотношение между интенсивностью теплоотдачи и интенсивностью теплопроводности в пограничном слое потока. Коэффициент теплоотдачи который входит в структуру комплекса Nu , всегда является величиной искомой в конвективном теплообмене. Вследствие этого критерий Нуссельта всегда является определяемым в процессах теплоотдачи.
4.7. Критериальные уравнения конвективного теплообмена
В соответствии с третьей теоремой подобия результаты экспериментального исследования любых физических явлений представляются в форме функции (4.32). Применительно к конвективному теплообмену с использованием зависимости (4.1) она имеет вид:
(4.33)
(4.34)
Такая форма записи представляет собой критериальные уравнения конвек-тивного теплообмена в общем виде.
Комплексы подобия этих уравнений можно рассматривать как новые переменные, число которых значительно меньше, чем в выражении (4.2).
Конкретная зависимость между критериями обычно устанавливается в виде степенной функции экспериментальным путем:
, (4.35)
где С, n, m, k, d, f, v - постоянные, определяемые по экспериментальным данным.
Выбор степенной функции объясняется в основном двумя причинами: во-первых, это одна из наиболее простых зависимостей и во-вторых, степенные функции – гибкие функции. Так ими можно описать практически любую экспериментальную кривую (в области исследования теплоотдачи) путем соответствующего подбора чисел С, n, m, k, d, f, v.
Применительно к отдельным задачам это уравнение упрощается.
С учетом преобразований, получим для вынужденной конвекции:
, (4.36)
где С, n, m - постоянные, определяемые по экспериментальным данным; отношение (Prс / Prж )0,25 учитывает влияние направления теплового потока на величину коэффициента теплоотдачи.
Для свободной конвекции
. (4.37)
В процессе теплоотдачи от газов одинаковой атомности выпадает критерий Прандтля (Pr). Значение его зависит только от атомности газа и не зависит от температуры. Вследствие этого, критериальные уравнения значительно упрощаются:
- для случая свободной конвекции; (4.38)
- для случая вынужденной конвекции. (4.39)
Для упрощения определения постоянных С и n критериального уравнения, представленного в виде степенной функции , строится график этой функции в логарифмической анаморфозе, представляющей собой уравнение прямой линии:
(4.40)
где n = tg- угловой коэффициент;
- угол наклона прямой к оси абсцисс (рис. 4.1).
При этом постоянная С определятся как отношение
(4.41)
которому должна удовлетворять любая точка опытов, расположенная на прямой линии.
Если экспериментальные точки в логарифмических координатах образуют кривую линию, тогда весь диапазон изменения аргумента (определяющего критерия) разбивается на участки так, чтобы в пределах каждого из них кривую без особой погрешности можно было заменить прямой. Значения С и n определяют в этом случае аналогично предыдущему на каждом участке, и к критериальной формуле прилагается таблица их значений для различных диапазонов изменения аргумента (Re или Gr).
Рис. 4.1
Согласно третьей теореме, результаты единичных опытов, обработанные и представленные в критериальной форме, могут быть распространены на все явления, подобные исследованному. Однако, это распространение справедливо лишь в тех пределах изменения аргументов (Re, Gr, …), которые проверены в опытах. Применение их для других значений критериев (экстраполяция формул) может привести к грубым ошибкам.