- •Міністерство освіти і науки україни національна металургійна академія україни
- •Б.Б. Потапов тепломассообмен Днепропетровск нМетАу 2009
- •Раздел 1. Введение в теорию теплообмена
- •1.1. Способы и механизмы переноса теплоты
- •Перенос теплоты теплопроводностью
- •1.1.2. Перенос теплоты конвекцией
- •1.1.3. Излучение
- •1.2. Основные понятия и определения
- •1.3. Основные законы переноса теплоты.
- •1.3.1. Теплопроводность
- •1.3.2. Конвективный теплообмен
- •1.3.3. Лучистый теплообмен
- •1.3.4. Теплопередача
- •Раздел 2. Теплопроводность
- •2.1. Общие положения теории теплопроводности
- •2.1.1. Теплопроводность веществ
- •2.1.2. Дифференциальное уравнение теплопроводности Фурье и условия однозначности
- •2.2. Теплопроводность и теплопередача при стационарном режиме
- •2.2.1. Теплопроводность и теплопередача через плоскую стенку
- •2.2.2. Влияние переменности на распределение температуры в пластине
- •2.2.3. Теплопроводность и теплопередача в цилиндрической стенке
- •2.2.4. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •2.2.5. Теплопередача через стенки произвольной формы
- •2.2.6. Пути интенсификации теплопередачи
- •2.3. Теплопроводность при нестационарном режиме
- •2.3.1. Решение задач нестационарной теплопроводности методом разделения переменных
- •2.3.2. Исследование решения уравнения теплопроводности при условии
- •2.3.3. Исследование решения дифференциального уравнения теплопроводности при
- •2.3.4. Метод расчета нагрева(охлаждения) тел по графикам
- •2.3.5. Охлаждение тел конечных размеров.
- •Конечной длины
- •В уравнении множители правой части находятся по формулам или графикам, причем в качестве определяющих линейных размеров берется половина высоты цилиндра Rz и радиус цилиндра r0.
- •2.3.6. Численные методы решения задач теплопроводности
- •Решение дифференциального уравнений теплопроводности мкр для граничных условий II рода.
- •2.3.7. Приближенные методы решения задач теплопроводности
- •Метод тепловой диаграммы. В основу метода тепловой диаграммы положено уравнение теплового баланса для всего нагреваемого тела.
- •Раздел 3. Конвективный теплообмен
- •3.2. Элементы теории подобия
- •3.2.1. Числа гидродинамического подобия
- •3.3. Теплообмен при естественной конвекции
- •3.3.1. Аналитическое решение задачи теплообмена при свободном ламинарном движнии вдоль вертикальной пластины
- •3.3.2. Теплообмен при свободной конвекции в большом объеме
- •3.3.3.Теплообмен при свободном движении в ограниченном пространстве
- •3.4. Вынужденная конвекция при течении жидкости в трубах и каналах
- •3.4.1. Теплоотдача при ламинарном режиме течения
- •3.4.2. Теплоотдача при турбулентном режиме течения
- •3.4.3. Теплоотдача при переходном режиме движения жидкости
- •3.4.4. Теплоотдача при течении жидкости в изогнутых трубах
- •3.4.5. Теплообмен при продольном омывании труб
- •Теплообмен при поперечном обтекании труб
- •3.6. Теплообмен при поперечном обтекании пучков труб
- •3.7. Теплообмен при обтекании плоской поверхности
- •3.8. Теплообмен при кипении
- •3.8.2. Закономерности зарождения, роста, отрыва и движения паровых пузырей
- •3.8.3. Кривая кипения
- •3.8.4. Кипение жидкости в большом объеме
- •3.8.5. Кризисы кипения
- •3.8.6. Пузырьковое кипение при вынужденной конвекции
- •3.8.7. Теплообмен при плёночном режиме кипения
- •3.9. Теплообмен при конденсации пара
- •3.9.1. Характеристика процесса конденсации
- •3.9.2.Основные уравнения подобия и расчетные формулы
- •3.9.3. Влияние на теплоотдачу при конденсации различных факторов
- •4.Теплообмен излучением
- •4.1. Общие положения лучистого теплообмена
- •4.1.1. Описание процесса
- •4.1.2. Определение основных понятий
- •4.1.3. Поглощательная, отражательная и пропускательная способность тела
- •4.1.4 Эффективное и результирующее излучение
- •4.1.5. Основные законы теплового излучения
- •4.2. Угловые коэффициенты и методы их определения
- •4.3. Лучистый теплообмен между телами, разделенными прозрачной средой
- •4.3.1. Теплообмен обособленного тела с окружающей средой
- •4.3.2. Лучистый теплообмен между двумя поверхностями, образующих замкнутую систему
- •4.3.3. Теплообмен излучением при наличии экрана
- •4.3.4. Лучистый теплообмен между “n” поверхностями, образующими замкнутую систему
- •4.4. Теплообмен излучением в поглощающей газовой среде
- •4.4.1. Особенности поглощающих и излучающих сред
- •4.4.2. Лучистый теплообмен между газом и оболочкой
- •4.4.3. Теплообмен излучением между двумя поверхностями, разделенными поглощающим газом
- •4.5. Особенности теплообмена излучением в металлургических печах
- •4.6. Радиационно-конвективный теплообмен и теплопередача
- •Раздел 5. Теплообменные аппараты
- •5.1. Общие положения
- •5.2. Основы теплового расчета рекуперативных теплообменников
- •5.2.1. Уравнение теплового баланса рекуператора
- •5.2.2. Уравнение передачи теплоты в рекуперативном теплообменнике
- •5.2.3. Определение средней разности температур между греющим и нагреваемым теплоносителями
- •5.2.4. Конечные температуры теплоносителей
- •5.3. Основы теплового расчета регенераторов
3.6. Теплообмен при поперечном обтекании пучков труб
Теплообменные устройства редко выполняются из одной трубы, так как поверхность теплообмена при этом сравнительно невелика. Обычно трубы собираются в пучок.
Различают два основных типа пучков труб: коридорные и шахматные, (рис.3.11). Пучок характеризуется следующими геометрическими параметрами: диаметр трубы -d; шаг между осями труб в поперечном направлении движению потока –S1 ; шаг между осями труб по направлению движению потока –S2 ; количество труб поперек потока – n1; количество труб по направлению потока – n2.
Рис. 3.11. Геометрические параметры коридорных (а) и шахматных пучков труб
Течение жидкости в межтрубном пространстве имеет сложный характер (рис.3.12). Рядом стоящие трубы пучка оказывают влияние на омывание соседних. В результате теплообмен в пучке труб отличается от теплообмена при омывании одиночной трубы. Обычно пучок устанавливается в каком–либо канале. Поэтому течение в пучке связано с движением жидкости в канале.
Ламинарный режим движения в пучке случается крайне редко из-за турбулизирующего воздействия труб. При этом межтрубные зазоры как бы образуют отдельные щелевидные каналы переменного сечения. В технике чаще встречается турбулентная форма течения жидкости в пучках.
Теплоотдача в I ряду коридорного и шахматного пучков труб аналогична омыванию одиночной трубы.
Теплоотдача во II и III ряду возрастает за счет турбулизации потока в межтрубном пространстве.
Начиная с III-го ряда, турбулентность потока принимает стабильный характер, присущий данному типу пучка.
Рис. 3.12. Характер движения жидкости в коридорных (а)
и шахматных (б) пучках труб
По абсолютному значению теплоотдача в шахматных пучках выше, чем в коридорных, что обуславливается лучшим перемешиванием жидкости.
Если теплоотдача III-го ряда принята за 100%, то в шахматных и коридорных пучках теплоотдача первого ряда труб 60%, а II-го для коридорного 90%, для шахматных 70%.
На основе и обобщения опытных данных для расчета коэффициента теплоотдачи глубинных рядов труб (начиная с третьего ряда) рекомендуются соотношения:
а) коридорные пучки труб:
при
при ; (3.50)
б) шахматные пучки труб:
при ;
при (3.51)
для труб первого и второго рядов значение корректируется:
.
Величина р определяется по таблице 3.6.
Таблица 3.6. Значения коэффициента для учета номера ряда
Тип |
Ряды |
|
1 |
2 |
|
Коридорный |
0,6 |
0,9 |
Шахматный |
0,6 |
0,7 |
Практическое значение имеет средний коэффициент теплоотдачи
.(3.52)
В качестве определяющего размера при расчетах чисел подобия следует принимать наружный диаметр труб, а в качестве определяющей температуры – температуру жидкости.
3.7. Теплообмен при обтекании плоской поверхности
При продольном течении жидкости вдоль плоской поверхности происходит образование гидродинамического пограничного слоя, в пределах которого в результате действия сил вязкостного трения скорость изменяется от значения скорости не возмущенного потока на внешней границе слоя, до нуля на самой поверхности пластины. По мере движения потока вдоль поверхности толщина пограничного слоя постепенно возрастает, тормозящее влияние стенки распространяется на все более далекие слои жидкости.
На небольшом расстоянии от кромки пластины пограничный слой весьма тонкий и движение жидкости носит ламинарный характер. Далее на некотором расстоянии lлам в пограничном слое начинают возникать вихри, и течение принимает турбулентный характер. Вихри обеспечивают интенсивное перемешивание жидкости в пограничном слое, однако в непосредственной близости от поверхности они затухают, и здесь сохраняется тонкий вязкий подслой.
Переход ламинарного движения в турбулентное происходит при критическом значении числа Re:
. (3.53)
Отсюда длина участка ламинарного участка пограничного слоя:
В результате преобразований пограничного слоя локальные значения коэффициента теплоотдачи будут переменными по длине пластины. Практическое значение имеют средние по длине пластины коэффициенты теплоотдачи. Теоретически и экспериментально установлены следующие уравнения:
или , то (3.54)
или , то
В литературе имеется значение и уравнение подобия теплоотдачи для вычисления локальных значений коэффициента теплоотдачи.
В качестве определяющего принимается размер пластины в направлении движения потока, а в качестве определяющей температуры – температуру жидкости. Если при движении вдоль пластины температура жидкости ощутимо изменяется, в качестве определяющей следует принимать ее среднее значение на пути движения над пластиной:
; .