- •Міністерство освіти і науки україни національна металургійна академія україни
- •Б.Б. Потапов тепломассообмен Днепропетровск нМетАу 2009
- •Раздел 1. Введение в теорию теплообмена
- •1.1. Способы и механизмы переноса теплоты
- •Перенос теплоты теплопроводностью
- •1.1.2. Перенос теплоты конвекцией
- •1.1.3. Излучение
- •1.2. Основные понятия и определения
- •1.3. Основные законы переноса теплоты.
- •1.3.1. Теплопроводность
- •1.3.2. Конвективный теплообмен
- •1.3.3. Лучистый теплообмен
- •1.3.4. Теплопередача
- •Раздел 2. Теплопроводность
- •2.1. Общие положения теории теплопроводности
- •2.1.1. Теплопроводность веществ
- •2.1.2. Дифференциальное уравнение теплопроводности Фурье и условия однозначности
- •2.2. Теплопроводность и теплопередача при стационарном режиме
- •2.2.1. Теплопроводность и теплопередача через плоскую стенку
- •2.2.2. Влияние переменности на распределение температуры в пластине
- •2.2.3. Теплопроводность и теплопередача в цилиндрической стенке
- •2.2.4. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •2.2.5. Теплопередача через стенки произвольной формы
- •2.2.6. Пути интенсификации теплопередачи
- •2.3. Теплопроводность при нестационарном режиме
- •2.3.1. Решение задач нестационарной теплопроводности методом разделения переменных
- •2.3.2. Исследование решения уравнения теплопроводности при условии
- •2.3.3. Исследование решения дифференциального уравнения теплопроводности при
- •2.3.4. Метод расчета нагрева(охлаждения) тел по графикам
- •2.3.5. Охлаждение тел конечных размеров.
- •Конечной длины
- •В уравнении множители правой части находятся по формулам или графикам, причем в качестве определяющих линейных размеров берется половина высоты цилиндра Rz и радиус цилиндра r0.
- •2.3.6. Численные методы решения задач теплопроводности
- •Решение дифференциального уравнений теплопроводности мкр для граничных условий II рода.
- •2.3.7. Приближенные методы решения задач теплопроводности
- •Метод тепловой диаграммы. В основу метода тепловой диаграммы положено уравнение теплового баланса для всего нагреваемого тела.
- •Раздел 3. Конвективный теплообмен
- •3.2. Элементы теории подобия
- •3.2.1. Числа гидродинамического подобия
- •3.3. Теплообмен при естественной конвекции
- •3.3.1. Аналитическое решение задачи теплообмена при свободном ламинарном движнии вдоль вертикальной пластины
- •3.3.2. Теплообмен при свободной конвекции в большом объеме
- •3.3.3.Теплообмен при свободном движении в ограниченном пространстве
- •3.4. Вынужденная конвекция при течении жидкости в трубах и каналах
- •3.4.1. Теплоотдача при ламинарном режиме течения
- •3.4.2. Теплоотдача при турбулентном режиме течения
- •3.4.3. Теплоотдача при переходном режиме движения жидкости
- •3.4.4. Теплоотдача при течении жидкости в изогнутых трубах
- •3.4.5. Теплообмен при продольном омывании труб
- •Теплообмен при поперечном обтекании труб
- •3.6. Теплообмен при поперечном обтекании пучков труб
- •3.7. Теплообмен при обтекании плоской поверхности
- •3.8. Теплообмен при кипении
- •3.8.2. Закономерности зарождения, роста, отрыва и движения паровых пузырей
- •3.8.3. Кривая кипения
- •3.8.4. Кипение жидкости в большом объеме
- •3.8.5. Кризисы кипения
- •3.8.6. Пузырьковое кипение при вынужденной конвекции
- •3.8.7. Теплообмен при плёночном режиме кипения
- •3.9. Теплообмен при конденсации пара
- •3.9.1. Характеристика процесса конденсации
- •3.9.2.Основные уравнения подобия и расчетные формулы
- •3.9.3. Влияние на теплоотдачу при конденсации различных факторов
- •4.Теплообмен излучением
- •4.1. Общие положения лучистого теплообмена
- •4.1.1. Описание процесса
- •4.1.2. Определение основных понятий
- •4.1.3. Поглощательная, отражательная и пропускательная способность тела
- •4.1.4 Эффективное и результирующее излучение
- •4.1.5. Основные законы теплового излучения
- •4.2. Угловые коэффициенты и методы их определения
- •4.3. Лучистый теплообмен между телами, разделенными прозрачной средой
- •4.3.1. Теплообмен обособленного тела с окружающей средой
- •4.3.2. Лучистый теплообмен между двумя поверхностями, образующих замкнутую систему
- •4.3.3. Теплообмен излучением при наличии экрана
- •4.3.4. Лучистый теплообмен между “n” поверхностями, образующими замкнутую систему
- •4.4. Теплообмен излучением в поглощающей газовой среде
- •4.4.1. Особенности поглощающих и излучающих сред
- •4.4.2. Лучистый теплообмен между газом и оболочкой
- •4.4.3. Теплообмен излучением между двумя поверхностями, разделенными поглощающим газом
- •4.5. Особенности теплообмена излучением в металлургических печах
- •4.6. Радиационно-конвективный теплообмен и теплопередача
- •Раздел 5. Теплообменные аппараты
- •5.1. Общие положения
- •5.2. Основы теплового расчета рекуперативных теплообменников
- •5.2.1. Уравнение теплового баланса рекуператора
- •5.2.2. Уравнение передачи теплоты в рекуперативном теплообменнике
- •5.2.3. Определение средней разности температур между греющим и нагреваемым теплоносителями
- •5.2.4. Конечные температуры теплоносителей
- •5.3. Основы теплового расчета регенераторов
4.1.2. Определение основных понятий
К основным понятиям относятся: поток излучения, плотность потока излучения и интенсивность излучения.
Количество энергии излучения, переносимое в единицу времени через произвольную поверхность, называется потоком излучения Q,Вт.
Поток энергии, проходящий через единицу поверхности по всевозможным направлениям в пределах телесного полусферического угла, называется плотностью потока излучения Е, Вт/м2:
Е=dQ/dF , (4.1)
где dQ – лучистый поток ,испускаемый элементарной площадкой dF, Вт.
Лучистый поток со всей поверхности выражается интегралом:
Q=∫EdF (4.2)
Если плотность потока излучения для всех элементов излучаемого тела одинакова, то зависимость (2) переходит в соотношение:
Q=EF (4.3)
Плотность теплового потока показывает общее количество тепла, излучаемое 1м2 во всех возможных направлениях. Количество тепла, излучаемое в определённом направлении, называют интенсивностью излучения. Интенсивностью излучения I называется тепловой поток излучения, отнесенный к единице телесного угла осью которого является выбранное направление, и к единице поверхности расположенной в данной точке перпендикулярно к этому направлению.
Рис. 4.2. К определению интенсивности излучения
Интенсивность излучения связана с плотностью потока Е соотношением:
I=dE/d, (4.4)
где - телесный угол, измеряемый в стерадианах. Поэтому размерность I -Вт/м2 стерадиан. Подставляя (2) в (3) с учетом определения интенсивности излучения получим:
I=d2Q/ddFcos φ . (4.5)
Все приведённые выше понятия используются при описании как интегрального так и спектрального излучения.
Спектральная интенсивность излучения -отношение интенсивности излучения, взятой в бесконечно малом интервале длин волн (λ , λ+ dλ), к этому интервалу:
=dI /dλ ,
где dI - интенсивность излучения, соответствующая интервалу длин волн (λ, λ+dλ)
Спектральная плотность потока излучения E – отношение плотности потока излучения взятой в бесконечно малом интервале длин волн (λ ,λ+dλ) ,к этому интервалу:
Е=dE/dλ.
Спектральный поток излучения Q– отношение потока излучения, взятого в бесконечно малом интервале длин волн (λ, λ+dλ), к этому интервалу.
Интегральные характеристики связаны со спектральными соотношениями.
I=∫Idλ, E=∫Edλ, Q=∫Qdλ.
4.1.3. Поглощательная, отражательная и пропускательная способность тела
Когда поток излучения из окружающей среды попадает на некоторое тело, то часть этого потока Qотр отражается от тела, часть энергии Qпогл поглощается телом и часть пропускается телом Qпроп. Согласно закону сохранения энергии:
Qпад=Qпогл+Qотр+Qпроп . (4.6)
Рис. 4.3. Схема распределения падающей лучистой энергии
Разделив правую и левую части уравнения (4.6) на Qпад , получим:
,
или
А+В+С=1. (4.7)
Первый член соотношения характеризует собой поглащательную способность А, второй – отражательную способность R, а третий пропускательную способность тела D. Все эти величины имеют нулевую размерность и изменяютмся в пределах от нуля до единицы.
Если А=1, то R=0 и D=0 - это означает, что вся падающая лучистая энергия полностью поглощается телом. Такие тела называются абсолютно чёрными.
Если R=1, то A=0 и D=0 - это означает, что вся подающая лучистая энергия полностью отражается. При этом, если отражение правильное (по законам геометрической оптики, т. е. угол падения равен углу отражения), то тело называется зеркальным, а если отражение диффузное - то абсолютно белым.
Если D=1, то A=0 и R=0 - это означает, что вся падающая лучистая энергия полностью проходит сквозь тело. Такие тела называют прозрачными или диатермичными.
Абсолютно чёрных, белых и прозрачных тел в природе нет; в применении к реальным телам эти понятия условны. Значения А,В и D зависят от природы тела, его температуры и спектра падающего излучения. Например, воздух для тепловых лучей прозрачен, но при наличии водяных паров и углекислоты он становится полупрозрачным.
Твёрдые тела и некоторые жидкости (вода, спирт) для тепловых лучей практически непрозрачны (атермичны), т.е. D=0. В этом случае A+R=1.
Из этого следует, что если тело плохо поглощает, то оно хорошо отражает и наоборот.