- •Под редакцией проф. В. С. Силецкого Допущено Министерством высшего и среднего специального образования ссср в качестве учебного пособия для неэнергетических специальностей вузов
- •74 Бечгородск.;я ' областная ' библиотека
- •Предисловие к первому изданию
- •Часть первая техническая термодинамика
- •Глава I введение
- •Контрольные вопросы и примеры к I главе
- •Глава II
- •Контрольные вопросы и примеры к II главе
- •Контрольные вопросы и примеры к III главе
- •Глава IV реальные газы
- •Глава V первый закон термодинамики
- •Г л а в а VI теплоемкость газов. Энтропия
- •3 В. В. Нащокин .65
- •§ 6Т11. Тепловая Тя-диаграмма
- •Глава VII
- •CpdT vdp , dv dp
- •Контрольные вопросы и примеры к VII главе
- •Глава VIII . Второй закон термодинамики
- •Глава IX характеристические функции и термодинамические потенциалы. Равновесие систем
- •Контрольные вопросы и примеры к IX главе
- •Водяной пар,
- •_ Масса сухого насыщенного пара во влажном
- •Масса влажного пара
- •Глава XII
- •Глава XIII истечение газов и паров
- •Контрольные вопросы Ли примеры к XIII главе
- •Глава XIV
- •Глава XV влажный воздух
- •Глава XVI [ компрессоры
- •Глава XVII циклы двигателей внутреннего сгорания
- •Глава XVIII
- •V Лг изоб изох'
- •Глава XIX циклы паротурбинных установок
- •Контрольные вопросы и примеры к XIX главе
- •Глава XX циклы атомных электростанций, парогазовых и магнитогидродинамических установок
- •Контрольные вопросы к XX главе
- •Глава XXI циклы холодильных установок
- •* С. Я. Г е р ш. Глубокое охлаждение. Госэнергоиздат, 1957, стр. 85.
- •Глава XXII
- •Контрольные вопросы к XXII главе
- •Глава XXIII
- •Глава XXIV теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях третьего рода, коэффициент теплопередачи
- •Глава XXV
- •2 В. В. Нащокин
- •Контрольные вопросы к XXV главе
- •Глава XXVI конвективный теплообмен
- •Физические свойства жидкостей
- •Режимы течения и пограничный слой
- •Числа подобия
- •Теореме! подобия
- •Контрольные вопросы к"XXVI главе
- •Глава XXVII
- •Контрольные вопросы и примеры к XXVII главе
- •Глава XXVIII
- •Контрольные вопросы и примерь! к XXVIII главе
- •Глав а XXIX теплообмен излучением
- •Степень черноты полного нормального излучения для различных материалов
- •Средняя длина лучей для газов, заполняющих объем различной формы
- •Контрольные вопросы и примеры к XXIX главе
- •Глава XXX теплообменные аппараты
- •1 1 ТуСру 4190
- •Глава XXXI
- •Воздух (абсолютно сухой)
- •Кдж/(моль- град)
- •Кдж/(кг-град)
- •"50. Н о з д р е в в. Ф. Курс термодинамики. «Высшая школа», 1961.
- •Глава I. Введение 5
- •Глава VII. Термодинамические процессы идеальных газов ...... 79
- •Глава VIII. Второй закон термодинамики , 95
- •Глава IX. Характеристические функции и термодинамические потен- циалы. Равновесие систем 124
- •Глава XII. Основные термодинамические процессы водяного пара . . 173 § 12-1. Общий метод исследования - термодинамических процессов
- •Глава XV. Влажный воздух . . 214
- •Глава XVII. Циклы двигателей внутреннего сгорания 235
- •Глава XVIII. Циклы газотурбинных установок и реактивных двига- телей 253
- •Глава XX. Циклы атомных электростанций, парогазовых и магнито-
- •Глава XXI. Циклы холодильных установок 299
- •Часть вторая. Теплопередача
- •Глава XXII. Основные положения теплопроводности 315
- •Глава XXIV. Теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях третьего рода. Коэффициент теплопередачи . . 337 § 24-1. Передача теплоты через плоскую однослойную и многослойную
- •Глава XXV. Теплопроводность при нестационарном режиме . . . 352
- •Глава XXVI. Конвективный теплообмен . . 363
- •Глава XXVII. Конвективный теплообмен в вынужденном и свобод- ном потоке жидкости 386
- •Глава XXX. Теплообменные аппараты зд7
- •Глава XXXI. Тепло- и массоперенос во влажных телах , 460
- •Владимир Васильевич Нащокин техническая термодинамика и теплопередача
Контрольные вопросы и примеры к II главе
Зачем вводится в техническую термодинамику понятие об идеальном газе? -
Закон Бойля — Мйриотта и Гей-Люссака — определение и уравнение.
Что называется молекулярной массой газа? ^ •
Характеристическое уравнение состояния для идеального- газа.
На каких законах основан вывод уравнения состояния Клапейрона? ,
-6. Уравнение Клапейрона для произвольного количества. газа.
Размерность всех величин, входящих в уравнение Клапейрона.
Размерность газовой постоянной и ее физический смысл.-
Что называется киломолем газа?
10. Закон Авогадро, определение и выводы из этого закона. ■
На каких законах основан вывод уравнения Д. И. Менделеева?
Дать определение универсальной газовой Постоянной и ее размерность.
Пример 2-1.-Определить плотность и удельный объем окиси углерода СО при давлении 1 бар и температуре 300° К.
Удельный объем можно определить из ^уравнения Клапейрона
v^RTip=
29^'4io35°°
=0,89 м*/кг.
Плотность окиси углерода
р = 1/о = 1/0,89 = 1,125 кг!мК
Пример 2-2. Для определения теплоты сгорания топлива в калориметрической бомбе применяется кислород из баллона объемом 0,006 мъ при абсолютном давлении р = 120 бар^ и температуре Т = 300° К. Определить, на сколько зарядов хватит кислорода, если объем бомбы 0,0004 м3, а абсолютное давление кислорода в бомбе 22 бар при температуре Т = 300° К.
Из уравнения Клапейрона определяем массу кислорода в баллоне:
120.10^.0,006
=0
1
RT 259,8-300
.
Масса кислорода, оставшаяся в баллоне и не использованная,
_рУ_ ^22.10^.0,006 =0)16Э ^
ЯТ 250,8-300
Использованное количество кислорода
т1 — т2 = .0,925 — 0^169 = 0,756 кг. Масса кислорода для одной зарядки бомбы
Я_=
22-10^0,0004.
кг
3
. РТ 259,82-300
На сколько зарядов хватит кислорода:
(щ '— пг2) : ш3 = 0,756.: 0,01125 = 67.
Пример 2-3. Какую массу грузов может поднять воздушный шар объемом 1000 ж3 при температуре 300° К и давлении 1 бар, если он заполнен водородом.
Масса воздуха, которую вытесняет воздушный шар,
рУ МО5-1000 , 1СО
~— = =1163 /сг.
ЯГ 287-300
Масса водорода, заполняющая воздушный шар,
рУ МО5-1000 01
т„ = ——= = 81 кг.
ИТ 4124-300
Подъемная сила воздушного шара
1163 — 81 = 1082 кгс.
Пример 2-4. Определить массу кислорода в баллоне емкостью 200 л при давлении 120 бар и температуре 17° С. Ответ, ш = 16 кг.
Г л а в а III ! СМЕСЬ ИДЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ^
§ 3-1. Основные свойства газовых смесей
В технике очень часто приходится иметь дело с газообразными веществами, близкими по свойствам к идеальным газам и представляющими механическую смесь отдельных газов, например доменный и светильный газ, отходящие газы из котельных установок, двигателей внутреннего сгорания, реактивных. двигателей и других тепловых ^ установок. Воздух также представляет газовую смесь, состоящую из азота, кислорода, углекислого газа, водяных паров и одноатомных газов. Поэтому для решения практических задач необходимо уметь определять основные параметры газовой смеси: газовую постоянную, среднюю молекулярную массу, парциальные давления и др.
Под газовой смесью понимается смесь отдельных газов, не вступающих между собой ни в какие химические реакции. Каждый газ в смеси независимо от других газов полностью сохраняет все свои свойства и ведет себя так, как если бы он один занимал весь объем смеси. Молекулы газа создают давление на стенки сосуда, которое называется парциальным (частичным). Будем считать, что каждый отдельный газ, входящий в смесь, подчиняется уравнению состояния Клапейрона, т. е. он является идеальным газом.
Газовая смесь идеальных газов подчиняется закону Дальтона, который гласит: общее давление смеси газов равно сумме парциальных > давлений отдельных газов, составляющих смесь:
п
р=л+лН Ьрп = 2р" (3"1)
1
где ри р2, рп — парциальные давления.
Парциальное давление — это давление, которое имел бы каждый газ, входящий в состав смеси, если бы этот газ находился один в том же количестве, в том же объеме и при той же температуре, что и в смеси.
Параметры газовой смеси могут быть вычислены по уравнению Клапейрона
. рУ -- тКТ,
где все величины, входящие в уравнение, относятся к смеси газов.
Таким образом, задачей расчета газовой смеси является определение на основании заданного состава смеси средней молекулярной массы, или газовой постоянной смеси газов, <носле чего получение всех остальных параметров можно произвести по уравнению состояния для смеси.
Дополнительно часто требуется также определение и парциальных' давлений газов, входящих в смесь.
При дальнейшем изложении этой главы все величины без значков будем относить к газовым смесям, а величины со значками — к отдельным газам.
Спосо.бы задания смеси газов. Газовая смесь может быть задана массовыми, объемными и мольными долями.
Массовой долей называется отношение массы каждого газа к общей массе смеси:
§! = тх1т\ §2 = т21т; ...,;§„ = тп1т,
гДе ёъ §2. ■•■.§71 —массовые доли; тХ) т2, тп — масса каждого газа; т — масса всей смеси.
Сумма .массовых долей равна единице: •
1
Сумма масс всех газов равна массе смеси:
п ■
т1 + т2-\ \-тп = ^т1=т.
Объемной долей называется отношение парциального (приведенного) объема каждого газа к общему объему смеси газов: .
Л = У^У\ г2 = У21У; гп = Уп1У,
где г1г г2, гп — объемные доли; Уъ У2, Уп — парциальные (приведенные) объемы каждого газа; V — объем смеси газов.
Парциальным объемом газа называется объем, который занимал бы этот газ, если бы его температура и давление равнялись температуре и давлению смеси газов.
Парциальный объем каждого газа можно определить по закону Бойля — Мариотта. При постоянной температуре имеем:
Уг = Р1У1р\Уг = РгУ1р\ Уп=рпУ1р-Сложив уравнения, получим
У1 + У2 + >-- + Уп = %Ус=У.
1
Сумма парциальных объемов газов, • составляющих смесь, равна объему смеси газов.
Сумма объемных долей равна единице:
- п
Г1 + Г,+. \-гп = ^гг=\.
1 • 1
Задание смеси мольными долями равнозначно заданию ее объемными долями.
Действительно, если мольной долей назвать отношение числа кило-молей каждого газа М( к числу киломолей сМеси газов, то, учитывая, что
.щ = th.ilМх и ц = т/М,
можно написать
М т щ рУ щ
Из закона Авогадро следует, что при одинаковых давлениях и температурах
Р«/р-= 7
Тогда окончательно
мт = ум = п.
Соотношения между массовыми и объемными долями. Между удельными объемами, плотностями, молекулярными массами и газовыми постоянными какого-нибудь газа и всей смеси в целом на основании закона Авогадро и уравнения Клапейрона — Менделеева существует следующая зависимость:
р;/р = VIVI = = ЮЯи - (3-2)
где рг — плотность каждого газа; р — плотность смеси газов; р* —■ молекулярная масса каждого газа; р. — молекулярная масса смеси газов.
Можно записать также, что
дх = rn.il т = р.^/рУ = (рг/^)-гг.
Последние два соотношения позволяют составить несколько уравнений, связывающих массовые и объёмные доли:
й1 = №)Г1 = (ц,/ц)г, = (Я/Я ОТ. (3-2')
н = (р/р<Ь = \v-Mgi = = (\iiiidgi- (3-20
§ 3-2. Газовая постоянная смеси газов
Смесь газов подчиняется уравнению состояния
ру = тцт и Я = рУ/пгТ. Из уравнения (3-2")
п = и 2г, = 2^/?;/Я = 1,
откуда ^
я = ад* = ^ + §2я2 +... + ёпип. " (з-з)
Газовая постоянная смеси-газов равна сумме произведений массовых долей каждого газа на его газовую постоянную.
Другое уравнение для определения газовой постоянной смеси
Я = - 8314,2 (^ + £2/р12 + ... + £п/р.п). (3-4)
Газовую постоянную смеси можно определить по известной средней молекулярной массе смеси:
- Я = 8314,2/ц. ' (3-5)
Следовательно, газовая постоянная смеси определяется по уравнению, в которое вводится средняя молекулярная масса, а газовая постоянная отдельного газа определяется по тому же уравнению, но в него вводится действительная молекулярная масса каждого газа.
Если дан объемный состав смеси, то из {3-2')
gi = (R/RtVi и Zgi = RZri/Rt = 1.
Тогда
R = —^r-=WxrRi + r2/R2 + r-+rn/Rn). (3-6)
§ 3-3. Средняя молекулярная масса смеси газов
Средняя молекулярная масса представляет собой условную величину и относится к такому однородному газу, у которого число молекул и общая масса равны числу молекул и массе смеси газов.
Если известна величина газовой постоянной смеси, то
р = 8314,2//? . (3-7)
и
р. = 8314,2/fe/?! + g2/?2 + ... + gnRn).
Заменяя газовые постоянные Rlt R2, Rn их значениями из уравнения Клапейрона, получаем выражение для средней молекулярной массы, если смесь задана массовыми долями:
[х = l/^/p, + g2/p2 + ... + gJiin). (3:8)
Если смесь задана объемными долями, то, как следует из уравне- ния (3-6),• • - R = MZrilRt = 8314,2/2ггрг.
Поскольку
R - 8314,2/|л,'
то
р, = 2гг-рг- = rjp, + г2р2 + ... + гп\хп. (3-9)
Средняя молекулярная масса смеси газов равна сумме произведений объемных долей на молекулярные массы отдельных газов, составляющих смесь.
§ 3-4. Парциальные давления1
Парциальное давление газа может быть определено через массовые доли из уравнения Клапейрона, если известны основные параметры газа;
miRiT miRt „ Ri „ u ,o ia\
Pi=
,.
-=P
-—-^pgi—^pgi-^-
(3-Ю)
V mR - R |ij
.Для нахождения парциального давления каждого газа при задании смеси объемными долями можно воспользоваться законом Бойля — Мариотта, из которого следует, что при постоянной температуре
•
PtV = pVt и pi=-p-^- = rtp. (3-11)
Парциальное давление каждого газа равно произведению общего давления смеси газов на его объемную долю.
Уравнением (3-11) обычно пользуются при технических расчетах и при испытаниях тепловых установок. Объемные доли газов определяют специальными аппаратами — газоанализаторами.