- •Р.Я. Сулейманов
- •Часть 2
- •Конспект лекций
- •Р.Я. Сулейманов
- •Часть 2
- •Конспект лекций
- •1. КЛАССИЧЕСКИЙ МЕТОД РАСЧЕТА ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ
- •1.1. Общие положения
- •1.2. Задача и порядок расчета переходных процессов
- •1.3. Включение катушки на постоянное напряжение
- •1.4. Включение конденсатора на постоянное напряжение
- •1.6. Включение цепи R, L, C на постоянное напряжение
- •1.8. Расчет переходных процессов в разветвленных цепях
- •2. ОПЕРАТОРНЫЙ МЕТОД РАСЧЕТА ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ
- •2.1. Общие вопросы
- •2.2. Переход от оригиналов к изображениям
- •2.3. Правила дифференцирования и интегрирования
- •2.5. Второй закон Кирхгофа в операторной форме
- •2.6. Операторные схемы
- •2.7. Переход от изображений к оригиналам
- •2.8. Включение цепи R, L, C на постоянное напряжение
- •После преобразования получим
- •2.9. Передаточные функции
- •3. ЦЕПИ С РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ
- •3.1 Общие вопросы
- •3.4 Решение основных уравнений
- •3.5 Постоянные интегрирования. Гиперболические функции
- •3.6 Падающие и отраженные волны
- •3.8 Неискажающая линия
- •3.9 Входное сопротивление нагруженной линии
- •3.10 Вторичные параметры линии с распределенными параметрами
- •4. НЕЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ
- •4.1. Общие вопросы и определения
- •4.2. Вольтамперные характеристики некоторых реальных элементов
- •4.3. Расчет нелинейных цепей постоянного тока
- •4.4. Метод двух узлов
- •4.6. Аналитический расчет нелинейных цепей
- •4.7. Расчет магнитных цепей. Магнитное поле постоянных токов
- •4.8. Основные характеристики ферромагнитных материалов
- •4.9. Магнитные цепи постоянного тока. Законы магнитных цепей
- •4.10. Расчет неразветвленной магнитной цепи
- •4.11. Расчет силы притяжения электромагнита
- •4.13 Форма кривой тока и напряжения
- •4.14 Потери на вихревые токи и гистерезис
- •4.15 Катушка со стальным сердечником. Схема замещения
- •4.16 Определение намагничивающего тока
- •5. ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ
- •5.1. Общие вопросы
- •5.2 Краткие сведения из векторной алгебры
- •5.4 Второе уравнение Максвелла
- •5.5 Третье уравнение Максвелла
Федеральное агентство железнодорожного транспорта
Уральский государственный университет путей
сообщения
Кафедра
«Теоретические основы электротехники»
Р.Я. Сулейманов
Теоретические основы электротехники
Часть 2
Конспект лекций
Екатеринбург
2010
ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ЖЕЛЕЗНОДОРОЖНОГО ТРАНСПОРТА
УРАЛЬСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ
ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ
Кафедра
«Теоретические основы электротехники»
Р.Я. Сулейманов
ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОТЕХНИКИ
Часть 2
Конспект лекций для студентов заочного отделения
Издание четвертое, исправленное и дополненное
Екатеринбург
2010
УДК 621.3.013
С 89
Настоящее пособие содержит теоретические сведения по основным
расчетным методам, имеющимся в электротехнике. Оно предназначено для студентов заочного факультета. Зачастую эти студенты проживают и работают
вдали от учебного заведения и в условиях отсутствия научных библиотек.
Кроме того, известные учебники излагают материал в форме и ,объеме
отличающемся |
от принятого на кафедре ТОЭУрГУПСа. |
Данное |
учебное |
||
пособие не является исчерпывающим учебником, и при необходимости более |
|||||
глубокого |
изучения |
теоретических |
вопросов |
следует |
обращаться |
соответствующей литературе. Учебное |
пособие может |
быть |
полезно и |
||
студентам очной формы обучения. |
|
|
|
Автор Р.Я, Сулейманов канд. техн. наук, доцент каф ТОЭ УрГУПСа.
Рецензент Н.Н. Андросов канд. техн. наук, ст. научный сотрудник УО ВНИИЖТа.
ã Уральский |
государственный |
университет |
путей |
сообщения(УрГУПС), 2010 |
1.КЛАССИЧЕСКИЙ МЕТОД РАСЧЕТА ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ
1.1.Общие положения
Вреальных электрических цепях постоянно происходят всевозможные переключения, после которых цепь переходит из одного установившегося состояния в другое. В установившемся режиме в цепи постоянного тока токи и напряжения неизменны, а в цепях переменного тока неизменны амплитуды.
Любое переключение в цепи принято называть коммутацией. После коммутации цепь переходит в новый установившийся режим, если для этого будет достаточно времени. Переход из одного состояния в другое
сопровождается переходным процессом. |
|
|
Переходный |
процесс обусловлен наличием |
в электрических цепях |
емкостей и индуктивностей, накапливающих энергию. Изменение энергии не |
||
может происходить |
мгновенно, т.е. скачком, так как |
для этого требуется |
бесконечно большая мощность (p = dW / d t).
Известно, что энергия магнитного поля пропорциональна квадрату тока
(Wм = L i2 / 2), энергия электрического поля пропорциональна квадрату напряжения (WЭ = С u2 / 2). Из-за ограниченной мощности источников ток в
индуктивности, напряжение на емкости не могут измениться скачком.
Невозможность скачков можно установить еще и по законам Кирхгофа.
Пусть катушка индуктивности подключится к источнику э.д.с. (рис.1.1).
|
|
|
|
После коммутации соблюдается второй |
||||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
закон Кирхгофа, т.е. |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
|
i |
|
|
uL = E. Согласно закону электромагнитной |
||||
|
E |
|
|
|||||
|
L |
|
индукции u = L di / dt . Тогда |
E = L di / dt. |
||||
|
|
|||||||
|
|
|
|
|||||
Рис.1.1. Расчетная схема |
|
Это значит, |
что |
производная, |
или |
скорость |
||
|
изменения |
тока, |
имеет конечную |
величину. |
||||
|
|
|
|
3