- •1 ФУНКЦИИ КОМПЛЕКСНОГО ПЕРЕМЕННОГО
- •1.1 Однозначные регулярные функции
- •1.1.1 Комплексные числа
- •1.1.4 Интеграл по контуру на комплексной плоскости
- •1.1.5 Ряд Лорана. Особые точки функции
- •1.1.6 Вычеты и их применение
- •1.1.7 Принцип аргумента. Теорема Руше
- •1.2 Многозначные аналитические функции
- •1.2.1 Регулярные ветви
- •1.2.2 Римановы поверхности
- •1.2.3 Интегралы от многозначных функций
- •1.3 Конформные отображения
- •1.3.1 Дробно-линейная функция
- •1.3.3 Функция Жуковского
- •1.3.5 Интеграл Кристоффеля-Шварца
- •1.3.6 Применение конформных отображений в электростатике
- •2 ОБОБЩЕННЫЕ ФУНКЦИИ
- •2.1 Пространство K основных функций
- •2.2 Пространство S основных функций
- •2.3 Регулярные и сингулярные обобщённые функции
- •2.4 Действия с обобщёнными функциями
- •2.5 Локальное поведение обобщённых функций
- •2.6 Основные и обобщённые функции многих переменных
- •2.8 Свёртка
- •2.9.1 Обыкновенные дифференциальные уравнения
- •2.9.2 Уравнения с частными производными
- •2.10 Фундаментальные решения
- •2.11 Преобразование Фурье
- •2.11.1 Дополнение
- •3 ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ
- •3.1 Классификация уравнений 2-го порядка
- •3.2.1 Две независимых переменных
- •3.3 Три или четыре независимых переменных
- •3.4 Метод Даламбера для уравнения колебаний струны
- •3.4.1 Неограниченная струна
- •3.4.2 Ограниченная струна
- •3.5 Метод разделения переменных. Специальные функции
- •3.5.1 Цилиндpические функции
- •3.5.2 Сфеpические функции
- •4 АСИМПТОТИЧЕСКИЕ РАЗЛОЖЕНИЯ
- •4.1 Понятие асимптотического разложения
- •4.1.1 О-символика. Асимптотическая последовательность
- •4.1.2 Асимптотическое разложение функции
- •4.2 Асимптотика интегралов типа Лапласа
- •4.2.1 Монотонная фазовая функция
- •4.3 Асимптотика интегралов типа Фурье
- •4.3.1 Монотонная фазовая функция
- •4.3.2 Немонотонная фазовая функция
- •4.4 Асимптотика кратных интегралов типа Фурье
- •4.5 Метод перевала
- •5 ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ В КОМПЛЕКСНОЙ ПЛОСКОСТИ
- •5.1 Построение решений с помощью рядов
- •5.1.1 Неособые точки уравнения
- •5.1.2 Регулярная особая точка уравнения
но собственные значения и собственные функции задачи Штурма-Лиувилля по переменной y, тогда
∞
Ψi(y, z) = P Zij(z)Yj(y), причем функции Zij(z) удовлетворяют уравнению Z00 − (λi + µj)Z = 0.
j=1
Pешение исходной задачи приобретает вид
|
|
|
|
∞ |
|
∞ |
|
|
|
|
X |
X |
|
|
|
|
|
u(x, y, z) = |
|
Xi(x) (Aij ch ωijz + Bij sh ωijz)Yj(y), |
|
|
|
|
i=1 |
j=1 |
|
где ωij |
= |
|
. Граничные условия на гранях z = 0 и z = c позволяют найти постоянные Aij и Bij. |
|||
λi + µj |
||||||
Пусть, |
например, |
u(x, y, 0) = h0(x, y) |
, |
|
||
p |
|
|
u(x, y, c) = h1(x, y), тогда
|
Aij |
Bij = |
1 |
||XiYj||2 |
|
|
|
1 |
|
|
a b |
|
|
|
|
|
R R |
|
a b|| |
XiYj |
|| |
2 |
|||
= |
|
|
|
h0(x, y)Xi(x)Yj(y) dx dy, |
||
|
|
|
|
|
|
0 0 |
0 0 |
h0(x, y)Xi(x)Yj(y) dx dy − Aij ch ωjc! / sh ωjc, |
|||||
R R |
|
|
|
a b |
||XiYj||2 = R R Xi2(x)Yj2(y) dx dy.
00
5.47.Боковые грани прямоугольнoго параллелепипеда 0 < x < a, 0 < y < b, 0 < z < c имеют нулевую температуру, а оба основания имеют заданное распределение температуры, не зависящее от времени: u(x, y, 0) = f(x, y), u(x, y, c) = g(x, y). Найти температуру u(x, y, z) внутри параллелепипеда.
Указание: задача стационарная, т.е. u не зависит от времени.
3.4 Метод Даламбера для уравнения колебаний струны
3.4.1 Неограниченная струна
А. Свободные колебания.
Струна считается настолько длинной, что влиянием её концов можно пренебречь. Задача состоит в нахождении решения уравнения utt = a2uxx при −∞ < x < +∞, t > 0, удовлетворяющего заданным начальным условиям
u|t=0 = φ(x), ut|t=0 = ψ(x). ( )
5.48. а) Заменой переменных ξ = x − at, η = x + at привести уравнение колебаний струны к виду
uξη = 0;
б) показать, что общее решение уравнения uξη = 0 имеет вид u = f(ξ)+g(η), где f и g – произвольные дифференцируемые функции. Это означает, что любое свободное колебание струны представляет собой наложение волн, бегущих вдоль струны навстречу друг другу: u(x, t) = f(x − at) + g(x + at).
5.49. Получить формулу Даламбера, то-есть найти такие функции f и g чтобы функция u(x, t) удовлетворяла начальным условиям ( ).
Б. Вынужденные колебания.
5.50. a) Показать, что уравнение вынужденных колебаний неограниченной струны utt = a2uxx + F (x, t) имеет решение
tx+aτ
u(x, t) = |
1 |
Z dτ |
Z |
F (ξ, t − τ) dξ. |
2a |
0x−aτ
Здесь F (x, t) – заданная непрерывная функция, равная нулю при t < 0. б) Каким начальным условиям удовлетворяет данное решение?
69