- •Закон Кулона
- •Линии напряженности. Поток вектора напряженности.
- •Теорема Гаусса.
- •Применения теоремы Гаусса
- •Поле бесконечной заряженной плоскости
- •Поле между двумя разноименно заряженными плоскостями
- •Поле бесконечной заряженной нити
- •Поле заряженной сферической поверхности
- •Поле объемно заряженной сферы
- •Работа сил электростатического поля. Потенциал.
- •Связь между напряжённостью и потенциалом.
- •Графики для е и φ в этом случае имеют вид (рис.6)
- •Распределение зарядов на проводнике.
- •Электроёмкость. Конденсаторы..
- •Конденсаторы.
- •Энергия электрического поля
- •Диэлектрики в электрическом поле
- •Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •Поляризация диэлектриков. Вектор поляризации.
- •Описание электрического поля в диэлектриках
- •Сегнетоэлектрики
- •Пьезоэлектрический эффект
- •Постоянный электрический ток
- •Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников.
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •Правила Кирхгофа.
- •Закон Джоуля – Ленца.
Правила Кирхгофа.
На практике часто приходится рассчитывать сложные ( разветвленные) цепи постоянного тока, например по заданным сопротивлениям участков цепи и приложенным к ним ЭДС находить силы токов во всех участках. Решение этой задачи значительно облегчается, если воспользоваться двумя правилами Кирхгофа.
Чтобы токи в цепи были постоянными ни в одной точке проводника не должны накапливаться электрические заряды. Если бы в какой-то точке происходило накопление или уменьшение заряда, то менялся бы потенциал этой точки и изменялись бы текущие в цепи токи.
Из условия постоянства токов в цепи вытекает 1-ое правило Кирхгофа.
Назовем узлом любую точку разветвленной цепи, в которой сходится больше двух проводников. Тогда 1-ое правило Кирхгофа можно сформулировать так:
Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю.
(1)
где n- число проводников , сходящихся в узле , а токи в них. При этом токи , подходящие к узлу считаются положительными , а токи отходящие от него , отрицательными.
Или
т.е. сумма токов входящих в узел равна сумме токов выходящих из узла.
Второе правило Кирхгоффа является обобщением закона Ома на разветвленные электрические цепи.
Выделим мысленно в разветвленной электрической цепи произвольный замкнутый контур ( например 1-2-3-4-1)
Зададимся направлением обхода ( например. по часовой стрелке) и применим к каждому из неразветвленных участков закон Ома:
+
+
+
___________________
(2)
Уравнение ( 2 ) выражает второе правило Кирхгофа:
В любом замкнутом контуре алгебраическая сумма произведений сил токов на сопротивления соответствующих участков этого контура равна алгебраической сумме ЭДС в контуре.
Для составления уравнений по 2-му закону Кирхгофа надо:
-
Произвольно проставить направления токов на каждом участке и обозначить их.
-
Выбрать произвольно направление обхода контура . Все токи совпадающие по направлению с обходом контура считаются положительными. ЭДС источников тока считаются положительными если они создают ток , направленный в сторону обхода контура, т.е. если мы при выбранном направлении обхода идем от (+) к (-) во внешней цепи источника.
Если нам заданы все и , и требуется определить все токи, то очевидно что число различных токов будет равно числу ветвей ( ветвь- участок между соседними узлами)
Обозначим число ветвей через N , это дает нам и число неизвестных токов и, следовательно, число требующихся уравнений.
Следовательно, N - число необходимых уравнений.
Обозначим через n – число узлов. Число независимых уравнений, которые можно составить для узлов, т.е. по 1-му правилу Кирхгофа равно n-1.
Тогда число уравнений , которые нужно составить для контуров , т.е. по 2-му правилу Кирхгофа будет равно N – (n-1) = N – n + 1. Остальные уравнения не будут независимыми.
Рассмотрим например следующую цепь:
Внутренние сопротивления источников
n=2
Следовательно, уравнение для узлов одно (n-1)
N =3
Следовательно уравнений для контуров 3- 1 =2